Предыдущая лекция

Cтраница 1

Предыдущая лекция была посвящена общим подходам к хозяйственной организации. [1]

Индивидуальные кривые ( а и рыночная кривая ( б предложения труда. [2]

Из предыдущих лекций мы знаем, что кривая спроса на труд представляет собой зависимость между величиной ставки заработной платы и объемом спроса на труд. При заданной ставке заработной платы предприниматели наймут такое число рабочих, чтобы предельный продукт труда был равен ставке заработной платы. В результате мы получим понижающуюся кривую спроса на труд. [3]

В предыдущей лекции было подробно рассмотрено поведение фирмы в условиях совершенной конкуренции, основным признаком которой является независимость рыночной цены от поведения отдельного продавца или покупателя. Причина такого положения дел состоит, как мы помним, в том, что объем покупок или продаж любого из участников рынка несоизмеримо мал по сравнению с общим рыночным объемом. [4]

В предыдущей лекции было продемонстрировано, как, допустив некоторые приближения, можно описать стационарные состояния системы электронов в кристалле. Найденные при этом уровни энергии, а также правила их заполнения электронами в кристаллах различного типа достаточно сложны. Между тем если в атомах и молекулах нахождение уровней энергии представляло собой главную задачу, в случае кристаллов нас прежде всего интересуют не уровни энергии сами по себе, а реакция электронов на внешние поля, приводящая к наблюдаемым макроскопическим эффектам. Для этой цели общее решение задачи о движении электрона в кристалле не очень-то пригодно. [5]

На предыдущей лекции был рассмотрен вопрос о напряженном состоянии. [6]

В предыдущей лекции, чтобы сделать выводы из принципа Даламбера, мы рассматривали специальные бесконечно малые смещения, которые могут происходить с системой материальных точек, жестко связанных между собой, а именно, смещение в определенном направлении и вращение вокруг определенной оси. Теперь мы рассмотрим произвольные бесконечно малые смещения, возможные для таких систем. [7]

В предыдущей лекции также отмечалось, что синглет-триплетные переходы в РП могут индуцироваться сверхтонким взаимодействием неспаренных электронов с магнитными ядрами. [8]

В предыдущей лекции были рассмотрены примеры динамических систем с хаотическим поведением, сконструированные искусственно. Теперь естественно спросить, может ли возникать хаос в физических системах или их реалистичных моделях, например, при описании привычными большинству физиков дифференциальными уравнениями. [9]

Материал предыдущей лекции должен быть проработан и освежен в памяти. [10]

В предыдущей лекции был рассмотрен первый основной вопрос математической теории оптимального управления - вопрос об управляемости. Если задача управляемости решается положительно, т.е. существует хотя бы одно допустимое управление, переводящее из начального множества MO на конечное множество MI, то можно перейти ко второму основному вопросу - к вопросу существования оптимального управления. [11]

В предыдущей лекции было показано ( см. пример 2), что для данной задачи быстродействия применимо следствие первой теоремы о достаточных условиях оптимальности и что для оптимальности некоторого управления u ( t) необходимо и достаточно, чтобы это управление и соответствующее решение x ( t) уравнения (12.1) удовлетворяли принципу максимума Понтря-гина. [12]

В предыдущей лекции нами были рассмотрены алканы или предельные углеводороды. Теперь переходим к рассмотрению непредельных углеводородов, и прежде всего алкенов. [13]

Из предыдущих лекций мы знаем, что кривая спроса на труд представляет собой зависимость между величиной ставки заработной платы и объемом спроса на труд. [14]

В предыдущих лекциях подробно рассмотрено длительное взаимодействие электронного потока с попутной электромагнитной волной и показано, что при подходящих соотношениях между VQ и ф ( при их близости) электрическое поле замедленной прямой волны эффективно взаимодействует с электронами, которые практически все время видят одну и ту же фазу поля. Поле прямой волны нарастает в направлении движения электронов, что обеспечивает увеличение эффективности взаимодействия электронов и волны. В отличие от этого в лампе обратной волны групповая и фазовая скорость волны противоположно направлены ( противоположны направления распространения волны и потока мощности, переносимой этой волной), причем, как и в ЛБВ, направления распространения волны и электронного потока совпадают, а, следовательно, поток мощности в приборе движется навстречу пучку и нет нарастания поля в направлении движения электронов. Вопрос о том, насколько эффективно может быть взаимодействие пучка с такой обратной электромагнитной волной, становится далеко не тривиальным. [15]

Страницы: 1 2 3 4