Присоединение - нейтрон
Cтраница 1
Присоединение нейтрона к ядру освобождает энергию около 8 MeV. To же количество энергии необходимо сообщить частице для тогог чтобы она оторвалась от ядра. Сосредоточение всей энергии возбуждения, приносимой захваченным нейтроном, на одной частице очень мало вероятно. Поэтому хотя ядру энергетически выгоднее освободиться от лишнего нейтрона, гораздо вероятнее отдача им избыточной энергии в виде у-кванта. Они ведут к получению ( - радиоактивных веществ, так как ядро с избыточным нейтроном через некоторое время стабилизируется распадом последнего на протон и электрон. Большое число реакций этого типа применяется для получения препаратов меченых атомов. [1]
Присоединением нейтрона можно стабильный изотоп - jLi превратить в более тяжелый изотоп того же элемента, причем выделяется у-фотон. [2]
Присоединением нейтрона можно стабильный изотоп Li превратить в более тяжелый изотоп того же элемента, причем выделяется Г - фотон. [3]
В первой графе указаны ядра, к к-рым происходит присоединение нейтрона. [4]
Для реакции N14 N14 с передачей нейтрона энергии отделения и присоединения нейтрона почти совпадают. Приведенные массы в состояниях г и f также почти совпадают. [5]
Если же ядро сохраняет стабильность при добавлении протона, то присоединение нейтрона образует ядро, испытывающее - распад. [6]
Ферми в Италии стал обстреливать нейтронами самый тяжелый элемент уран, получая, как ему казалось, трансурановые - более тяжелые за счет присоединения нейтронов элементы. [7]
Кроме понятий энергии связи, удельной энергии связи на нуклон и коэффициента упаковки, в ядерной физике пользуются также понятием энергии связи или энергии присоединения последнего нейтрона и соответственно последнего протона. [8]
Эти три нуклида делятся под действием тепловых ( медленных) нейтронов благодаря тому, что каждый содержит нечетное число нейтронов. Присоединение нейтрона к ядру с нечетным числом нейтронов вызывает спаривание нейтронов, а это означает, что в данном случае большая величина энергии связи ( энергии, в которую превращается избыточная масса нейтрона) переходит в энергию возбуждения, чем в случае компаунд-ядер, которые образуются в результате захвата нейтрона соседними изотопами с четным числом нейтронов в ядре. [9]
Для большинства ядер соблюдается следующее правило: если стабильное ядро сохраняет свою устойчивость при добавлении к нему нейтрона, то присоединение протона приводит к образованию ядра, испытывающего Р - распад или электронный захват. Если же ядро сохраняет стабильность при добавлении протона, то присоединение нейтрона образует ядро, испытывающее р - - распад. Например, стабильное ядро О9 при добавлении нейтрона образует устойчивое ядро 8О10, но присоединение протона дает радиоактивное ядро Р9, испускающее позитрон. [10]
Согласно формуле ( 29) § 9 при образовании 92 236 с помощью присоединения нейтрона к 92 235 освобождается энергия 6 81 Мэв, при таком же образовании 92 239 из 92 238 - только 5 37 Мэв. Такое большое различие происходит в результате того, что ядро 92U236 четно-четное, тогда как 92 239 нечетно-четное. Таким образом, решающим в этом вопросе является последний ( S -) член в формуле для энергии ядра, который соответствует расщеплению ядерной энергетической поверхности. В результате получается, что 92 235 может делиться уже под действием тепловых нейтронов, кинетическая энергия которых практически равна нулю, тогда как для деления U238 требуются быстрые нейтроны с энергией около 1 5 Мэв. [11]
В качестве ядерного горючего для реакторов ббычно применяются делящийся изотоп редкого элемента урана U236 и новые, не существующие в земной коре, делящиеся элементы - плутоний Р239 и изотоп урана U233, получаемые в процессе работы реактора. Плутоний Р239 получается из изотопа U238, а изотоп U233 - из тория путем присоединения нейтрона при ядерной реакции. [12]
 |
Расщепление ядра урана нейтронами в камере Вильсона. [13] |
Присоединяющиеся к ядру нейтроны вносят в образовавшееся составное ядро как свою кинетическую энергию, так и выделяющуюся при этом энергию связи. Последняя может быть в ряде случаев определена по энергии - квантов, испускаемых в том случае, если присоединение нейтрона приводит к простой реакции ( п, Y), часто конкурирующей с реакцией деления, или может быть вычислена по полуэмпирической формуле для удельной энергии связи нуклона в ядре. При этом следует учесть, что в случае присоединения к ядру четного нейтрона энергия связи больше, чем при присоединении нечетного. [14]
Продуктами ядерной реакции могут быть тяжелое ядро и протон, электрон, дейтрон, альфа-частица, нейтрон, два или несколько нейтронов или гамма-лучи. Кроме того, существует и такой важный класс ядерных реакций, при которых очень тяжелое ядро в результате присоединения нейтрона становится неустойчивым и делится на две части сопоставимых размеров, испуская при этом несколько нейтронов. [15]
Страницы: 1 2