Полная температура
Cтраница 1
Полная температура в периферийном потоке остается постоянной, а в приосевом вынужденном она уменьшается от Т2 к оси. Плотность газа имеет неравномерное распределение как по длине, так и по поперечному сечению трубы. [1]
В этом случае полная температура в любой точке границы задана и линейно ( с градиентом А) меняется по высоте. [2]
По всей длине трубы полная температура в вынужденном вихре уменьшается от периферии к центру. Максимум ее совпадает с радиусом разделения вихрей. [3]
В этом уравнении Т0 - полная температура или температура торможения, а теплоемкость ср выражена в дж / кг. [4]
В этих формулах Тг - полная температура потока газа перед лопаткой ( для рабочих лопаток - в относительном движении); лоп - температура лопатки; Ттал - температура охлаждающего воздуха перед лопаткой; Gr и 00хл - расход газа через венец лопаток и расход воздуха на его охлаждение. На рис. 5.16 показан примерный характер таких зависимостей для рассмотренных схем охлаждения лопаток. [5]
Температурная функция S наглядно представляет полную температуру ( см. 6, стр. [6]
Ван-Димтер [267] считает, что наблюдаемое распределение полной температуры возникает в процессе воздействия трех факторов энергопереноса. Трение, действующее в направлении выравнивания угловой скорости, приводит к замедлению движения в центральной области элементами газа, перемещающимися по периферии. Энергия от газа, размещенного у оси, передается к массам газа на периферию. Ван-Димтер с помощью сравнительно простой газодинамической модели соединил идеи представителей гипотезы радиальных потоков с идеями Принса [248] о том, что разделение в центробежном поле вихревой трубки есть результат, обусловленный действием крупномасштабной турбулентности по аналогии с атмосферными явлениями. Кроме радиального потока энергии Ван-Димтер ввел еще радиальный поток тепла, направленный от периферии к центру, но это противоречит направлению переноса тепла в турбулентной атмосфере, которое совпадает с направлением градиента давления. [7]
Иначе говоря, развитие вторичных течений зависит от распределения полной температуры Т только косвенно, в той мере, в которой оно влияет на распределение относительных скоростей и полных давлений. [8]
Ядро потока посредством принудительной конвекции передает тепло периферийному газу; его полная температура уменьшается, а полная температура периферийного вихря повышается, что и фиксируется приборами. Эта теория базируется на законе сохранения энергии. [9]
Ядро потока посредством принудительной конвекции передает тепло периферийному газу; его полная температура уменьшается, а полная температура периферийного вихря повышается, что и фиксируется приборами. Эта теория базируется на законе сохранения энергии. [10]
В итоге устанавливается определенное динамическое равновесное состояние с соответствующим положительным градиентом полной температуры по радиусу. [11]
Это уравнение определяет величину Г0, которая называется температурой торможения или иногда полной температурой. Здесь Т 0 снова является функцией скорости потока. Она часто используется в инженерных расчетах. [12]
В отличие от термодинамической ( или статической) температуры процесса величина tmo M является полной температурой или, как ее чаще называют, температурой торможения. [13]
Ядро потока посредством принудительной конвекции передает тепло периферийному газу; его полная температура уменьшается, а полная температура периферийного вихря повышается, что и фиксируется приборами. Эта теория базируется на законе сохранения энергии. [14]
 |
Схема параллельной работы двух трехфазных трансформаторов. [15] |
Страницы: 1 2 3