Полевая модель - Большая Энциклопедия Нефти и Газа, статья, страница 1
Экспериментальный кролик может позволить себе практически все. Законы Мерфи (еще...)

Полевая модель

Cтраница 1


Полевая модель применяется к системе электрически заряженных тел и электромагнитного поля. Такое взаимодействие называется близкодействием. В результате взаимодействия изменяются непрерывно как характеристики поля, так и движение материальных точек. Движение материальных точек может быть как классическим, так и релятивистским.  [1]

Пример электромагнитной теории массы, явившейся исторически первой полевой моделью протяженной частицы, позволяет наиболее отчетливо увидеть принципиальное различие между двумя распространенными точками зрения на преобразования Лоренца: активной и пассивной. При этом выявляется фундаментальная роль принципа устойчивости и законов сохранения энергии и импульса. Применение принципа наименьшего действия в теории поля позволяет достичь наиболее общей формулировки как уравнений движения, так и законов сохранения.  [2]

Поэтому по аналогии с цепными моделями ЭМП для полевых моделей в общем случае также имеется необходимость в преобразовании координат. Однако в отличие от теории цепей, в которой преобразованию подвергаются физические переменные ( напряжения и токи), в теории поля преобразуются пространственные переменные, а физические переменные инвариантны относительно пространственных координат.  [3]

Поэтому вполне возможно, что многие из таких результатов неверны, и в будущем уцелеет только система (38.3), а не детальная полевая модель.  [4]

Несмотря на существенные достижения теории, которые, по нашему мнению, отражены в данной книге, следует отметить, что пока речь идет лишь о некоторой полевой модели, а не о термодинамике сплошной среды.  [5]

6 Формирование векторно-полевой модели для закона с постоянной интенсивностью поля. / л 1 ( a. fi 2 ( б. [6]

При использовании функции с постоянной интенсивностью поля изображение полевого контура вообще инвариантно к масштабу ГТО. Рассмотрим полевую модель ГТО с полеобразующей функцией, позволяющей получать оценки масштаба его изображения.  [7]

Наличие градиентного взаимодействия приводит к размытию скачка на некоторый переходный слой. Необходимо отметить, что полевая модель предполагает [27], что в кристалле изменение любого параметра ф; сопровождается смещением узлов решетки. Следовательно, плотность свободной энергии зависит от градиентов смещения - деформаций. Упругое поле, возникающее вследствие контакта фаз с различной собственной деформацией, простирается на глубину порядка радиуса поверхности контакта, и энергия упругого взаимодействия оказывается пропорциональной не площади поверхности контакта, а объему фаз. Это приводит к тому, что происходит частичная трансформация межфазной поверхности энергии в объемную энергию фаз, что может приводить как к смещению равновесия, так и к снижению барьера для зарождения.  [8]

Рассмотренные в предыдущем разделе решаемые модели имеют в основном методическое значение. Правда, модель ( 21), аналогичная полевой модели ( 8), имеет отношение к проблеме смешивания / ( - мезонов ( см., например, Липкин ( 1977), гл. Фейнман ( 1978), § 10), а гамильто-нова модель с линейным взаимодействием ( 15), как указывалось, родственна задаче фермион-бозонного взаимодействия юкавского типа и ее решение будет использовано ниже в § 13 при анализе однонуклонного сектора модели статического нуклона.  [9]

Полевую модель называют существенно нелинейной [102], если в ее уравнениях движения коэффициенты при старших ( вторых) производных не постоянны, а являются функциями полевых переменных и их первых производных. В математике такие уравнения называют квазилинейными. Характеристики ( т.е. направления, по которым распространяются возмущения) для квазилинейных уравнений не прямолинейны.  [10]

В электродинамике Дирака с магнитными зарядами [6] струны являются чисто вспомогательным математическим понятием; они не несут энергию, и все наблюдаемые величины не зависят от их движения. Ситуация, однако, существенно меняется, если электромагнитное ноле в теории Дирака заменить векторным полем с массой. В этой полевой модели струны представляют собой уже физические объекты так как они несут энергию. Рассмотрим кратко эту модель.  [11]

Конкретный выбор этих трех сильно взаимодействующих полей не однозначен. Кг ( модель Гольдгабера [27]), или Л, / С, / С, или любые другие три поля, удовлетворяющие сформулированным выше требованиям. Предпочесть какую-нибудь из трех полевых моделей можно, лишь руководствуясь качественными соображениями, - поскольку в настоящее время не существует какой-либо удовлетворительной динамической теории таких моделей. В этом смысле наиболее привлекательной является модель Сакаты, поскольку она базируется на трех легчайших барионах и постулирует, что сильные взаимодействия имеют четырехфермионную природу, так же как и слабые взаимодействия.  [12]

Модели второго класса базируются на потенциальных и векторных полях, формируемых зарядами, сосредоточенными в точках ГТО. Каждая n - я точка в данных моделях несет информацию о расположении относительно ее остальных точек, причем вес каждой из периферийных точек определяется ее расстоянием до n - й точки. Интегральный эффект при формировании полевых моделей ГТО обеспечивает их высокую помехоустойчивость к координатным шумам, пропускам отдельных отметок и к появлению ложных отметок. Векторно-полевые модели информативнее потенциально полевых моделей за счет учета направления действия каждой точки на все остальные, но обладают меньшей помехоустойчивостью.  [13]

В ней изучается макроскопический переносчик электромагнитного взаимодействия - электромагнитное поле. Оно и создается электрическими зарядами и действует на заряды. Используется полевая модель материи и взаимодействия. Ядро теории составляют уравнения Максвелла, позволяющие по заданному распределению и движению электрических зарядов находить электромагнитное поле и, наоборот, по заданному полю - распределение и движение создавших его зарядов.  [14]

Модели второго класса базируются на потенциальных и векторных полях, формируемых зарядами, сосредоточенными в точках ГТО. Каждая n - я точка в данных моделях несет информацию о расположении относительно ее остальных точек, причем вес каждой из периферийных точек определяется ее расстоянием до n - й точки. Интегральный эффект при формировании полевых моделей ГТО обеспечивает их высокую помехоустойчивость к координатным шумам, пропускам отдельных отметок и к появлению ложных отметок. Векторно-полевые модели информативнее потенциально полевых моделей за счет учета направления действия каждой точки на все остальные, но обладают меньшей помехоустойчивостью.  [15]



Страницы:      1    2