Волновая амплитуда

Cтраница 1

Волновые амплитуды везде характеризуются чертой над соответствующим буквенным символом. [1]

Волновая амплитуда ak имеет размерность длины; по соображениям, аналогичным приведенным в разд. [2]

Волновые амплитуды падающих и отраженных волн связаны нормированной волновой матрицей, а также нормированной матрицей рассеяния. [3]

Постоянство волновой амплитуды влечет за собой постоянство полной энергии во времени, благодаря чему создается возможность квазичастичной интерпретации. LO-колебаниях эти векторы параллельны. [4]

Изучение отношений волновых амплитуд на фондовом рынке зачастую может вести к открытиям настолько поразительным, что некоторые аналитики, применяющие волновой метод Эллиотта, прямо-таки одержимы ими. Хотя временные коэффици нгы Фибо наччи по своему характеру не просты, годы анализа графиков фондовых индексов убедили авторов в том, что амплитуда ( измеренная либо арифметически, либо в процентах) любой волны связана с ам плитудрй соседней волны, следующей за ней волны и / или внутренней волны одним из тех отношений, что связывают между собой числа Фибоначчи. [5]

Идею метода волновых амплитуд мы поясним на простейшем примере расчета параметров эквивалентной схемы для неоднородности ( рассмотренной в § 2 гл. [6]

Рассмотренный метод волновых амплитуд, естественно, может применяться во всех случаях и является общим методом, пригодным для расчета параметров эквивалентных цепей. [7]

Предполагается, что волновые амплитуды значительно изменяются только в течение промежутков времени, больших по сравнению с соответствующими периодами колебаний, и на расстояниях, больших по сравнению с соответствующими длинами волн. В представлении Фурье это означает, что величина [ ЕХ существенно отлична от нуля только в такой области ( f qr), для которой соблюдаются неравенства l / 1 - ffe / fe и 17 / - 1 - - - Q ( f k) I Q ( f и) I - Здесь f fe и q ( f k) - максимальные значения временных и пространственных частот колебаний Ex ( fk, t z); величины fk и q ( fk) задаются теми или иными существующими экспериментальными условиями, в частности продолжительностью ( длительностью импульса) взаимодействующих групп волн. При подстановке выражения ( 1.32 - 10) для напряженности поля и выражения для поляризации с аналогичной зависимостью от / и z в уравнение ( 1.32 - 4) получаются основные уравнения для процессов, в которых определяющие величины могут в известных пределах обнаруживать нестационарное поведение. [8]

Эти уравнения для волновых амплитуд принято называть уравнениями генерации. [9]

Иллюстрация механизма обмена р-мезоиом в пион-нуклонном рассеянии. [10]

Основной чертой зависимости s - волновой амплитуды от импульса является довольно большая и соответствующая отталкиванию величина изоскалярного коэффициента. [11]

Последняя сумма, ввиду ортогональности дискретных волновых амплитуд еШа, является символом Кронекера. [12]

ЕО и V0 определяются начальными значениями волновых амплитуд. [13]

Взаимодействие поля с веществом является линейной функцией волновых амплитуд, так что если рассматривать изменение одного из квантовых чисел поля, то матричные элементы содержат множителем величину ( n q nr), в которой п и п суть начальное и конечное квантовые числа рассматриваемой степени свободы, а д - численное значение ее амплитуды. [14]

Мы учтем теперь это условие непосредственно для волновой амплитуды в области z путем сравнения производных различных порядков. [15]

Страницы: 1 2 3 4