Спонтанное зародышеобразование

Cтраница 1

Спонтанное зародышеобразование в метастабильной фазе обусловлено флуктуациями и служит их наглядным проявлением. Один из возможных механизмов возникновения островка изотропной фазы состоит в том, что в малом объеме флуктуационным путем создается достаточно большой радиальный градиент плотности. Тогда объем вещества теряет устойчивость, и внутри него появляется пузырек или капелька со свойствами новой фазы. С приближением к критической температуре переходной слой утолщается, а соответствующий ему градиент плотности стремится к нулю. На первый взгляд кажется, что для гомогенного зародышеобразования требуется существенное повышение уровня флуктуации в метастабильной фазе по сравнению с условиями, которые имеют место вблизи линии насыщения. Однако экспериментальные данные не подтверждают этого. Результаты, изложенные в гл. Следовательно, по (9.30) мало растут и флуктуации плотности в заданном объеме жидкости. Исключение составляет область вблизи критической точки. Такой же вывод можно сделать из опытов Джалалуддина и Замкова [118] по рассеянию света в перегретом эфире. Рассеяние сохраняет релеевский характер ( / - АГ4) до тех пор, пока в жидкости не появится много зародышевых пузырьков, г гк. Аналогичный результат был получен Морман-ном [120], который наблюдал за рассеянием света в конденсирующихся пересыщенных парах. [1]

Помимо спонтанного зародышеобразования, зародыши могут возникать при добавлении в пересыщенный раствор или расплав уже выросших кристаллов. Этот процесс размножения происходит особенно легко, если добавленные кристаллы могут сталкиваться друг с другом или со стенками сосуда. [2]

Влияние длительности разогрева на температуру начала бурного вскипания диэтилового эфира в ударном режиме. [3]

Для наблюдения интенсивного спонтанного зародышеобразования в жидкости при наличии готовых центров парообразования нужно обеспечить достаточно быстрое и глубокое вторжение в область метастабильных состояний. Но для этого совсем не обязательно использовать изобарический нагрев жидкости. За развитием начальной стадии объемного вскипания удобно следить по рассеянию света. [4]

Опыты по кинетике спонтанного зародышеобразования методом всплывающих капелек и в пузырьковой камере соответствуют квазистатистическим условиям перевода жидкости в метастабильное состояние. Но жидкость можно сильно перегреть и при наличии искусственных центров. Для этого нужно осуществлять достаточно быстрый нагрев. Необходимо обеспечить такое тепловыделение в жидкости, которое значительно превышало бы сток тепла на испарение в действующих центрах. Тогда их роль как регуляторов температуры становится малоэффективной. Температурный режим жидкости заметно изменится при вступлении в действие большой массы флуктуационных зародышей. Поскольку частота / х и скорость роста пузырьков очень круто зависят от глубины захода в метастабильную область, то ожидаемое нарушение температурного режима должно наступать резко. [5]

Таким образом, наблюдается преимущественно гетерогенное спонтанное зародышеобразование. Полученную из опытов величину Jl можно сравнить с тем, что ожидается по теории гомогенной нуклеации. [6]

Зависимость концентрации раствора от температуры охлаждения. [7]

И только в лабильной области начинается процесс спонтанного зародышеобразования и роста кристаллов, в результате которого концентрация раствора уменьшается и раствор переходит в метастабильную область, где начинается второй, пассивный период кристаллизации парафина: рост кристаллов в отсутствие зародышеобразования. [8]

Зависимость между диаметром капель воды и минимальной температурой их замерзания. [9]

Обработка результатов на рис. 43 сделана без учета статистики актов спонтанного зародышеобразования. Очевидно, что нижнее значение температуры замерзания капель заданного объема зависит от числа наблюдений, а также от скорости охлаждения. Для построения изокинетической кривой в более высоком приближении требуется проведение по единой методике большой серии опытов с каплями разной величины. [10]

При отсутствии в системе готовых центров можно в обоих случаях говорить о спонтанном зародышеобразовании, но этот термин будет чаще употребляться применительно к гомогенной нук-леации. [11]

Строго говоря, определение единичных максимальных перегревов не является оправданной процедурой при изучении спонтанного зародышеобразования именно в силу случайного характера явления. [12]

Как видно из таблицы, метод затравки позволяет получать порошки более однородные по дисперсному составу, чем при спонтанном зародышеобразовании в реакционной массе. [13]

Первая стадия соответствует быстрому разогреву жидкости, но температура еще не достигает значения Т - 149 С, при котором начинается интенсивное спонтанное зародышеобразование. Когда в поле зрения попадают сравнительно крупные готовые центры, то можно заметить растущие на них пузырьки. Их максимальный размер не намного превышает толщину прогретого слоя жидкости. Тепловые возмущения, вызванные этими пузырьками, почти не нарушают плавной зависимости температуры от времени. В отличие от готовых центров они возникают на случайных местах. Резкое увеличение парообразования приводит к появлению особенности на осциллограмме. Третья стадия процесса связана с формированием вокруг проволочки парового чулка ( 4 - 6), который возникает из-за слияния пузырьков. Теплоотдача проволочки ухудшается, ее температура начинает быстро подниматься. Тепловое влияние проволочки на жидкость теперь незначительно. Для того чтобы не расплавить проволочку, подача тока прекращается вскоре после возникновения чулка. Характерные времена Ат для разных стадий отсчитываются от начала особенности т - т - 350 мксек, когда температурное возмущение т) порядка 5 10 - 3 С. [14]

В небольшой области фазовых состояний параметры а, р, х0 можно считать неизменными, тогда здесь получаем постоянное значение Fv Это означает, что формула (7.10) передает эффект насыщения с приближением к линии спонтанного зародышеобразования. [15]

Страницы: 1 2 3