Cтраница 2
Разделы, содержащие информацию, необходимую для решения этой задачи, включают основы теории упругости анизотропного тела и механики разрушения композиционных материалов, результаты исследования напряженного состояния стержней, пластин и оболочек, анализа распространения волн и ударных воздействий, определения концентрации напряжений в окрестности линий возмущения и узлов соединений, оценки надежности, описания процессов автоматизированного проектирования и некоторых экспериментальных методов. [16]
Исследуются [79] взаимосвязанные термоакустические волны в анизотропных и изотропных термопластических материалах с учетом конечной скорости распространения тепла. Для анализа распространения волн в пластических материалах используется метод сингулярных поверхностей. [17]
В принципе давления при нестационарном движении жидкости определяются решением системы общих уравнений с соответствующими граничными условиями. При анализе распространения волн давления следует учитывать сжимаемость жидкости. В связи с тем что эта задача является очень сложной, даже в простейшем случае течения ньютоновской жидкости в круглых трубах принимаются различные упрощения, используются графические и численные методы решения. [18]
Следует отметить, что решение задачи для линии с разными пролетами можно выполнить примерно аналогичным способом, но оно будет более трудоемким. Таким образом, анализ распространения волн вдоль линии с разными пролетами сводится к анализу несимметричного четырехполюсника. [19]
В обзоре [166] проведен теоретический анализ неустойчивости горения в РДТТ. Используются уравнения сохранения для анализа распространения волн в камере сгорания и метод малых возмущений для изучения усиления и демпфирования различных мод колебаний. Детально описана модель для анализа отклика процесса горения ТРТ на колебания давления в камере. Приведен обзор исследований демпфирующего действия сопла и конденсированных частиц в потоке продуктов горения. Даны примеры расчета границ линейной устойчивости, обсуждаются неакустические и нелинейные колебания. [20]
В обзоре [166] проведен теоретический анализ неустойчивости горения в РДТТ. Используются уравнения сохранения для анализа распространения волн в камере сгорания и метод малых возмущений для изучения усиления и демпфирования различных мод колебаний. Детально описана модель для анализа отклика процесса горения ТРТ на колебания давления в камере. Приведен обзор исследований демпфирующего действия сопла и конденсированных частиц в потоке продуктов горения. Даны примеры расчета границ линейной устойчивости, обсуждаются неакустические и нелинейные колебания. [21]
Различают активную и пассивную группы А. В эхоимпульсном методе проводится анализ параметров волн, отраженных от дефектов и поверхностей объекта при его сканировании, с последующей регистрацией времени и интенсивности эхо-сигнала. В теневом методе предусмотрен анализ распространения волны, прошедшей через изделие, амплитуда которой уменьшается при наличии дефекта. В зеркально-теневом методе анализируют изменение амплитуды сигнала, отраженного от донной поверхности, после двукратного или многократного прохождения волн через контролируемый объект. Эхозеркальный метод предусматривает анализ параметров акустич. Ряд методов основан на возбуждении колебаний в объекте контроля ( или его части) с проведением последующего анализа, напр. [22]
В большей части предыдущего теоретического описания предполагалось, что рассматриваемая среда изотропна. На самом же деле горные породы обычно образуют слои с различными упругими свойствами, и эти свойства нередко различны в разных направлениях. Тем не менее при анализе распространения волн мы обычно пренебрегаем такими различиями и рассматриваем осадочные породы как изотропные среды; при этом мы получаем удобные для использования результаты. [23]
Полученное уравнение имеет довольно сложный вид и способ его решения не очевиден. Чаще всего дифференциальные уравнения с неразделяющимися переменными решаются приближенными методами. В некоторых случаях могут быть полезны искусственные методы. Сложность дифференциальных уравнений, получающихся при анализе распространения неплоских волн в анизотропных средах, является одной из причин, мешающих до сих пор решению задач в этой области. [24]
В предельном сл чае среды без потерь, когда а0 - 0, отношение а / а - оо, что и является критерием образования почти пилообразной волны без разрыва. Опыт показывает, что в реальных маловязких средах на мегагерцевых частотах превышение коэффициента поглощения волн большой амплитуды над значением а0 может достигать нескольких порядков. Для количественного анализа необходимо в нелинейное уравнение движения ( IV. Вообще говоря, при искажении формы волны адиабатичность процесса в ней нарушается, и поэтому для строгого описания распространения волн конечной амплитуды к указанным уравнениям следовало бы добавить еще нелинейное уравнение переноса тепла. Однако, как показывает теория хдараых волн, отклонение от адиабатичности остается малым даже при переходе через фронт ударной волны, в которой изменение энтропии происходит, главным образом, за счет теплопроводности. Это позволяет линеаризовать уравнение переноса тепла, сохранив для анализа распространения волн конечной амплитуды линейное уравнение Навье - Стокса, к которому должен быть добавлен-нелинейный гидродинамический член. [25]
Фактор интенсивности напряжения вытекает именно из этого определения и для минимальной величины зона пластической деформации соответствует наибольшему напряжению. Установление объема и изменений свойств пластической зоны до предельного состояния по прочности в настоящее время осуществляется изменением раскрытия трещины специальными датчиками. Таким образом возможно установить локальные качества материала, определяющие предельное состояние прочности реальных тел с дефектами. Критическое значение фактора интенсивности напряжения поэтому является важной характеристикой материала. Минимальное ее значение отличается от средней величины и зависит от скорости нарастания трещины. Тем не менее используется упрощение для линейной трактовки механики хрупкого разрушения и предполагается, что эта величина постоянная. Влияние различных препятствий краевых условий и влияние всего напряженного объема нельзя объяснить в требуемых масштабах на основании этой механики разрушения и будущее принадлежит теории, основанной на анализе распространения эластических волн в теле, сопровождающем развитие хрупкой трещины. Динамически параметры существующей экспериментальной техникой пока не исследуются. [26]