Линия - люминесценция
Cтраница 3
Исследования на рубиновом лазере с накачкой вблизи порога показывают, что частоты осевых мод и длина волны линии люминесценции почти не зависят от времени. Число осевых мод, которые могут генерировать, возрастает со временем, а длина волны осевых мод возрастает при увеличении длины лазера. Установка позволяет также четко выявить бы-стропеременный характер разрешенных групп осевых мод, интегральное усреднение которых по спектру дает квазинепрерывное выходное излучение. Иначе говоря, генерация разных осевых мод, по-видимому, происходит почти независимо. В течение импульса излучения наблюдается значительное перескакивание мод. [31]
 |
Зависимость времени жизни возбужденного состояния 4F3 / J. [32] |
Повышение концентрации неодима до 100 % не вызывает существенных изменений в ширине, положении и относительной интенсивности линий люминесценции в разных группах. [33]
 |
Схема газового ОКГ с химической накачкой ( реакция F HZ-HF H, H Fa-HF - t - F. [34] |
Вторая группа жидкостных ОКГ на основе растворов органических красителей отличается тем, что используемые в них активные среды имеют линии люминесценции, достигающие по ширине нескольких десятков нанометров. [35]
Метод периодического сканирования спектра нами применен для точного измерения малой разности двух больших величин - разности между суммарной интенсивностью линии люминесценции с фоном и фоном люминесценции. При этом подавляются шумы, обусловленные флуктуацией интенсивности света, возбуждающего люминесценцию, шумы регистрирующего тракта и дрейф чувствительности приемника света люминесценции. При периодическом сканировании спектра происходит селективная модуляция аналитической линии без модуляции непрерывного спектра в окрестности линии. [36]
В следующих двух колонках ( восьмой и девятой) приведены значения люминесцентного времени жизни метастабильного состояния тлюм и ширины линии люминесценции АУЛЮМ) связанной с данным индуцированным переходом. Спектры люминесценции кристаллов смешанного типа, так называемых твердых растворов, характеризуются широкими полосами, представляющими суперпозицию отдельных линий, которые принадлежат различным активаторньш центрам. Для таких сред в таблице приведены значения ширины полос лкшинесценции по уровню 0 5 их интенсивности. [37]
 |
Форма импульса излучения на выходе оптического усилителя. стД0 0 4 слГ1, Р 0, / 10. [38] |
В действительности минимально достижимая длительность импульса ( для которой расчеты, основанные на балансных уравнениях, уже становятся несправедливыми) ограничивается шириной линии люминесценции активного материала. Так, например, в случае рубина ширина линии люминесценции составляет при комнатной температуре 6 А ( 3 3 - Ю11 гц), что соответствует минимальной длительности импульса около 3 - 10 - 12 сек. [39]
Если благодаря температурным градиентам, которые возникают на протяжении импульса, длина волны центра линии люминесценции увеличивается, а длина оптического пути в лазере остается неизменной, то частота каждой осевой моды остается постоянной ( пока она генерируется), но огибающая линии люминесценции с течением времени вызывает генерацию группы новых осевых мод в более длинноволновой области. Если же длина волны линии люминесценции не меняется за время импульса, а длина оптического пути в резонаторе увеличивается, то длина волны каждого ряда осевых мод не останется постоянной, а будет увеличиваться со временем. [40]
 |
Некоторые редкоземельные металлы, используемые в качестве активаторов. [41] |
Полосы поглощения ионов U3 находятся в видимой, ультрафиолетовой и инфракрасной областях, которые охватываются спектром ксеноновой импульсной лампы. Ширина линии люминесценции для А, 2 60 мкм составляет 15 см-1, что соответствует - Д / 4 37 - Ю11 гц, при температуре 77 К. [42]
Наличие в веществе метастабильных уровней с высоким квантовым выходом проявляется в существовании интенсивных линий люминесценции. Ширина линий люминесценции в активных средах оптических генераторов должна быть по возможности малой. Это следует, например, из формулы (1.86), показывающей, что с уменьшением ширины линии Av коэффициент усиления в среде с инверсной населенностью растет, и поэтому условия генерации могут быть выполнены при меньших добротностях оптического резонатора и меньших мощностях накачки. [43]
Одной из существенных проблем физики ОКГ является вопрос о природе спектральной линии люминесценции, на частоте которой возникает стимулированное излучение. Вид контура линии люминесценции во многом определяет энергетические параметры ОКГ, в частности и такую важную характеристику, как порог возбуждения генерации. Под активаторным центром мы подразумеваем здесь условно выделенное из объема кристалла локальное образование с радиусом порядка линейных размеров элементарной ячейки, состоящее из примесного иона и непосредственно его окружающих ионов матрицы-основы. Представление о локальности центра подразумевает изолированность активаторных ионов друг от друга. Оно весьма условно, поскольку при статистическом распределении примеси в кристалле всегда даже при очень малых концентрациях имеется какое-то количество близко расположенных центров, а также парных или более сложных ассо-циатов. Критерием тут является относительное количество таких образований. [44]
Если благодаря температурным градиентам, которые возникают на протяжении импульса, длина волны центра линии люминесценции увеличивается, а длина оптического пути в лазере остается неизменной, то частота каждой осевой моды остается постоянной ( пока она генерируется), но огибающая линии люминесценции с течением времени вызывает генерацию группы новых осевых мод в более длинноволновой области. Если же длина волны линии люминесценции не меняется за время импульса, а длина оптического пути в резонаторе увеличивается, то длина волны каждого ряда осевых мод не останется постоянной, а будет увеличиваться со временем. [45]
Страницы: 1 2 3 4 5