Анализ - отражение
Cтраница 1
Анализ отражения от наклонного плоского дефекта с помощью дифракционных теорий [10] представляет поле отражения как сумму геометрически отраженной волны и двух дифракционных волн рт краев дефекта, ближнего и дальнего к преобразователю. Наличие двух источников дифракционных волн вызывает их интерференцию, под влиянием которой амплитуда эхо-сигнала осциллирует с изменением частоты, размера дефекта и угла падения на него. Согласно первому амплитуда максимумов осцилляции уменьшается с увеличением аргумента, а согласно второму - остается постоянной. Последний результат подтверждается экспериментом. [1]
При анализе отражения волн оказывается недостаточным подразделение волн на прямые и обратные. Пусть, например, прямая или обратная волна движется по линии и падает на узел соединения с линией, имеющей другие параметры. В месте соединения двух линий эта волна распадается на две волны, одна из которых проходит из первой линии во вторую, а другая отражается от места соединения двух линий По аналогии с оптикой первую, исходную волну называют падающей ( пад), а две другие - соответственно отраженной ( отр) и преломленной или проходящей. [2]
При анализе отражения рентгеновского излучения существенным элементом является установление зависимости оптических постоянных 6 и 7 от частоты падающего излучения. Первой попыткой объяснить спектральную зависимость оптических констант была классическая теория дисперсии Лорентца, в которой среда рассматривается как состоящая из большого числа заряженных частиц ( электронов), движущихся под воздействием падающей электромагнитной волны. [3]
Для защиты сознания при анализе готовых отражений следует заменять язык этих отражений. [4]
 |
Классификация акустических методов контроля. [5] |
Методы отражения основаны на анализе отражения импульсов упругих волн от неоднородностей или границ ОК, методы прохождения - на влиянии параметров ОК на характеристики прошедших через него волн. Комбинированные методы используют влияние параметров ОК как на отражение, так и на прохождение упругих волн. [6]
Принцип, лежащий в основе анализа отражения в близкой инфракрасной области, заключается в измерении света, отраженного от образца при его освещении светом данного диапазона. [7]
Как было показано в § 15, для анализа отражения волн от поверхности раздела газонасыщенной породы и породы, насыщенной жидкостью, важен случай волны II рода. [8]
Некоторые новые данные о роли границы в волновых процессах в упругих телах раскрываются при анализе отражения и преломления плоских волн на поверхности раздела двух полупространств из разных материалов. [9]
В общем случае коэффициент отражения от зеркальной поверхности диэлектрика описывается формулами Френеля. При анализе отражения от поверхности металлов необходимо учитывать комплексный характер этого коэффициента, обусловленный большой поглощательной способностью металлов. [10]
При анализе отражения такой подход, разумеется, непригоден хотя бы ввиду необходимости различать падающую и отраженную волны. [11]
Однако явление отражения в ударной трубе сопровождается потерями и взаимодействием ударной волны с пограничным слоем - бифуркацией. Эти явления осложняют анализ отражения ударных волн. В данной работе проведено исследование потерь, происходящих при отражении ударной волны вследствие теплоотвода в стенку трубы вблизи торца, когда явление бифуркации еще не вносит заметных искажений в структуру потока. [12]
Для полностью поляризованного света, когда плоскость колебаний вектора Е перпендикулярна плоскости падения, Р I. Пользуясь определением (16.46), удобно обсуждать вопросы поляризации света при анализе отражения и преломления. [13]
Основанием для этого послужили эксперименты Курт-ца [14], который, анализируя УФ спектры отражения, показал, что общая особенность зонной карти - ны, приведенной на рис. 8.5, относится ко всем кислородно-окта-эдрическим сегнетоэлектрикам. Высоколежащие энергетические уровни зоны проводимости сильно меняются в зависимости от состава окисла, так как эти уровни критически зависят от природы металлического иона в 4-положе-ции. На рис. 8.6 приведен спектр мнимой части оптической диэлектрической проницаемости е, полученный Куртцем [14] и Кардоной [15] из анализа УФ отражения. Каждый из двух пиков, приходящихся на 5 0 5 и 9 1 эВ, вероятно, включает в себя более чем рдну критическую точку или критическую линию в зоне Бриллюэна. [14]
Если основываться только на теневых снимках, то трудно заметить начало маховского отражения, когда маховская конфигурация находится вблизи самой стенки. В [51] делается предположение, что регулярное нестационарное отражение ударной волны сменяется двойным маховским, которое ошибочно принимается за регулярное. В последующих работах показано, что возникновение пограничного слоя [52, 53], а также возбуждение внутренних степеней свободы молекул [45, 52] приводят к увеличению угла перехода от регулярного отражения к маховскому. В частности, путем экстраполяции экспериментальных данных в [53] найдено значение угла перехода для квазистационарного течения, соответствующее нсчезающе малой вязкости. Следует указать еще на одно обстоятельство. При анализе отражения ударной волны от искривленной стенки потоки в окрестности точки пересечения волны со стенкой считаются локально-однородными. Это предположение нарушается при нестационарном отражении волны от затупленного тела. [15]
Страницы: 1