Cтраница 2
В начале начинают развиваться высокодобротные моды, соответствующие центру линии люминесценции. Поэтому интенсивность их раньше достигает таких значений, когда просветляется затвор и начинается лавинный процесс генерации импульса, при котором высвечивается большинство активных атомов. Таким образом, запасенная в активном веществе энергия преобразуется в основном в излучение нескольких центральных мод. Обычно в спектре излучения рубиновых лазеров с пассивным затвором присутствуют 2 - 3 продольных моды. [16]
Значительно более заметно влияние на лазерные характеристики температурного изменения линий люминесценции. [18]
Селекция типов колебаний с помощью двух линз и диафрагмы. [19] |
Количество возбуждающихся в ОКГ продольных типов колебаний определяется шириной линии люминесценции активного вещества и длиной резонатора. [20]
Важным фактором, определяющим спектр излучения ОКГ, является уширение линии люминесценции в активных средах. Причинами уширения линий в кристаллах являются электронно-колебательные взаимодействия в решетке и наличие неоднородно-стей в структуре материала. [21]
Тонкая структура полос излучения определяется в основном свойствами резонатора и уширением линии люминесценции. Таким образом, длины волн излучений, генерируемых кристаллическими ОКГ, лежат в диапазоне 0 55 - 2 6 мк. [22]
С помощью взаимной юстировки зеркал добиваются того, чтобы в пределах линии люминесценции было одно совпадение максимумов резонансов каждого резонатора, которое и определяет частоту селектируемой моды. [23]
Количество продольных типов колебаний, возбуждающихся в оптическом генераторе, определяется шириной линии люминесценции активного вещества и длиной резонатора. Укорачивая резонатор, можно уменьшить число генерируемых продольных типов колебаний, однако этот способ обычно неприемлем, так как он неизбежно сопровождается уменьшением длины активного образца и соответствующим падением выходной мощности излучения. [24]
Дж при длине активных элементов 10см и диаметре 1 см. Вследствие большой ширины линии люминесценции спектр индуцированного излучения в стекле значительно шире, чем в кристаллических средах. При небольших превышениях накачки над порогом генерации спектр излучения стекла с Nd3 состоит из нескольких линий, занимающих спектральный интервал около 1 нм в области 1 06 мкм. [25]
С помощью усовершенствованного метода счета фотонов им удалось зарегистрировать новые, очень слабые, линии люминесценции, которые возникали в результате оптических переходов примесных центров с высоких колебательных уровней возбужденного электронного состояния в основное электронное состояние. Такая люминесценция названа горячей, потому что ее линии лежат в той области, где расположены линии обычной люминесценции при высоких температурах. [26]
Если благодаря температурным градиентам, которые возникают на протяжении импульса, длина волны центра линии люминесценции увеличивается, а длина оптического пути в лазере остается неизменной, то частота каждой осевой моды остается постоянной ( пока она генерируется), но огибающая линии люминесценции с течением времени вызывает генерацию группы новых осевых мод в более длинноволновой области. Если же длина волны линии люминесценции не меняется за время импульса, а длина оптического пути в резонаторе увеличивается, то длина волны каждого ряда осевых мод не останется постоянной, а будет увеличиваться со временем. [27]
Стекла ( с их большими размерами, возможностью управления физическими параметрами и большой шириной линии люминесценции) лучше подходят для генерации импульсов с высокой энергией излучения. Кристаллы по сравнению со стеклами имеют больший коэффициент теплопроводности и меньшую ширину линии люминесценции. Поэтому они более подходят для работы в ОКГ непрерывного действия и в импульсных ОКГ с высокой частотой повторения импульсов. [28]
Во всех случаях селективного узкополосного возбуждения в различные полосы поглощения ионов Nd3 экспериментально наблюдалось заметное сужение линий люминесценции в полосах 0 85 - 0 95 мкм ( переход 4 / V2 - 4 / 9 - 2) и 1 0 - 1 1 мкм ( 4ГЯ 2 - 4 / 11 / 2) по сравнению со случаем широкополосного неселективного возбуждения. Наблюдаемые при селективном возбуждении изменения спектров люминесценции в общем таковы, что при возбуждении в коротковолновую часть полосы поглощения возникает пик люминесценции с коротковолновой стороны, а при возбуждении в длинноволновый край - с длинноволновой. [29]
В данных расчетах полагается, что наряду с лампой источником излучения на частотах, совпадающих с линиями люминесценции неодимового стекла, может быть любая точка активного элемента. Для каждого луча, исходящего из активного элемента, с весом, пропорциональным запасенной энергии возбуждения, разыгрывается, какая ячейка активного элемента испустит этот квант люминесценции. Затем из произвольной точки внутри этой ячейки в случайном направлении испускается луч. Частота его разыгрывается в соответствии с реальной формой линии люминесценции неодимового стекла и весом, пропорциональным коэффициентам ветвления для переходов / 3 / 2 - 4 / / 2, 4 / i.i / a 4Лб / 2 - Путь такого луча люминесценции в системе накачки прослеживается в дальнейшем точно так же, как и луча, испущенного лампой. [30]