Верхняя пунктирная кривая

Cтраница 1

Верхняя пунктирная кривая, показанная на рис. ХП-20, характеризует распределение температур в кипящем слое. По высоте кипящего слоя устанавливается почти постоянная температура с некоторым максимумом в кислородной зоне. [1]

На рис. 8.2 верхняя пунктирная кривая дает общее представление о зависимости силы притяжения от расстояния между центрами взаимодействующих частиц. Эта кривая целиком лежит над осью абсцисс в соответствии с тем, что силе притяжения приписывается положительный знак. [2]

На рис. 4 - 4 верхняя пунктирная кривая относится к случаю малых тепловых нагрузок, когда могло иметь место частичное смачивание поверхности стержня. [3]

Компенсация с помощью одного реактивного сопротивления.| Симметричная схема компенсации с помощью дву-реактивных сопротивлений. [4]

Если частота понижается на 10 %, то входное сопротивление определяется по верхней пунктирной кривой. [5]

Верхняя пунктирная кривая показывает ход процесса в том случае, если бы осуществлялось окисление углерода только до СО. [6]

Нижние пунктирные кривые на обоих рисунках отвечают уравнению ( 18) при 2 1 / 6 / 1 2, что примерно соответствует величинам, которые получаются из данных о кристаллографических радиусах. Верхние пунктирные кривые отвечают этому уравнению при 2 1 / / 0 8, причем оэто значение получается, если принять средний ионный диаметр равным 5 А и считать радиусы обоих ионов одинаковыми. Хотя эти приближенные теоретически кривые заметно отличаются от опытных, все же несомненно, что теоретические вычисления приводят к величинам правильного порядка. Рассмотренное явление слишком сложно, чтобы его можно было полностью объяснить с помощью такой простой электростатической теории. [7]

Нижние пунктирные кривые на обоих рисунках отвечают уравнению ( 18) при S 1 / 6 / 1 2, что примерно соответствует величинам, которые получаются из данных о кристаллографических радиусах. Верхние пунктирные кривые отвечают этому уравнению при S 1 / / 0 8, причем оэто значение получается, если принять средний ионный диаметр равным 5 А. Хотя эти приближенные теоретически кривые заметно отличаются от опытных, все же несомненно, что теоретические вычисления приводят к величинам правильного порядка. Рассмотренное явление слишком, сложно, чтобы его можно было полностью объяснить с помощью такой простой электростатической теории. [8]

Как видно, в течение 24 час ни старения, ни появления минимума не наблюдалось. Верхняя пунктирная кривая соответствует времени около 1 мин, а сплошная кривая с отчетливым минимумом относится к равновесному состоянию спустя 24 час. Наклон этой равновесной кривой практически одинаков с наклоном кривой для деканола; это позволяет предположить, что явление медленного старения может быть обусловлено конкурирующей адсорбцией деканола, который обладает большей поверхностной активностью, чем децилсульфат натрия. [9]

Как видно, в течение 24 час ни старения, ни появления минимума не наблюдалось. Верхняя пунктирная кривая соответствует времени около 1 мин, а сплошная кривая с отчетливым минимумом относится к равновесному состоянию спустя 24 чае. Наклон этой равновесной кривой практически одинаков с наклоном кривой для деканола; это позволяет предположить, что явление медленного старения может быть обусловлено конкурирующей адсорбцией деканола, который обладает большей поверхностной активностью, чем децилсульфат натрия. [10]

На рис. 17.10.26 приведены экспериментальные точки и теоретические кривые, полученные Патэлом для однорезонаторного фильтра типа, представленного на рис. 17.10.2 а. Эти данные характеризуют изменение прямых и обратных потерь при резонансе. Верхняя пунктирная кривая иллюстрирует изменение теоретических значений обратных потерь ( развязки) при резонансе в функции частоты перестройки, которое явилось результатом эллиптичности поляризации магнитного поля. Отметим, что теоретическая кривая развязки стремится к бесконечности на частоте примерно 9 3 Ггц, на которой поляризация является круговой. Нижняя пунктирная кривая показывает изменение прямых вносимых потерь при резонансе при перестройке фильтра во всей полосе. [11]

На рис. 17.10.26 приведены экспериментальные точки и теоретические кривые, полученные Патэлом для однорезонаторяого фильтра типа, представленного на рис. 17.10.2 а. Эти данные характеризуют изменение прямых и обратных потерь при резонансе. Верхняя пунктирная кривая иллюстрирует изменение теоретических значений обратных потерь ( развязки) при резонансе в функции частоты перестройки, которое явилось результатом эллиптичности поляризации магнитного поля. Отметим, что теоретическая кривая развязки стремится к бесконечности на частоте примерно 9 3 Ггц, на которой поляризация является круговой. Нижняя пунктирная кривая показывает изменение прямых вносимых потерь при резонансе при перестройке фильтра во всей полосе. [12]

Значения А в функции от iDt / dp приведены в табл. 3.2. Предполагается, что это уравнение применимо к процессу массопере-дачи в тех случаях, когда отсутствует поверхностное сопротивление ( барьер), а сопротивление в сплошной фазе незначительно. Уравнение содержит ограничение в том смысле, что колебания формы капли и внутренняя циркуляция всегда сопровождаются ростом скорости диффузии в сравнении со скоростью ее в невозмущенной капле. Верхняя пунктирная кривая, показанная на рис. 6.12, характеризует уравнение (6.22) для условий опытов по растворению капель уксусной кислоты в воде, о которых сообщают Личт и Пэнсинг. Видно, что скорость экстракции в реальных условиях в несколько раз превышала скорость, рассчитанную указанным способом, и она типична для всей совокупности капель, исключая самые маленькие. [13]

По оси ординат графика отложена температура смеси, а по оси абсцисс - молекулярные доли компонентов в жидкой и паровой фазах. Зависимость между температурой кипения жидкой смеси и ее составом изображается нижней линией, называемой кривой кипения. Состав получающихся паров в зависимости от температуры кипения изображается верхней пунктирной кривой. Так как в результате полной конденсации паров получается жидкая смесь того же состава, что и паровая, то эту кривую называют линией сухого пара или кривой конденсации. С соответствуют температурам кипения чистых компонентов при заданном давлении. [14]

Из рисунка видно, что при повышении температуры Ср быстро увеличивается, пока при 737 1 К но наступает резкий обрыв кривой, послечегоона очень быстро падает. Нижняя пунктирная кривая построена по данным, рассчитанным в предположении, что СР латуни 20 при температуре ниже комнатной выражается средним арифметическим значением теплоемкостей, найденных для чистых металлов меди и цинка. Наибольшая опытная атомная теплоемкость латуни равна 15 82 кал / г-атом-град, но истинный максимум ввиду крутизны кривой может быть еще больше. При этом, хотя и имеет место хорошее общее согласие данных обеих серий наблюдений, судить о степени их близости невозможно, так как результаты этих английских авторов представлены почти полностью в форме графиков. Верхняя пунктирная кривая на рис. 8 будет рассмотрена ниже. [15]

Страницы: 1