Cтраница 1
Рассеивающий центр бомбардируется однородным пучком частиц. [1]
Рассеивающими центрами являются двойные полоски шириной Ьа / 4 - 0 75 - 10 - 3 мм каждая. Ясно, что положение и ширина дифракционных максимумов не изменилась. [2]
Рассеивающими центрами являются двойные полоски шириной 6а / 4 0 75 - 10 - 3 мм каждая. Ясно, что положение и ширина дифракционных максимумов не изменилась. [3]
На рассеивающий центр направляется параллельный пучок а-частиц, движущихся с одинаковой скоростью, и исследуется, каково число частиц, рассеянных под различными углами. [4]
Если рассеивающие центры могут менять положение относительно друг друга, нужно производить второе усреднение для учета изменений гы. [5]
Если рассеивающий центр не неподвижен, то столкновение рассматривается в одной из двух систем координат: лабораторной ( л. с. к. [6]
Влияние рассеивающего центра при 12 полностью определяется соответствующим значением 6, зависящим от энергии. Именно в таком смысле вместо d - состояний говорят о d - грезонансе, который дает сдвиг фазы. [7]
Массу рассеивающего центра ( магнитной неоднородности) будем считать большой по сравнению с массой частицы, а столкновение - упругим в системе покоя неоднородности. [8]
Если рассеивающим центром является сложная система частиц, связанных в яме шириной а ( например, атом), то величина Ua / h есть оценка скоростей, связанных в яме частиц. Так что условие (3.49) гарантирует применимость борновского приближения, если налетающая частица имеет скорость много больше скоростей связанных в яме частиц. [9]
Поместим неподвижный рассеивающий центр в начало координат. Вдали от рассеивающего центра падающая частица движется как свободная, и ее волновая функция имеет вид плоской волны eihz. Вблизи силового центра частица испытывает рассеяние и вид ее волновой функции изменяется. [10]
По-видимому, рассеивающие центры таких небольших размеров не могут вызвать заметного затухания ультразвука. [11]
Если на рассеивающий центр падает пучок лучей некогерентного света ( рис. 83), то лучи отклоняются от первоначального направления и образуют распределение с большим или меньшим сосредоточением лучей. [12]
Если все рассеивающие центры тождественны ( в оптической дифракционной решетке это несомненно имеет место), то расчет дифракционной картины должен происходить следующим образом. [13]
Расстояние от рассеивающего центра до асимптоты Р С Ь есть наименьшее расстояние, на которое а-частица пролетела бы от ядра при отсутствии отталкивания. Это расстояние называется прицельным расстоянием. [14]
Большая масса рассеивающего центра нужна для того, чтобы энергия частицы при первом и втором рассеяниях оставалась приблизительно неизменной. [15]