Кризис - сопротивление
Cтраница 1
Кризис сопротивления присущ всем телам, у которых точка отрыва пограничного слоя может перемещаться в зависимости от числа Рейнольдса. Это справедливо при неизменной степени турбулентности потока. Круглый цилиндр, шар, эллипсоид являются примером таких тел. У хорошо обтекаемых тел кризиса сопротивления в указанном смысле не может быть, потому что их сопротивление определяется преимущественно силами трения. Но и здесь переход течения в пограничном слое, например из турбулентного в ламинарный, сильно снижает сх профиля. [1]
Кризис сопротивления может осуществляться при рейнольдсовых числах, значительно меньших критических, если искусственно турбулизировать. [2]
Кризис сопротивления объясняется увеличением интенсивности обмена энергией между пограничным слоем и остальной средой. [3]
 |
Схема подвески шара. [4] |
Явление кризиса сопротивления наблюдается при обтекании не только шара, но и других тел, обтекаемых с отрывом пограничного слоя. [5]
 |
Значения чисел Рейнольдса, характеризующих автомодельное и кризисное обтекание цилиндра поперечным потоком. [6] |
Соответственно развитие кризиса сопротивления ( характеризующегося резким снижением Сх в однофазном потоке) происходит в значительно большем интервале значений Re. Влияние сжимаемости проявляется качественно так же, как и в однофазном потоке: с увеличением числа Маха область кризиса, сопротивления постепенно вырождается. При этом возможно смещение характерных точек по обводу шара ( цилиндра) в зависимости от М и влажности, а также изменение донного давления. Последний вывод особенно важен, так как он свидетельствует об изменениях интенсивности и структуры двухфазных кольцевых вихревых шнуров в кормовой области. По данным измерений амплитуда пульсаций давления за кормой сферы при мелких каплях с ростом влажности уменьшается, а при крупных - возрастает. [7]
Авторы [11, 12] объясняют кризис сопротивления в трубах перестройкой режима течения, в ходе которой происходит резкое утонение пристенной пленки жидкости. Очевидно, подобные явления происходят и при течении двухфазного потока в пучках. [8]
Таким образом, кризис сопротивления плохо обтекаемых тел - это резкое снижение их сопротивления, обусловленное сменой форм течения в пограничном слое и кризисным смещением сечения отрыва потока вниз по течению. Кризис сопротивления может наблюдаться не только при внешнем обтекании тел, но и при движении жидкости внутри различных диффузорных каналов. В этом случае также при некотором значении числа Рейнольдса происходит переход к турбулентному режиму течения в пограничном слое, следствием чего является кризисное перемещение сечения отрыва по потоку. [9]
Необходимо отметить, что кризис сопротивления плохо обтекаемых тел наблюдается только в случае гладких поверхностей, когда положение точек отрыва не фиксировано и зависит от режима течения в пограничном слое. [10]
Значения Ск в зоне кризиса сопротивления по данным различных работ не совпадают, что объясняется различными условиями опытов. Основные особенности обтекания шероховатых цилиндров заключаются в том, что кризисная зона наступает при меньших числах Re и снижение Сх в кризисной зоне происходит медленнее. [11]
При ReT2 - 105 наступает кризис сопротивления, проявляющийся в скачкообразном падении, а затем возрастании коэффициента сш - В промежуточной области 2ReT103 закон изменения коэффициента сш весьма сложен. [12]
При ReT2 - 105 наступает кризис сопротивления, проявляющийся в скачкообразном падении, а затем возрастании коэффициента сш - В промежуточной области 2ReT10:) закон изменения коэффициента сш весьма сложен. [13]
В современной аэрогидродинамике физическая природа кризиса сопротивления объясняется изменением распределения давления и положением точки отрыва потока на поверхности цилиндра. С увеличением числа Рейнольдса до некоторого значения ReKp, при котором наступает кризис сопротивления, пограничный слой становится турбулентным и может противостоять большему повышению давления. [14]
Явление это, получившее наименование кризиса сопротивления или кризиса обтекания, объясняется изменением расположения точки перехода ламинарного пограничного слоя на шаре в турбулентный. [15]
Страницы: 1 2 3 4