2 -состояние

Cтраница 1

Свойства симметрии 2 -состояний определяются на основе отдельного правила, которое здесь не рассматривается ( см. ЛИ, стр. В табл. 4 приведены некоторые другие комбинации атомов и результирующие молекулярные состояния. Из таблицы видно, что, если оба атома не находятся в 5-состояниях, число возможных молекулярных состояний может быть довольно большим. [1]

Такое распределение электронов энергетически более выгодно, так как энергия перевода одного электрона из 2 -состояния в 2р - состоя-ние с избытком компенсируется энергией образования двух новых связей четырехвалентного углерода. [2]

Здесь К ( х) - функция М ак до нал ьда; индекс 0 относится к 2 S J / 2 -состоянию, индекс 1 - к 2 Р1 / 2 -состоянию, индекс 2 - к 2 Р ъп - состоянию. [3]

Здесь К ( х) - функция М ак до нал ьда; индекс 0 относится к 2 S J / 2 -состоянию, индекс 1 - к 2 Р1 / 2 -состоянию, индекс 2 - к 2 Р ъп - состоянию. [4]

Так как только одно значение Lt отлично от нуля, то значение Л определяется, согласно уравнению ( 111 1), лишь этим Lt; таким образом, Л 1 или О, другими словами, будет П - или 2 -состояние. Согласно вышеприведенному правилу, все 2-состоя-ния являются 2 -состояниями. [5]

Как и для парамагнитных атомов, Ван-Флек [5] рассмотрел едельные случаи для двухатомных парамагнитных молекул. Для молекулярных 2 -состояний мультиплет - ie интервалы так малы, что ими можно пренебречь, и Е - состоя-е молекулярного кислорода устанавливается как из магнит-х, так и из спектроскопических измерений. [6]

В электронном 2 -состоянии ядерная СТС уровней формируется в результате: 1) электростатич. [7]

Как было уже показано, для Е - состояний функция 1 е остается неизменной при инверсии электронов и ядер, Ф остается неизменной при любой операции, а 1г остается неизменной, если вращательное квантовое число является четным. Вращательные уровни в 2 -состоянии с четными значениями / ( или К для случая б-связи) называются положительными вращательными уровнями, а для нечетных значений / ( или К) - отрицательными вращательными уровнями. [8]

Существует еще одно немаловажное обстоятельство, дающее основания усомниться в правильности предложенной Матесоном идентификации наблюдаемого в импульсном фотолизе спектра оптического поглощения. Дело в том, что появившийся в результате диссоциации возбужденного образования сольватированный электрон должен образовываться в 2 -состоянии, как это подробно обосновано в начале главы. Переход его в основное 1s - состояние будет запрещенным вследствие соображений симметрии. Is - 2р ( k 7200 А), поскольку энергия перехода определяется только главным квантовым числом. [9]

В атоме оба эффекта сравнимы по величине, поскольку кулоновская потенциальная энергия подобно центробежной медленно ( как малая степень 1 / г) спадает с расстоянием. Поэтому в атоме в следующую за ls - оболочкой ( в ядерных обозначениях) входят р и 2 -состояния. [10]

Высшей заполненной является разрыхляющая МО Зе с преобладающими вкладами Зй. Fe и 2р - состояний атомов О, располагаются несвязывающие МО 1 /, и 6 / / и состоящие нацело из 2 -состояний атомов О. [11]

За литием идет элемент бериллий, в атоме которого два 2з - элект-рона, конфигурация ( ls) 2 ( 2s) 2 Sf. Хотя оболочка ( 2s) 2 ( Lj-оболочка) у бериллия застроена, его свойства отнюдь не напоминают свойств благородного газа гелия с застроенной ( Is) 2 оболочкой. Причина состоит в том, что поле, действующее на электрон, в легком элементе бериллии еще достаточно близко к кулоновому, поэтому энергия 2 -состояния близка к энергии 2р - состояния: она мало зависит от азимутального квантового числа. Чтобы электрон перешел из ls - оболочки в 2s - или 2р - оболочку, нужна малая энергия. Благодаря этому электронная конфигурация бериллия малоустойчива по отношению к возмущениям. Достаточно небольшой энергии, выделяющейся в результате присоединения других атомов, чтобы вызвать перестройку 2р - оболочки, нужную для образования устойчивой системы связанных друг с другом атомов. [12]

Волновая функция - состояния сферически-симметрична и изображена на рис. 1.1 в виде кружка с точкой в центре, обозначающей ядро. Наинизшее по энергии состояние п - называется ls - состоянием. Его волновая функция монотонно убывает с ростом расстояния от ядра. Волновая функция следующего 2 -состояния спадает до нуля, становится отрицательной и затем асимптотически устремляется к нулю. Такой вид функций необходим, чтобы волновые функции, соответствующие различным состояниям, были взаимно ортогональны. [13]

Схема распада изомеров РЬ204. [14]

Позднее был обнаружен третий компонент у-излуче-ния с энергией 899 кэв. В более ранних исследованиях его не могли идентифицировать, поскольку энергия этого - кванта очень близка к значению 905 кэв ( в соответствии с более современными данными эта величина равна 912 кэв) и точные измерения отношений интенсивностей не производились. Этот переход с энергией 899 кэв практически совпадает во времени с переходом, энергия которого равна 374 кэв, и запаздывает по сравнению с переходом с энергией 912 кэв, причем период полураспада составляетЗ - 10 сек. Кроме того, было принято во внимание, что при 3-распаде Т1204 ( состояние 2 -) и при у-распаде Ро208 ( состояние 0) не происходит испускания у-лучей с энергией 374 кэв. В каждом из этих случаев 2 -состояние РЬ204 с энергией 374 кэв должно было бы оказаться в значительной мере заселенным. [15]

Страницы: 1 2