Cтраница 1
Уравнение состояния вещества позволяет полностью разрешить все вопросы, касающиеся поведения этого вещества при любых изменениях температуры, объема и давления. [1]
Уравнением состояния вещества / ( р, V, Т) 0, из которого могут быть найдены частные производные, входящие в дифференциальные уравнения. [2]
Проблема уравнения состояния вещества в метастабиль-ной области в узком смысле сводится к определению способа продолжения различных термодинамических линий ( изохор, изотерм, изобар) за пограничную кривую. На практике такую задачу приходится решать, например, при проектировании пузырьковых камер, поскольку нужно знать, как происходит расширение перегретой жидкости при уменьшении внешнего давления. Распространение уравнения состояния на всю метастабильную область позволяет определить спинодаль из условия ( др / ди) т 0 и лучше понять равновесный фазовый переход первого рода в большой системе. Его особенность состоит в том, что требуется определенное соответствие конкурирующих фазовых состояний при полной неожиданности перехода для каждой из фаз, взятых в отдельности. [3]
Данные таблиц представляют уравнения состояния вещества р p ( vT) в табличной форме. На их основе можно получить и уравнение калорического типа р p ( vE), являющееся замыкающим уравнением в системе дифференциальных уравнений движения сплошной среды ( см. гл. [4]
Найти общий вид уравнения состояния вещества, теплоемкость Cv которого не зависит от объема, а зависит только от температуры. [5]
Найти общий вид уравнения состояния вещества, теплоемкость СР которого не зависит от давления, а зависит только от температуры. [6]
Это выражение называется уравнением состояния вещества. [7]
Статистическая термодинамика позволяет вывести уравнения состояния веществ, используя связь между суммой по состояниям и термодинамическими функциями. [8]
При реально встречающихся типах уравнения состояния веществ ударные волны всегда устойчивы. [9]
Всякая неопределенность в отношении уравнения состояния сверхплотного вещества сказывается на характере критической точки, но не на факте ее существования. [10]
Найдены квантовые поправки к уравнению состояния вещества, полученному с помощью модели Томаса-Ферми. Установлено, что во всем диапазоне температур и плотностей квантовая и обменная поправки низшего порядка к давлению отрицательны, причем их отношение не превышает 1 / 3, будучи равным 2 / 9 в области вырождения электронного газа и 1 / 3 в области высоких температур. Найдена граница области температур и плотностей, где относительный вклад квантовой поправки в давление мал и применение модели Томаса-Ферми оправдано. [11]
В общем же случае они определяют уравнение состояния вещества при произвольном законе взаимодействия между составляющими его частицами. [12]
Переходим к нахождению вклада корреляции в уравнение состояния вещества. [13]
Кроме условий равновесия, считаются известными уравнения состояния вещества звезды, коэффициент поглощения излучения и закон выделения энергии в результате термоядерных реакций в зависимости от плотности вещества и температуры при заданном химич. Вследствие сложности уравнений для их решения обычно применяются численные методы. Иногда в качестве граничных условий используют результаты теории звездных атмосфер, что приводит к более надежным выводам. [14]
Измерения ударной сжимаемости дают сведения об уравнении состояния вещества в области высоких давлений и температур, в то время как область пониженных плотностей, где происходит плавление и испарение большинства металлов, оказывается недоступной. С применением стандартной техники теплофизических измерений при нормальном давлении и температуре до - 2500 К для большого количества веществ получены сведения о теплоемкости, изотермической и адиабатической сжимаемости, температуре плавления и скачках энтропии и плотности при плавлении. До давлений - 5 ГПа к настоящему времени определены кривые плавления металлов, а до 30 ГПа-их изотермическая сжимаемость. [15]