Cтраница 1
Перенос 4-импульса через такое сечение есть ( Q K) - Q К ] соответственно этому, элементарным возбуждениям без изменения числа частиц отвечают полюсы вершинной функции Т ( К PI, Р) по переменной К. [1]
Использование 4-импульса существенно упрощает решение задач с релятивистской кинематикой. [2]
Распространение 4-импульса Бонди - Сакса не страдает упоминавшимися в двух предыдущих параграфах неопределенностями, связанными с распространением момента импульса. Детальное распространение пространства Ia ( 5) не требуется. В этом параграфе будет дано доказательство одного важного ( и желательного с точки зрения физического смысла) свойства положительности, которым обладает 4-импульс Бонди - Сакса, и в общих чертах будет дано доказательство второго свойства. Первое - это формула потери массы [26, 27, 298, 299, 234, 236, 240, 224, 220], которая показывает, что масса-энергия, переносимая гравитационным излучением, положительна и ее поток на ЗГ измеряется квадратом нормы N2 комплексной функции новостей Бонди - Сакса N. Второе свойство состоит в положительности самой массы Бонди - Сакса и связано с выполнением в Ж соответствующего условия энергодоминантности. Положительность массы, измеренной на пространственной бесконечности, впервые была доказана в работах [302, 303], а Виттен занялся поисками альтернативного доказательства для этого же случая. [3]
При 4-импульсе пиона q ( ы, q 0) эти виды связи включают только временные компоненты токов. N ( p) I VToys I N ( р) пропорционален 0 - ( р р) / 2М и обращается в нуль для покоящихся нуклонов. [4]
Как и 4-импульс, он сохраняется во времени. [5]
ЕЦ - 4-импульс и поляризация фотона, круглые скобки означают скалярное произведение, напр. [6]
РП - 4-импульсы нейтрона н протона, qv ( ра - Pp) v, f / z ( pn - рр) - и ф-ции F ( t ( 2) С 1, 2, 3, 4) - форм-факторы нуклонов, отражающие влияние я-мезонных облаков на С. Для процессар-распада ф-ции F нормируются след, обр. Для захвата мюонов аг гид, и влияние членов, пропорциональных F2 и F4, становится заметным. Следует подчеркнуть, что значения F. [7]
Итак, полный 4-импульс системы заряженных частиц, взаимодействующих с электромагнитным полем, любопытным образом представляется суммой 4-импульсов свободных частиц и 4-импульса поля, также вычисленного в предположении, что это поле свободно. Это обстоятельство, конечно, ни в коей мере не служит указанием на то, что взаимодействие зарядов с полем исчезло - оно просто служит иллюстрацией того, насколько условно подразделение энергии ( и импульса) на кинетические части и части взаимодействия; реальный смысл такое разделение имеет только для величин, определяющих динамику, - для функций Лагранжа или Гамильтона. Если мы попытаемся превратить энергию ( 52) в функцию Гамильтона, заменивши скорости на обобщенные импульсы ( что для электромагнитного поля не тривиально, то распадение на два независимых члена, один из которых зависит только от переменных частиц, а другой - только от переменных поля, сейчас же исчезнет. [8]
Четыре компоненты 4-импульса должны иметь инвариантный характер, являясь компонентами некоторого 4-век-тора. [9]
Квадраты всех внешних 4-импульсов, входящих в (3.1), равны их значениям для свободного движения: р [ - pi тпг, k k - [ г2 и в этом смысле / а является матричным элементом рассеяния реальных мезонов на нуклонах. Однако значения энергии этих мезонов и передаваемого импульса не являются физическими в физических системах координат. С другой стороны, квадрат передаваемого импульса 2 ql - q2 4fi2 положителен, тогда как в реальных процессах рассеяния он всегда отрицателен. [10]
В скобках указаны 4-импульсы - частиц. [11]
Величины Р образуют 4-импульс; компонента Р - энергия системы, Р1 ( i 1, 2, 3) - компоненты ее импульса. [12]
Поскольку Р есть 4-импульс вещества, то Pi - 4-пмиульс гравитационного моля. Величины lih, удовлетворяющие ( 25), не определяются однозначно. Это в значит, мере лишает смысла понятие пространств, локализации 4-импульса гравитационного ноля. [13]
Заметим, что истинный 4-импульс позитрона равен - дг. [14]
Примерами 4-векторов являются 4-импульс системы Pv, 4-потенциал эл. Av и др. Четырехмерные векторы классифицируются по их поведению относительно несобств. Лоренца: полярные векторы меняют знак пространственных компонент, а временная компонента не изменяется; аксиальные векторы ведут себя противоположным образом. Аналогичная классификация применяется и до отношению к величинам, инвариантным относительно преобразований Лоренца: они делятся на скаляры и псевдоскаляры. [15]