Ход - экспериментальная кривая
Cтраница 1
 |
Зависимость температуры поверхности металла от времени нагревания излучением СО2 - лазера при минимальных ( /, промежуточных ( 2 - 4 и максимальных ( 5 плотностях потока. [1] |
Ход экспериментальных кривых на рис. 68 и 70 объясняется тем, что процессы нагревания, окисления и изменения отражательной способности оказываются взаимосвязанными. [2]
Такой ход экспериментальной кривой может быть объяснен на основе известных данных об уменьшении когерентности лазерного излучения с ростом количества генерируемых мод. [3]
По ходу экспериментальной кривой 1 на рисунке 4.6 видно, что конденсация паров солей щелочных металлов на образце прекратится в указанном интервале температур. Получить отложения при такой высокой температуре в чистом виде не удается, так как после 500 резко возрастает скорость коррозии, и отделить щелочьсодержащий слой от окалины, покрывающей образец, трудно. С ростом скорости коррозии уменьшается скорость конденсации щелочей на поверхности в результате того, что температура окисленной и покрытой отложениями поверхности со стороны газа превышает температуру металла под этим слоем, измеряемую термопарой. Когда температура слоя достигает температуры газов, конденсация вообще прекращается. Поэтому с ростом температуры поверхности и увеличением длительности опыта средняя скорость роста отложений падает. [4]
Из рассмотрения хода экспериментальных кривых wx ( z) ранее было установлено, что резкой границы между вязким подслоем и промежуточной зоной нет. Еще более условной является граница между остальными областями течения. [5]
Уравнение ( 8), качественно объясняя ход экспериментальных кривых, не дает хорошего количественного согласия. Экспериментальные кривые при больших временах идут значительно круче расчетных. [6]
По способу анализа данных и получаемой информации различают область хорошего разрешениями1 Г), в к-рой ход экспериментальной кривой сечения вблизи сечения уровня следует ф-ле Брейта-Вигнера и непосредственно определяет параметры уровней, область плохого разрешения ( A. D - расстояние между уровнями), в к-рой могут быть получены значения параметров, усредненные по многим уровням, и промежуточную область ( ГД. Оптическая модель ядра, Обобщенная модель ядра), а также необходимы для расчета ядерных реакторов, получения радиоактивных изотопов и решения других нрактич. [7]
Некоторое отличие хода экспериментальной кривой от теоретической обусловлено двумя обстоятельствами. Первое состоит в том, что в силу наклонного падения восстанавливающего пучка на голограмму ее освещенный участок имеет форму эллипса ( а не круга), растянутого в направлении, перпендикулярном направлению интерференционных полос. Второе обстоятельство связано с гауссовым характером распределения энергии ( интенсивности) по сечению восстанавливающего пучка, обусловливающим неравномерное распределение освещенности в восстановленном поле. [8]
Отклонение экспериментальных точек от этих линий характеризует случайные погрешности. Для нахождения наиболее достоверного хода экспериментальных кривых следует пользоваться обычными статистическими методами обработки опытных данных. [9]
На рис. 2 приведены кривые полного относительного импеданса при § 2 для случая, когда катушка лежит на пластине. Ход кривых аналогичен ходу экспериментальных кривых, приведенных, например, в [7], за исключением своеобразного завитка вблизи точек бесконечной толщины. [10]
На рис. 78 и 79 приведены кривые зависимости проницаемости от температуры, полученные в работе авторов для стеклянного фильтра G4 и спрессованного порошка никеля. Они достаточно хорошо передают ход экспериментальных кривых. Таким образом, возрастание скорости течения с понижением температуры может наблюдаться и для несорбирующихся газов и, следовательно, не является только свойством поверхностной диффузии. Это обстоятельство следует иметь в виду при анализе экспериментальных данных и оценке роли поверхностной диффузии для скорости переноса. [11]
На рис. 55 показаны экспериментальные и расчетные значения в в зависимости от процентного содержания метана в первоначальной смеси. Ход расчетной кривой следует ходу экспериментальной кривой, а численные значения согласуются по порядку величин; это согласованно вследствие приближенности теории может считаться удовлетворительным. [12]
При построении кривых рис. 4 в соответствии с уравнениями ( 13), ( 14) был отброшен начальный нелинейный спад, поскольку полагалось, что он связан либо с присутствием относительно небольшого числа слабых структур, либо с физической медленной релаксацией, описанной выше. Как видно из рис. 4, теория, несмотря на известную нестрогость, хорошо предсказывает ход экспериментальных кривых. [13]
 |
Экспериментальные зависимости гидравлического коэффициента трения К от числа Рейнольдса Re и относительной гладкости стенок для промышленных труб с неравномерной шероховатостью. [14] |
График Никурадзе дает общее представление о характере зависимости К ( Re, d / Ag) для труб с искусственной зернистой шероховатостью As. В результате многочисленных более поздних исследований течения в трубах с естественной неравномерной шероховатостью получены некоторые отличия в ходе экспериментальных кривых. [15]
Страницы: 1 2