Cтраница 1
S-матрицы сводится к вычислению именно двухчастичной S-матрицы. [1]
S-матрицы ( фазы рассеяния и параметры смешивания действительны ниже порога рождения пионов), но лишь в конечном числе состояний со значениями орбитального момента I вплоть до нек-рого / макс. Идея его состоит в привлечении из теории поля информации о взаимодействии нуклонов в состояниях с I макс - В этих состояниях с высокими значениями I преобладающим является вклад Фейн-мана диаграммы, учитывающей обмен одним я-ме-зоном, что наглядно следует из соответствия ядерных сил с радиусом R - Й / ш с обмену частицей с массой тг. Обмен более тяжелыми мезонами приводит к более короткодействующим силам. Этот метод дает возможность независимо определить величину константы пион-нуклонного взаимодействия / ( см., напр. [2]
S-матрицей; он был впервые введен В. Первый член в ( 125 3) представляет собой сходящуюся к центру, а второй - расходящуюся от центра волну. Сохранение числа частиц при упругом рассеянии выражается равенством полных потоков частиц в сходящейся и расходящейся волнах. Другими словами, эти две волны должны иметь одинаковую нормировку. [3]
Поскольку S-матрица имеет дело только с поведением частиц, разведенных на большие расстояния, где их можно наблюдать изолированно, то, разумеется, в ней теряются такие частицы, как кварки ( см. с. [4]
Тогда S-матрица является мероморфной функцией 0, обладающей только полюсами, соответствующими связанным состояниям. [5]
Теория S-матрицы начинается со следующих основных предположений. [6]
В S-матрице сосредоточена вся информация о взаимодействии частиц. [7]
Конечно, полная S-матрица этой системы также будет включать рассеяние связанных состояний Мп друг на друге и на со-литонах и антисолитонах. [8]
Условие унитарности S-матрицы, являющееся следствием сохранения полной вероятности, также накладывает ограничения на матричные элементы процессов. Так, из этого условия вытекает аптическал теорема. [9]
Подробнее свойства S-матрицы рассматриваются в гл. [10]
При симметрии S-матрицы относительно отражений Р операторы Pin и P0ut совпадают ( Pltl P0ui) и имеют смысл оператора пространственного отражения. Если такая симметрия отсутствует, то операторы Р1п и Pout не удовлетворяют перестановочным соотношениям для оператора пространственного отражения, согласно которым оператор энергии остается неизменным при пространственных отражениях. Иначе говоря, в отсутствие симметрии операторы Р и Т не соответствуют придаваемому им геометрическому значению. [11]
Такое использование S-матрицы для описания воздействия границы было распространено на гидродинамику Волинесом ( P. G. Wolynes, Phys. [12]
Формальная унитарность S-матрицы вне поверхности масс. Оператор S-матрицы U, будучи формальным пределом унитарного оператора развития ( 55), должен удовлетворять условию унитарности U U 1 UU в каждом порядке теории возмущений. В теории поля большего, конечно, требовать нельзя, потому что в строгом смысле искомый предел оператора развития, как правило, не существует. [13]
В теории S-матрицы рассматриваются только начальные и конечные состояния, соответствующие достаточно удаленным друг от друга подсистемам, когда можно пренебречь их взаимодействием. Поэтому начальное и конечное состояния соответствуют лепрерывному спектру. При ядерной реакции происходит переход из определенного начального состояния ( определяемого условиями эксперимента) в определенные конечные состояния непрерывного спектра. [14]
В теории S-матрицы получено много важных конкретных результатов, но и в области элементарных частиц, этой теории недостаточно. [15]