Задание - состояние - система
Cтраница 1
Задание состояния системы в некоторый момент времени определяет ее состояние во все последующие моменты времени; поэтому в первом примере координаты точки сами по себе, без указания скорости не задают ее состояния. Аналогично, задание одних только скоростей тоже не задает состояния. [1]
Задание состояния системы с помощью функции, а не дискретных переменных приводит к большим трудностям при использовании метода динамического программирования. [2]
Мы будем использовать величину X для задания состояния системы, если не определены более точно параметры системы, испытывающие флуктуации. [3]
Задача ав заключается в нахождении способа задания состояния системы кадров. Состояние системы кадров представляется точкой в векторном пространстве состояний, зависящем от организационной структуры системы. [4]
 |
Зависимость энтропии системы ядерных спинов от энергии. [5] |
Поскольку узлы решетки различимы по их пространственному положению, они могут быть пронумерованы. Задание состояния системы в целом есть задание состояния каждого из узлов. [6]
В процессе исследования этой общей проблемы были предложены различные модели, описывающие отдельные аспекты поведения деформируемого твердого тела. Каждая конкретная модель характеризуется определенным способом задания состояния системы ( упругость, упругопластичность, вязкоупругость и пр. Естественно, что правильность выбора модели, отвечающей данному физическому явлению, может быть подтверждена только экспериментом. [7]
Два одинаковых раствора, налитых в открытые, сообщающиеся с атмосферой сосуды в количестве 1 мл или 1 л, погруженные в один и тот же термостат, имеют одинаковое давление и одинаковую температуру. Поэтому эти две величины особенно широко используются в качестве независимых переменных для задания состояния системы. [8]
 |
Схема термостата. / - мешалка. 2 - тсрмостатиру ющаи жидкость. 3 - контактный термометр. 4 - реле. 5 - иапюъатель. [9] |
Два раствора одного и того же состава, налитые в открытые, сообщающиеся с атмосферой сосуды в сколь угодно различающихся количествах и погруженные в один и тот же. Поэтому эти две величины особенно широко используются в качестве независимых переменных для задания состояния системы. [10]
Однако для систем, состоящих из атомов и молекул, такой подход неприменим; согласно принципу неопределенности Гей-зенберга, в таких системах невозможно точно определить одновременно и значения координат, и импульсы входящих в них частиц. Но если не представляется возможным определить координаты qi и величины р -, необходимые для задания состояния системы в классической механике, то мы не можем использовать классическую механику для исследования свойств системы. В этой ситуации приходится обращаться к совершенно новому математическому аппарату - квантовой механике. В данной главе рассмотрены основные принципы этой новой) дисциплины, терминология и символика, которые будут использованы в книге; кроме того, читатель познакомится с идеями, лежащими в основе квантовой теории. Эти вопросы, как правило, не рассматриваются в учебниках, однако без их рассмотрения квантовая механика превращается в сухие и скучные математические упражнения. [11]
Следующим новым, чуждым классической физике, моментом квантовой механики является статистический характер ее утверждений. В классической механике заданием состояния, в котором находится данная система, однозначно определяются значения всех связанных с нею механических величин, ибо всякая такая величина представляется как функция гамильтоновых переменных, задание значений которых и равносильно заданию состояния системы. В квантовой механике заданием состояния системы механические величины определяются лишь как случайные величины; задание состояния системы определяет собою не значения, а законы распределения связанных с нею механических величин. Эта принципиально статистическая черта квантовой механики отличает ее совершенно независимо от применения специальных методов статистической физики; методы статистической физики всегда понимают под средними значениями тех или иных величин результаты осреднения их по различным состояниям системы; здесь же речь идет о средних значениях величин в некотором определенном, фиксированном состоянии. Квантовая статистика является поэтому, в отличие от классической, статистической теорией в двояком значении этого слова. Очень важно тщательно различать между собою понятия и расчетные методы этих двух статистических концепций, вводя для каждой из них особую терминологию и особую систему обозначений; в настоящей книге мы будем твердо держаться этого правила, всемерно избегая смешения понятий, по сути дела не имеющих друг с другом ничего общего и сходных между собою лишь своей статистической природой. [12]
Следующим новым, чуждым классической физике, моментом квантовой механики является статистический характер ее утверждений. В классической механике заданием состояния, в котором находится данная система, однозначно определяются значения всех связанных с нею механических величин, ибо всякая такая величина представляется как функция гамильтоновых переменных, задание значений которых и равносильно заданию состояния системы. В квантовой механике заданием состояния системы механические величины определяются лишь как случайные величины; задание состояния системы определяет собою не значения, а законы распределения связанных с нею механических величин. Эта принципиально статистическая черта квантовой механики отличает ее совершенно независимо от применения специальных методов статистической физики; методы статистической физики всегда понимают под средними значениями тех или иных величин результаты осреднения их по различным состояниям системы; здесь же речь идет о средних значениях величин в некотором определенном, фиксированном состоянии. Квантовая статистика является поэтому, в отличие от классической, статистической теорией в двояком значении этого слова. Очень важно тщательно различать между собою понятия и расчетные методы этих двух статистических концепций, вводя для каждой из них особую терминологию и особую систему обозначений; в настоящей книге мы будем твердо держаться этого правила, всемерно избегая смешения понятий, по сути дела не имеющих друг с другом ничего общего и сходных между собою лишь своей статистической природой. [13]
В отличие от молярности моляльность не изменяется при изменении давления и температуры, поскольку зависит от количества компонентов. Тем самым молярность не очень удобно использовать в качестве независимой переменной для задания состояния системы. [14]
Следующим новым, чуждым классической физике, моментом квантовой механики является статистический характер ее утверждений. В классической механике заданием состояния, в котором находится данная система, однозначно определяются значения всех связанных с нею механических величин, ибо всякая такая величина представляется как функция гамильтоновых переменных, задание значений которых и равносильно заданию состояния системы. В квантовой механике заданием состояния системы механические величины определяются лишь как случайные величины; задание состояния системы определяет собою не значения, а законы распределения связанных с нею механических величин. Эта принципиально статистическая черта квантовой механики отличает ее совершенно независимо от применения специальных методов статистической физики; методы статистической физики всегда понимают под средними значениями тех или иных величин результаты осреднения их по различным состояниям системы; здесь же речь идет о средних значениях величин в некотором определенном, фиксированном состоянии. Квантовая статистика является поэтому, в отличие от классической, статистической теорией в двояком значении этого слова. Очень важно тщательно различать между собою понятия и расчетные методы этих двух статистических концепций, вводя для каждой из них особую терминологию и особую систему обозначений; в настоящей книге мы будем твердо держаться этого правила, всемерно избегая смешения понятий, по сути дела не имеющих друг с другом ничего общего и сходных между собою лишь своей статистической природой. [15]
Страницы: 1 2