Cтраница 1
Квантовое состояние (24.4.21), описывающее вниз-конвертированную фотонную пару, обнаруживает некоторые интересные и контринтуитивные черты. [1]
Квантовое состояние не задается более только состоянием нечетного нуклона, но определяется теперь несколькими квантовыми числами: /, характеризующим полный ( четно-четная сердцевина плюс нечетный нуклон) момент количества движения, К - проекцией / на ось симметрии и Q - проекцией момента ( орбитальный момент плюс спин) нечетного нуклона на ту же ось. Эти величины изображены на рис. 55, где R есть коллективный момент количества движения четно-четной сердцевины. Для ядер, обладающих цилиндрической симметрией, К и, и момент R перпендикулярен оси симметрии. [2]
Квантовые состояния ядер определяются дискретными уровнями энергии и рядом других сохраняющихся в этих состояниях физ. [3]
Дельта-функция в конфигурационном пространстве переходит в штопор в импульсном пространстве и наоборот. [4] |
Иногда квантовые состояния полезно описывать не в терминах обычных волновых функций, как это было сделано выше, а в терминах волновых функций импульсов. Это сводится к рассмотрению разложения волновой функции ф по различным импульсным состояниям и построению новой функции ф, зависящей на этот раз не от положения х, а от импульса р; значение ф ( р) при любом р задает величину вклада состояния с импульсом р в - функцию. Пространство величин р называется импульсным пространством. [5]
Квантовое состояние идеального газа определяется заданием совокупности чисел заполнения уровней системы в пространстве импульсов р и спинов а ра, где каждое прп указывает число частице импульсом р и спином а. [6]
Двумерное сечение пространства вектора П. Каждая точка представляет квантовое состояние. [7] |
Квантовым состояниям в двумерном случае отвечают узлы квадратной решетки, в трехмерном пространстве - узлы кубической решетки, причем рассматривается только положительный октант пространства. При масштабе, выбранном на рис. 22, на каждый узел приходится единичный объем; число узлов, расположенных в некоторой об-ласти пространства, приближенно равно объему этой области, если только область выбрана достаточно большой и неправильностями на границе области можно пренебречь. [8]
Остальным квантовым состояниям отвечают более высокие значения энергий, и электроны, находящиеся на этих энергетических уровнях, менее прочно связаны с ядром. [9]
Если квантовое состояние ядра имеет определенную четность, его электрич. [10]
Рассмотрим различные квантовые состояния, в которых могут находиться молекулы газа как различные компоненты газа. Рассмотрим газ как химически реагирующую смесь с большим числом компонент, каждая из которых не обладает внутренними степенями свободы. Считаем, что закон взаимодействия между любыми двумя молекулами одинаков. [11]
Поскольку допустимые квантовые состояния обязаны обладать необходимыми свойствами симметрии по отношению к перестановкам частиц, любой полный орто-нормированный набор волновых функций в случае статистики Бозе должен состоять из симметричных функций, а в случае статистики Ферми - из антисимметричных функций. В частности, это могут быть симметризованные или антисимметризован-ные произведения плоских волн, нормированных в объеме V L3 с периодическими граничными условиями. [12]
Рассмотрим теперь слабовозбужденные квантовые состояния изотропной ферми-жидкости. Их энергия должна мало отличаться от энергии основного состояния. [13]
Вигнера квантовых состояний, если известны функции распределения по квадратурным переменным. [14]
Число квантовых состояний gl с энергиями, лежащими в интервале от нуля до ej5 очевидно, равно пх. [15]