Cтраница 1
Линеаризированные уравнения Озеена ( 9) § 342 послужили отправной точкой многих исследований. Необходимо только заметить, что, если даже и считать эти уравнения приемлемыми все же граничные условия при этом удовлетворяются только приближенно. [1]
Линеаризированные уравнения для напряжений ( 19) и скорости перемещения ( 25) совпадают по виду. В этом случае уравнения ( 19), ( 25) переходят в волновые уравнения. [2]
Линеаризированные уравнения движения сжимаемого газа могут быть использованы для приближенного исследования обтекания до-и сверхзвуковым потоком тонкого, мало изогнутого крыла при малых углах атаки. [3]
Линеаризированные уравнения теории пластического течения Ми-зеса применены для изучения начала образования выпучивания в трубе с малым эксцентриситетом, находящейся под действием внутреннего давления. Упругие деформации считаются пренебрежимо малыми по сравнению с пластическими. Отметим, что в аналогичной постановке в [1] рассмотрена задача об образовании шейки в плоском образце. [4]
Если линеаризированное уравнение устойчиво, то устойчив и исследуемый установившийся режим. [5]
О линеаризированных уравнениях кинематически определяемых задач / / Изв. [6]
О линеаризированных уравнениях пространственных течений идеальнопластических тел / / Докл. [7]
Ниже рассматриваются линеаризированные уравнения при кинематически определимых состояниях теории идеальной пластичности. [8]
Ниже рассматриваются линеаризированные уравнения теории идеальной пластичности при статически определимых соотношениях, не являющихся условиями полной пластичности. [9]
Теперь приведем основные линеаризированные уравнения в сферических координатах. [10]
Показано, что линеаризированные уравнения при статически определимых соотношениях принадлежат к гиперболическому типу. [11]
Здесь приведена запись основных линеаризированных уравнений. Очевидно, аналогичным образом могут быть выписаны в терминах функций А ( г), В ( г), C ( r), D ( r) и условия непрерывности (1.5.13) на поверхности, разделяющей зоны упругого и пластического деформирования, а также другие соотношения, входящие в сформулированную выше краевую задачу. [12]
Такая единая форма представления линеаризированных уравнений состояния для представленных здесь моделей ( (1.4.6) и (1.4.12)) позволяет построить решение уравнений трехмерной теории устойчивости (1.4.4) в общей форме. [13]
О краевых задачах для линеаризированных уравнений Новье-Стокса в случае, когда вязкость мала. [14]
Это исследование производится путем составления линеаризированных уравнений теми же приемами, как описано в начале этого параграфа, только теперь вместо v в уравнения подставляется - у0 - - vf v считается малым, a VQ описывает состояние движения, устойчивость которого мы исследуем. Затем все возмущения тоже предполагаются пропорциональными ехр / [ u - j - ( kr, подставляются в линеаризованную систему и детерминант ее приравнивается нулю. Получается дисперсионное уравнение, обычно высокой степени. [15]