Cтраница 1
Мантон наметил общий ход рассуждений, но в то время слишком мало было известно и его замысел не мог быть осуществлен. Однако в последние годы был сделан важный шаг вперед в понимании общих уравнений, и сейчас этим можно воспользоваться для решения поставленной задачи. [1]
Мантон [242, 243 ] подошел к проблеме межсолитонных сил по-другому. Вместо того чтобы получать их из статического потенциала, он умножает массу солитона на его ускорение, получаемое в присутствии другого солитона. Ускорение находится построением решения в виде j ( х - V2fltf2), где ф ( х) - статическая солитонная функция. Считая ускорение а малым ( разумное предположение для достаточно разделенных солитонов), он находит его значение, потребовав выполнимости уравнений поля в низшем порядке по а. Он также показывает, что для случаев, когда можно найти статический потенциал типа (3.109), соответствующая сила равна массе на ускорение солитона. Это усиливает аналогию с ньютоновскими частицами и оправдывает введение такого потенциала. [2]
В первой из работ Мантон применил свод метод для определения силы, действующей между двумя монополями т Хофта - Полякова, что является более сложной задачей по сравнению со случаем кинков. [3]
Эволюция такой системы соответствует, по Мантону, движению вдоль геодезической на Н из точки т, в направлении ЧУ. [4]
Отметим, что инстантонам можно дать несколько иную интерпретацию ( Мантон, 1983), которая, в действительности, эквивалентна изложенной выше. С точки зрения калибровочно-инвариантных величин топологически различные классические вакуумы эквивалентны, поскольку они отличаются только калибровочным преобразованием. Давайте эти вакуумы отождествим. [5]
Практически тождественное со схемой Зельдовича объяснение причин распада поверхности ламинарных пламен дают и Мантон, Эльбе и Льюис [ 43, стр. [6]
Используя осмотическую фиксацию клеток метакрилатом, а также комбинированную фиксацию глутаральдегидом и раствором Эпона, Мантон и Лидаль ( Manton, Leedale, 1963; Manton, 1964 a, b; 1966) провели детальное изучение не только продольного среза клетки этой водоросли, но тщательно исследовали строение гаптонемы, основания жгутиков и аппарата Гольджи. [7]
В определение Н (3.3) введена лоренцева 3-форма Черна - Саймонса cost, которая отсутствует в теории Чаплина - Мантона. Форма созь в силу своего определения ( см. ниже) содержит три производных и, следовательно, может возникнуть лишь в членах эффективного действия с высшими f2) производными. Учет озь, действительно, обеспечивает сокращение аномалий в эффективной полевой теории для SO ( 32), что необходимо для согласования с результатами предыдущего раздела. Шварцем [279] и известен теперь как механизм сокращения аномалий Грина - Шварца. [8]
Получим необходимые и достаточные условия для суперсим - метричности фоновой конфигурации Л / 4 К & на основе изучения компактификации предельной полевой теории Чаплина - Мантона ( см. гл. [9]
Такими полями в теории Чаплина - Мантона являются левое поле гравитино и правое спинорное поле К из мультипле-та супергравитации, левое спинорное поле % в присоединенном представлении размерности п dim G калибровочной группы G в су-пер-янг-миллсовском секторе. [10]
Первым членом в этом разло - жении для суперструн I будет - теория Чаплина - Мантона ( под-разд. [11]
Пш к, i монополи покидают плоскость и уходят на бесконечность вдоль перпендикуляра к ней, проходящего через начало координат. При этом орбитальный угловой момент пропадает, но взамен частицы приобретают противоположные и равные по абсолютной величине электрические заряды - Таким образом, после столкновения они становятся дионами. Такую возможность предвидел Мантон / 1982 7; она еде раз подчеркивает, связь между пространственными и внутренними фазовыми переменными. [12]
В первой из работ Мантон применил свод метод для определения силы, действующей между двумя монополями т Хофта - Полякова, что является более сложной задачей по сравнению со случаем кинков. Интуитивно можно ожидать, что два монополя обладают дальнодействующей силой tn2 / R2, где m - магнитньм заряд каждого из них. Однако Мантон нашел, что в пределе Пра-сада - Зоммерфельда ( К - 0 в (3.42)) дальнодействующая сила между монополями одинакового заряда обращается в нуль, а между монополями с противоположными зарядами удваивается по сравнению с ожидаемым магнитостатическим значением. Причина заключается в том, что в пределе К - 0 в (3.42) скалярное поле безмассово. Обмен скалярным бозоном приводит к возникновению силы притяжения О ( / R2), компенсирующей магнитостатическое отталкивание одинаковых монополей и увеличивающей магнитостатическое притяжение монополей с противоположными зарядами. Эти соображения были развиты и обобщены О Рейферти и др. [268] на монопольные решения произвольных компактных групп с хиггсовскими скалярными полями. [13]
Изначально скирмионы предназначались для описания барионов как протяженных локализованных структур с нетривиальным топологич. Q ( типа степени отображения S 3 - S 3), к-рый интерпретировался как бари-онное число. При этом модель Скирма оказалась достаточно удачным и простым прообразом эффективной мезон-ной теории ( пока неизвестной и труднодоступной), к к-рой должна сводиться теория сильных взаимодействий ( квантовая хромодинамика) в пизкоэнергетич. В рамках этой достаточно простой модели удается удовлетворительным образом описывать как спектроскопию основных состояний адронов, так и их взаимодействия. Позже выяснилось, что на основе модели Скирма и ее модификаций, таких, как модель Скирма - Мантона ( N. S. Manton, 1987), можно получать разумные ответы как в высокоэнер-гетич. [14]