Cтраница 1
Уравнения предыдущего раздела разделяются на две независи-мые группы, если считать внешние нагрузки заданными. [1]
Уравнения предыдущего раздела справедливы только для двухатомных молекул в газовой фазе при абсолютном нуле. Если R - группа атомов и система находится при температуре Т, то, естественно, уравнения будут более сложными. [2]
Уравнения предыдущего раздела аналогичны уравнениям состояния для идеальных газов в том смысле, что при их выводе пренебрегают межмолекулярным взаимодействием между различными полимерными молекулами и между сегментами единичной полимерной цепи так же, как для идеальных газов пренебрегают межмолекулярным взаимодействием между газовыми молекулами. [3]
Уравнения предыдущего раздела получены для модели реактора идеального смешения. Однако в любом реальном реакторе смешения неизбежны отклонения от идеальной модели ( см. стр. Во-первых, распределение введенных в реактор частиц по всему объему совершается не мгновенно; этот процесс требует некоторого времени tc, называемого обычно временем смешения. Во-вторых, даже после достижения стационарного распределения частиц по объему оно может быть не вполне равномерным: концентрация частиц в различных точках реактора может в той или иной степени отличаться от средней концентрации. Полное описание картины смешения потребовало бы задания концентрации частиц в реакторе как функции координат и времени; такое описание могло бы оказаться чрезвычайно сложным. Однако для получения вероятностных характеристик времени пребывания частиц в реакторе непрерывного действия нет необходимости представлять себе картину смешения во всех деталях; достаточно знать концентрацию частиц в зоне выхода из реактора в любой момент времени. [4]
Коэффициент массоотдачи k через критерий Bi входит во все уравнения предыдущего раздела, поэтому достижение окончательных решений ставится в зависимость от конкретного знания его величины. Определение коэффициента массоотдачи может выполняться следующими методами. [5]
Раствор нефракционированного полимера не является двух-компонентной системой, и уравнения предыдущего раздела не могут быть использованы для оценки выведенных теоретически условий разделения фаз. Однако было бы разумным ожидать, что разделение фаз будет также происходить в плохих растворителях при низких концентрациях полимера и достаточно низкой температуре, как показывают рис. 72 и 74ЛТакое предположение подтверждается экспериментально. Найдено, что две отдельных фазы, образовавшиеся при этом процессе расслоения, имеют неодинаковый состав; это важно для фракционирования полимеров. [6]
Если противоионы А и В имеют различное число зарядов, то уравнения предыдущего раздела, начиная с уравнения ( 2), следует изменить. [7]
Если против оионы А и В имеют различное число зарядов, то уравнения предыдущего раздела, начиная с уравнения ( 2), следует изменить. [8]
Используя опытные данные зависимости Qn ( t), полученные в изотермических условиях нагрева, можно рассчитать константы скорости и значение а, которое соответствует отношению aJH в уравнениях предыдущего раздела. [9]
Для многих процессов растворения, получивших широкое распространение в гидрометаллургии, характерны одинаковые значения концентрации активного реагента ( точнее, парциального давления кислорода) во всех ступенях каскада. Если такие процессы осуществляются в каскаде реакторов равного объема и в изотермических условиях, то все значения б / оказываются равными и уравнения предыдущего раздела существенно упрощаются. [10]
Нередко встречаются такие условия проведения эксперимента, в которых нельзя зафиксировать ни начало, ни / конец кинетической кривой. Это обычно равносильно тому, что в ходе реакции неизвестны текущие концентрации реагента или продукта реакции, или неизвестно начальное время реакции, что делает невозможным применение для кинетических расчетов уравнений предыдущего раздела. В подобных случаях используются специальные методы нахождения констант скоростей реакций. [11]
Второй член в правой части этого уравнения является идентичным с уравнением ( 21 - 7) и представляет поток, обусловленный силой диффузии. Первый член, естественно, представляет поток, обусловленный седиментационной силой. Первый член уравнения ( 22 - 9) нужно сравнить с уравнением предыдущего раздела. Чтобы рассчитать скорость потока и, обусловленную только седиментационной силой, мы поступаем, как на стр. [12]