Cтраница 1
Заполнение состояний частицами иллюстрируется также функцией Ф ( Е), где жирными кривыми показаны функции распределения состояний по энергиям. У дна зоны проводимости и у потолка валентной зоны число возможных состояний стремится к нулю. [1]
Поэтому заполнение однодырочных состояний кристалла происходит так же, как и заполнение одноэлек-тронных состояний: в каждом стационарном состоянии кристалла может находиться не более двух дырок с противоположными спинами. [2]
Схема заполнения состояний в нечетной системе при ведена на рис. 1, в. При этом состояние Х0 заполнено а состояние Х0 - свободно. [3]
Такое изменение заполнения состояний в случае очень большого образца не требует энергетических затрат. Поэтому даже в неупорядоченной области образца неизбежно должно существовать хотя бы несколько делокализованных состояний под уровнем Ферми. [4]
По принципу Паули для заполнения состояний 3d требуется 10 электронов. Впервые состояния 3d оказываются заполненными у меди; вместе с тем у меди оказывается замкнутрй и вся трех-квантовая оболочка. Таким образом, только с меди начинается, так сказать, нормальное заполнение четырех-квантовой оболочки. [5]
Разберем более подробно порядок заполнения состояний. [6]
Zbp, при которых начинается заполнение состояний с указанными моментами. [7]
При высоких температурах, когда числа заполнения фо-нонных состояний велики, установление равновесия в каждом элементе объема фононного газа ( фонон-фононная релаксация) происходит очень быстро. Другими словами, достаточно рассматривать кинетическое уравнение лишь для электронов. [8]
При высоких температурах, когда числа заполнения фонон-ных состояний велики, установление равновесия в каждом элементе объема фононного газа ( фонон-фононная релаксация) происходит очень быстро. Другими словами, достаточно рассматривать кинетическое уравнение лишь для электронов. [9]
Поэтому для ядер, образующихся при заполнении состояния 2р /, ( т.е. имеющих его в качестве основного состояния), ближайшим возбужденным состоянием будет состояние g / t, переход с которого затруднен. [10]
Макроскопическая же звуковая волна соответствует очень большому числу заполнения заданного фононного состояния f; по сравнению с этим числом единицей можно, конечно, пренебречь. Опустив множитель 7V ( f), мы получим вероятность, отнесенную к одному звуковому кванту. [11]
Макроскопическая же звуковая волна соответствует очень большому числу заполнения заданного фононного состояния f; до сравнению с этим числом единицей можно, конечно, пренебречь. Опустив множитель N ( f), мы получим вероятность, отнесенную к одному звуковому кванту. [12]
Восемь элементов от натрия до аргона Аг получаются вследствие заполнения состояний Зл и Зр. [13]
Функция w зависит, вообще говоря, от чисел заполнения состояний и тем самым - от температуры. [14]
Формулы (68.34) - (68.35) выражают оператор 9С в представлении чисел заполнения состояний с разными значениями As, тогда как формула (68.33) выражает тот же оператор в координатном представлении. Разумеется, можно выразить оператор 3 ( в любом другом представлении. [15]