Cтраница 1
Определение операторов 4-им-пульса, данное в § 15, переносится на безмассовые частицы. [1]
Теперь обратимся к временной компоненте 4-им-пульса. [2]
В вершинах диаграммы выполняется закон сохранения 4-им-пульса: сумма 4-импульсов входящих линий равна сумме 4-им-пульсов выходящих из вершин линий. Вершине приписывается также и определенный спиновой индекс а. Каждая диаграмма имеет две внешние линии ( входящую и выходящую), 4-импульс которых есть аргумент искомой функции Грина Ga / ( P); выходящей и входящей линиям приписываются также спиновые индексы OL и / 3 этой функции. Остальные линии диаграммы называют внутренними. [3]
В каждой вершине выполняется закон сохранения 4-им-пульса. По остающимся неопределенными 4-импульсам внутренних линий производится интегрирование по с. В каждой вершине производится суммирование по паре немых спиновых индексов - по одному от каждого из соседних С 0 -множителей. [4]
Необходимо отметить, что полученное нами выражение для 4-им-пульса материи и поля отнюдь не является единственно возможным. [5]
В вершинах диаграммы выполняется закон сохранения 4-им-пульса: сумма 4-импульсов входящих линий равна сумме 4-им-пульсов выходящих из вершин линий. Вершине приписывается также и определенный спиновой индекс а. Каждая диаграмма имеет две внешние линии ( входящую и выходящую), 4-импульс которых есть аргумент искомой функции Грина Ga / ( P); выходящей и входящей линиям приписываются также спиновые индексы OL и / 3 этой функции. Остальные линии диаграммы называют внутренними. [6]
Adler, 1965) о том, что амплитуда испускания я-мезона зануляется в пределе нулевого 4-им-пульса пиона. Точнее, это утверждение относится к неполюсной части амплитуды. [7]
Вернемся к процессам первого порядка, запрещенным, как было указано в начале параграфа, законом сохранения 4-им-пульса. [8]
Входящему свободному концу, отвечающему внешнему полю, сопоставляется множитель A e q) ] 4-вектор q связан с 4-им-пульсами других линий законом сохранения в вершине. [9]
С его помощью воспроизведены классические результаты для диаграмм с одной петлей1); это рассмотрение аналогично приведенному для интеграла унитарности в § 7 гл. Стоит отметить, что Фотиади и Фам работают с компонентами 4-им-пульсов. Из теоремы Холла - Вайтмана следует, что при переходе к инвариантам ( Pi Pj) 2 не появляется никаких дополнительных особенностей. [10]
Одновременно с переходом от частицы к античастице меняется также и смысл приписываемого линии 4-им-пульса р: р рэ для частицы ( скажем, электрона) и р - ра для позитрона. Меняется также и приписываемая частице поляризация. [11]
Выбор 4-векторов е е & фигурирующих в этом выражении, диктуется обычно конкретными условиями задачи. В одних случаях эти векторы могут быть связаны с определенными пространственными направлениями в некоторой системе отсчета. В других случаях более удобно связывать их с фигурирующими в условиях задачи характерными 4-векторами - 4-им-пульсами частиц. [12]