Cтраница 1
Большое каноническое распределение может быть формально применено и к отдельной микрочастице, если ее рассматривать как квазинезависимую подсистему. Понятно, что в этом случае Т и Л характеризуют совокупность микрочастиц в системе, играющей роль термостата. [1]
Однако большое каноническое распределение (7.3.1) не может правильно описать флуктуации пу - в замкнутом сосуде. Этот факт очевиден, потому что, согласно этому распределению, ненулевые вероятности приписываются каждой точке октанта. В действительности же достижимыми являются только узлы определенной подре-шетки. [2]
По большому каноническому распределению Гибб - Sp ( p4) / Spp, р ехр [ - р ( Я - ц) ] - ста-оператор ( Sp - символ суммы диагональных элементов оператора), Я - оператор Га-иальтона, р, - хим. потенциал, N - оператор числа Частиц. [3]
С помощью большого канонического распределения Гиббса показать, что вероятность того, что система содержит N частиц, не взаимодействующих между собой, дается распределением Пуассона. [4]
С помощью большого канонического распределения Гиббса показать, что вероятность того, что система содержит N частиц, не взаимодействующих между собой, дается распределением Пуассона. [5]
Задача 14.1. Вывести большое каноническое распределение для случая, когда имеется смесь молекул нескольких различных родов. [6]
По существу, большое каноническое распределение для открытой системы выводится из микроканонического распределения для ансамбля в целом, представляющего изолированную систему. [7]
Выражение (4.5.26) напоминает большое каноническое распределение Гиббса, но оно может описывать состояния, которые сильно отличаются от равновесного, так как одночастичная функция распределения fi ( t) является произвольной. [8]
Формула (14.8) представляет собой большое каноническое распределение. [9]
Эта формула выражает большое каноническое распределение Гиббса. Вновь подчеркнем, что собственные аргументы Q-потенциала Т, V, / и являются как раз теми параметрами, которые фиксированы для большого канонического ансамбля Гиббса. [10]
Эта формула выражает большое каноническое распределение Гиббса. Вновь подчеркнем, что собственные аргументы Q-потенциала Т, V, / и являются как раз теми параметрами, которые фиксированы для большого канонического ансамбля Гиббса. [11]
Являясь строгим результатом большого канонического распределения, они справедливы и ле только для жидкостей. [12]
Для вычисления па удобно использовать большое каноническое распределение Гиббса, применив его к подсистеме, состоящей из всех атомов газа, находящихся в квантовом состоянии а. Остальная масса газа образует термостат. [13]
Полученное распределение (3.18) носит название большого канонического распределения или распределения Гиббса. [14]
Метод расчета термодинамических функций на основе большого канонического распределения был подробно рассмотрен в гл. [15]