Лемма - лоренец
Cтраница 1
Лемма Лоренца позволяет получить важные энергетические соотношения для электромагнитного поля. [1]
Лемма Лоренца (3.17) позволяет выразить электромагнитное поле внутри объема V через значения касательных составляющих векторов Е и Н на поверхности ( границе) области. На основании этой же леммы на границе области У нельзя произвольно задавать тангенциальные составляющие и электрического, и магнитного поля, так как может получиться переопределенная задача. [2]
Рассмотрим лемму Лоренца для сред с тензорными параметрами в случае монохроматического поля. [3]
Показать, что лемма Лоренца справедлива и в случае анизотропных сред, если тензоры виц симметричны. [4]
Наконец, из леммы Лоренца (3.14) получим так называемую теорему взаимности. [5]
 |
Графическое изображение соотношений взаимности. [6] |
Прежде чем применить лемму Лоренца заметим, что падающие на ре - шетку поля выбраны нами особым образом. [7]
Примером такой связи является лемма Лоренца, и многие из приведенных ниже преобразований представляют собой аналог выкладок, приводящих к этой лемме. [8]
В векторном варианте интегральные уравнения получаются из леммы Лоренца теми же приемами, что и скалярные уравнения. [9]
Этот факт доказывается аналогично предыдущему с использованием леммы Лоренца. При этом необходимо учитывать обстоятельство, присущее только ленточным решеткам: с точностью до знака, зависящего от поляризации, амплитуды отраженных волн равны амплитудам прошедших или отличаются от них на единицу для волн, номер которых совпадает с номером падающей. [10]
Для получения (14.17), (14.18) нужно применить лемму Лоренца к рассматриваемому объему, использовать граничные условия и условия излучения. [11]
При исследовании решений уравнений Максвелла часто применяют лемму Лоренца, которая является аналогом второй формулы Грина в скалярном случае. [12]
Интегральное уравнение для электрического поля Е на отверстии в металлическом экране получаем из той же леммы Лоренца, в которой используют функции Грина полупространства с плоским экраном. [13]
Построенные ранее поля диполей в однородном пространстве ( см. формулы (2.46) - (2.49)) удовлетворяют на бесконечности условиям (5.23), в чем можно убедиться непосредственной проверкой. Поэтому из леммы Лоренца в De можно получить формулы Стрэттона - Чу, которые также справедливы в неограниченном пространстве, если электромагнитное поле удовлетворяет условиям излучения. [14]
Отметим еще рал, что в среде с поглощением ( комплексное k в скалярном случае и о 0 в электромагнитном) ограниченное на бесконечности волновое поле экспоненциально убывает на бесконечности. Поэтому применимость формул Грина и леммы Лоренца к таким полям в неограниченной - области очевидна. [15]
Страницы: 1 2