Cтраница 1
Эффективное сечение S-рассеяния не зависит от угла рассеяния. Это означает, что рассеяние является сферически-симметричным. С увеличением энергии частицы начинают играть роль фазы более высокого порядка и рассеяние постепенно приобретает все более асимметричный характер. [1]
Рассмотрим матрицу S-рассеяния для случая, когда все поляризационные эффекты связаны с определенным фиксированным направлением оси квантования. [2]
Мы видим, таким образом, что для рассеяния медленных частиц существенную роль играет только S-рассеяние. [3]
Мы покажем теперь, что независимо от формы и глубины потенциальной ямы обобщенная длина рассеяния а ( К) является линейной функцией энергии. Эта зависимость не является точной. Функция a ( k) содержит высшие члены по &2, но ими можно пренебречь в области, где главным является S-рассеяние. [4]
Линия со стрелкой, направленной налево, изображает дырку, а направо - частицу. Заштрихованными треугольниками изображены вершины, учитывающие NN - и NN - корреляции в ящерном веществе. Выражения для этих вершин, связывающие их с константами NN - и NN - BsaH-модействий, даются ниже. Полюсной член ПР соответствует возбуждению в среде типа частица - дырка; третье слагаемое учитывает S-рассеяние. [5]
Другим успехом теории является то, что она дает большие сечения при малых энергиях для А - 60, Л-90 и Л-150. Как указано на фиг. А - 90 объясняются резонансом Р - волны, а в областях А - 60 и А-150 связываются с рассеянием 5-волны. В связи с этим важно также отметить, что в согласии с теорией сечение увеличивается с уменьшением Е в обоих случаях предполагаемого S-рассеяния и уменьшается с уменьшением Е для максимума, связанного с Р - волной. [6]