Состояние - разреженный газ
Cтраница 1
Состояние разреженного газа, при котором длина свободного пробега молекул больше размеров сосуда, в котором газ находится, называется вакуумом. [1]
Вакуум - такое состояние разреженного газа, когда путь, проходимый каждой его молекулой без соударения с другими молекулами ( длина свободного пробега молекулы) соизмерим с линейными размерами сосуда, в котором газ находится. [2]
Вакуум - такое состояние разреженного газа, когда путь, проходимый каждой его молекулой без соударения с другими молекулами ( длина свободного пробега молекулы), соизмерим с линейными размерами сосуда, в котором газ находится. [3]
В вакуумной технике состояние разреженного газа определяют отношением средней длины свободного пробега L молекул газа к минимальному размеру d сосуда, в котором находится газ. [4]
 |
Ход политропы в процессах. [5] |
Равновесный процесс изменения состояния разреженного газа, теплоемкость cv которого зависит от температуры, может рассматриваться как политропический процесс с переменным показателем политропы. [6]
Уеташвлено, что в состоянии разреженного газа каждое вещество испускает характерный для него спектр. [7]
Это выражение справедливо, однако, лишь для состояния разреженного газа. [8]
Таким образом, традиционные методы, базирующиеся на осреднеиных параметрах состояния разреженного газа и заимствованные из механики сплошных сред, при анализе большой части вакуумных систем теряют физическую содержательность и универсальность. [9]
Автор и его сотрудники всегда сознавали условность такого определения, но постепенно пришли к убеждению, что ионный ток является лучшей характеристикой состояния разреженного газа в циклотроне, чем давление. Электрический пробой, образование плазмы, рассеивание ионных пучков - все эти процессы не зависят от температуры, но зависят от рода газа. Оказалось, что все ионизационные процессы, с которыми приходится иметь дело, в значительной степени сходны с процессами в ионизационном пли магнитно-ионизационном манометрах, и ионный ток этих манометров является хорошим показателем состояния вакуума даже при меняющемся составе газа. Манометр, который действительно измеряет давление, был бы в этих случаях менее пригоден. [10]
Величина [ А ] есть умноженная на 4я / 3 поляризуемость, которую имела бы 1 грамм-молекула диэлектрика, если бы он находился в состоянии разреженного газа, но сохранял те значения at и LVI, которые имеют молекулы диэлектрика в растворе. [11]
Однако ценная информация может быть получена также и непосредственно от атомов при исследовании испускаемого ими излучения. Такие условия существуют в разреженных газах: атомы вещества в среднем находятся на относительно больших расстояниях друг от друга и большую часть времени пребывают в свободном состоянии. Поэтому вещество, приведенное в состояние разреженного газа, испускает излучение, спектр которого состоит из определенного набора частот, характерного только для данного вещества, тогда как твердые и жидкие вещества излучают непрерывный спектр, в котором определяющим фактором оказывается сильное взаимодействие между атомами и молекулами, а их индивидуальные свойства отходят на второй план. [12]
Для каждой молекулы существует множество ионизационных потенциалов, соответствующих различным энергиям отрываемого электрона и различным состояниям образующегося катиона. Однако если не оговорена особо, то подразумевают, что ионизационный потенциал относится к электрону, наименее прочно связанному в молекуле. В настоящем обзоре рассматриваются исключительно ионизационные потенциалы веществ в состоянии разреженных газов; именно эти значения обычно измеряют и рассчитывают. Эти величины принято выражать в единицах электронвольт ( эв), эквивалентных 23 06 ккал / моль. [13]
Составляющую H dd обычно называют лондоновской дисперсионной силой. Физически эта сила связана с тем, что между мгновенной ориентацией дипольных моментов двух электронных облаков имеется корреляция. Наиболее выгодной является антипараллельная ориентация дипольных моментов, способствующая уменьшению полной энергии взаимодействия. Следовательно, эта сила всегда является притягивающей. Вычисления дисперсионных сил, проведенные для благородных газов [13], достаточно хорошо согласуются ( с учетом отталкивания ионных оболочек) с уравнением состояния разреженного газа и измеренными значениями вязкости. [14]
О последнем преимуществе квазихимического метода следует сделать несколько замечаний. Хотя газ, состоящий из атомов водорода, в обычных условиях можно описать непосредственно вириальным уравнением состояния, гораздо проще признать образование молекул. Если этого не сделать с самого начала решения задачи, то предварительно придется решать задачу молекулярной структуры, а затем механико-статистическую задачу. Это плохая стратегия, ибо она приводит к решению простой задачи через решение сложной задачи. Это очень трудоемкая механико-статистическая задача, и может показаться, что вириальные коэффициенты будут расходиться из-за дальнодейст-вующих кулоновских сил. Однако если с самого начала использовать некоторые физические данные и принять, что электроны и протоны даже при достаточно высоких температурах образуют бинарные группы ( атомы Н), а при более низких температурах - - более сложные группы ( молекулы Hz), то задача становится более простой и определенной. Невозможность принять точку зрения химической ассоциации должна привести к решению сложных проблем атомной и молекулярной структуры перед решением гораздо более легкой проблемы - уравнения состояния разреженного газа. Правда, эту задачу можно решить начиная с электронов и протонов и вывести соответствующие формальные выражения [77], однако для обычного атомарного или молекулярного газа это был бы слишком далекий обходной путь. [15]
Страницы: 1