Твердый криптон

Cтраница 1

Твердый криптон - довольно мягкий материал, и его сдвиговая прочность sm мала. Само по себе это способствует уменьшению [ i. Однако данный эффект компенсируется необычно большой истинной площадью контакта вследствие столь же низкой величины Рш. Таким образом, отношение sm / Pm остается почти постоянным, несмотря на значительные колебания входящих в него величин при переходе от одного материала к другому. [1]

Значения kEJE ( для твердого криптона расположены между значениями этой величины для аргона и ксенона. Для твердого неона результаты вычислений не достаточно надежны, так как энергия всех трех-частичных взаимодействий очень мала. Вычисления показывают, что отрицательные значения AEJE1 почти одинаковы у аргона и ксенона, а положительные ( 6 110) на графике расположены вблизи оси абсцисс. [2]

Значения AEi / E 1 для твердого криптона расположены между значениями этой величины для аргона и ксенона. Для твердого неона результаты вычислений не достаточно надежны, так как энергия всех трех-частичных взаимодействий очень мала. Вычисления показывают, что отрицательные значения kEi / E почти одинаковы у аргона и ксенона, а положительные ( 0 110) на графике расположены вблизи оси абсцисс. [3]

В опытах использовался ползун, покрытый твердым криптоном, окисью углерода и водой. На дополнительной шкале показаны стандартные температуры кипения по отношению к гомологической криптоновой шкале. [4]

Вандерваальсовы радиусы неметаллов ( А. [5]

Последний мало отличается от расстояния Кг - - - Кг в твердом криптоне ( 1 98 А), поскольку бром, связанный с другим атомом, изоэлектронен атому криптона. [6]

Полное растекание обнаружено также при контакте жидкого кислорода при температуре 78 К с твердыми аргоном и криптоном и ряда органических жидкостей с твердым криптоном. [7]

Объемная криптоновая установка состоит из двух одинаковых рабочих частей, позволяющих производить параллельные измерения, и общей системы питания и откачки. Низкое давление насыщенного пара криптона при температуре жидкого азота ( около 2 мм рт. ст. для твердого криптона) позволяет ограничиться термостатированием только ампулы с адсорбентом. [8]

Зависимость фактора Дебая. [9]

Более сложная картина наблюдается в случае Fe57, где различие между Fe3 и Fe2 определяется различием в Srf-электронах. Так как только s - электроны имеют бесконечную плотность при г 0, то упрощенно можно было бы предположить, что изомерный сдвиг у Fe57 отсутствует. На самом деле изменение в экранировании воздействует на 3s - и 45-орбиты настолько сильно, что даже косвенный изомерный сдвиг становится видимым и, таким образом, полезным. Было бы интересно проследить за изомерным сдвигом, например, в KrF4 и сравнить его с изомерным сдвигом в твердом криптоне. [10]

В металлоподобных веществах и в ионных кристаллах между соседними частицами устанавливаю - ся расстояния, которые в первом приближении зав; - сят только от вида участвующих частиц и от типа связи ( металлическая, ионная), а не от структурного типа. Это относится и к кристаллам, построенным из атомов инертных элементов или из химически насыщенных молекул. Частицы в таких кристаллах удерживаются лишь слабыми вандерваальсовьши силами. В соответствии со слабостью этих сил такие кристаллы характеризуются низкими температурами плавления и большими эффективными радиусами. Так, например, для твердого криптона, который кристаллизуется в плотнейшей кубической упаковке, межатомное расстояние Кг - Кг равно 4 02 А. В то же время для изоэлектронных криптону ионов Rb и Вг - в RbBr соответствующее расстояние равно 3 43 А. [11]

Тот факт, что их можно превратить в жидкость или твердое тело, доказывает вообще наличие некоторых сил притяжения между атомами; в то же время исключительно низкие температуры, необходимые для их конденсации, доказывают, что эти силы чрезвычайно малы. Такие силы обычно называют силами Ван-дер - Ваальса, по имени датского физика, который впервые отметил их важность тем, что учел их в уравнении состояния газов; иногда эти силы называют также силами Лондона, так как их природа была объяснена Фрицем Лондоном с использованием квантовой механики. В кристаллах инертных газов отсутствуют какие-либо электростатические взаимодействия, и вандерваальсовы силы являются единственными силами притяжения. Как в ионных кристаллах, равновесным расстоянием между атомами является то, при котором силы притяжения уравновешены силами отталкивания, обусловленными перекрыванием внешних частей электронных облаков. Поскольку эта сила отталкивания возрастает очень быстро с уменьшением расстояния и становится существенной лишь при очень малых расстояниях, то ионный радиус Вг - и половина расстояния для наиболее тесного сближения двух атомов криптона в твердом криптоне не должны очень сильно отличаться, вопреки различиям в характере сил притяжения. Эту последнюю величину - половину расстояния наиболее тесного сближения атомов Кг в твердом криптоне - называют вандерваальсовым радиусом криптона. Тем не менее вандерваальсовы радиусы значительно больше ковалентных радиусов. Так, ионный радиус Вг - равен 1 95 А, ко-валентный радиус Вг равен 1 15 А, а вандерваальсов радиус Кг равен 2 00 А. [12]

Страницы: 1