Cтраница 1
Соотношение между компонентами импульса получается непосредственно из группового закона умножения ( 38) как следствие коммутативности трансляций в разных направлениях. [1]
Соотношения ( 88) позволяют построить сразу же аналогичные формулы для функций Рариты - Швингера и Баргмана - Вигнера. [2]
Соотношения между константами распада относятся к идеализированному случаю точной унитарной симметрии. В действительности, как мы видели, из расщепления масс следует, что унитарная симметрия имеет лишь приближенный характер. Поэтому для сравнения полученных соотношений с экспериментом необходимо учесть нарушение симметрии. Это дает неплохое совпадение с опытом. При этом в теории появляются дополнительные параметры, связанные с нарушающими членами. Ввиду большого числа новых параметров подобные расчеты оказываются неэффективными. [3]
Соотношения ( 57) и ( 58) ( как и предыдущие равенства ( 54), ( 55)) имеют место и для неэрмитовых токов. [4]
Соотношения ( 36) могут быть получены практически в любой квантово-полевой модели. Формула ( 38) вытекает из предположения об изовектор ности аксиальных токов. Соотношение ( 39) было постулировано Гелл-Манном 1217 ]; оно может быть получено в некоторых моделях. [5]
Соотношение (16.3) называется формулой Лармора. [6]
Соотношения (3.27) и (3.28) с учетом (3.32) - (3.37) приводят к решению задачи о рассеянии двух частиц. [7]
Соотношения (8.17), (8.19) совместно с кинематическими формулами Эйлера (4.18) позволяют составить лагранжиан твердого тела. [8]
Соотношение (13.1) представляет собой обобщение закона Гука, справедливое как для изотропных тел, у которых свойства упругости и термоупругости в любой точке одинаковы во всех направлениях, так и для анизотропных тел, свойства которых различны в различных направлениях. С другой стороны, учитывая только линейную зависимость напряжений от деформации и изменений температуры и пренебрегая зависимостью напряжений от скоростей деформации, мы заведомо отказываемся от рассмотрения нелинейных упругих эффектов, а также от изучения вязких свойств твердых тел. [9]
Соотношение ( 2) является уравнением плоскости, перпендикулярной MQ и проходящей через начало координат. [10]
Соотношение ( 1) представляет собой основной результат теории быстровращающихся гироскопов: если к оси гироскопа приложить пару сил, то он приобретает угловую скорость S1 или наоборот - при повороте гироскопа изменяются силы реакции. [11]
Соотношение (6.5.9) представляет собой интегродифференциальное уравнение Кирхгофа. [12]
Соотношения ( 1) совпадают по форме с перестановочными соотношениями для оператора плотности магнитного момента во вторично-квантованной теории. [13]
Соотношения (5.16), (5.17) представляют собой закон движения частицы в параметрической форме. [14]
Соотношение (16.23) называется уравнением Гаусса, а (16.24) - соотношением Петерсона-Кадацци. [15]