Cтраница 1
Распределенный заряд при фокусировке пучка в точку приводит к появлению бесконечной электростатической силы отталкивания. В результате точечное изображение точечного объекта может быть образовано только тогда, когда первеанс пучка ( см. уравнение (2.190)) пренебрежимо мал. Для любого конечного тока пучка минимальный достижимый размер изображения ограничивается пространственным зарядом. К счастью, как будет видно в дальнейшем, при обычных токах пучка и энергиях первеанс очень мал и влиянием распределенного пространственного заряда, таким образом, можно пренебречь. Распределенный пространственный заряд может влиять на изображение только для очень тяжелых ионов и / или при чрезвычайно низких энергиях. В этих случаях удобно рассматривать размытие пространственного заряда у изображения как добавку к диску сферической аберрации. [1]
Вновь распределенные заряды называются изображениями преобразованных зарядов, а основанный на таком преобразовании метод расчета - методом изображен и и. Оба следствия позволяют значительно расширить область применения интегральных форм уравнений электростатики для расчета полей. [2]
Расчет электрических полей распределенных зарядов в некото-рыж-едучаях заметно облегчается применением теоремы Остроградского - Гаусса. [3]
Расчет электрических полей распределенных зарядов в некоторых случаях заметно облегчается применением теоремы Остроградского - Гаусса. Допустим, что имеется система точечных зарядов У. [4]
Расчет электрических полей распределенных зарядов в некоторых случаях заметно облегчается применением теоремы Остроградского - Гаусса. [5]
Электрическое поле стационарно распределенных зарядов аналогично электростатическому полю неподвижных зарядов. [6]
Электрическое поле стационарно распределенных зарядов аналогично электростатическому полю неподвижных зарядов. В частности, вне источников тока электрическое поле имеет скалярный потенциал и подчиняется уравнению Лапласа. [7]
Каждый ион окружен собственным распределенным зарядом, поэтому не подвергается воздействию других ионов. Это и есть та причина, по которой полная потенциальная энергия ионов может быть записана как сумма пары потенциалов. В данной книге это допущение является основным и оно, конечно, приводит к приближенным результатам. [8]
Поле, создаваемое непрерывно распределенным зарядом, сложно определить, используя только принцип суперпозиции. Если поля симметричны, то напряженность поля определяется с помощью теоремы Остроградского - Гаусса. [9]
Формфакторы, характеризующие подобные модели распределенных зарядов, должны меняться под влиянием внешних сил. В согласии с этой идеей для самих формфакторов должны быть написаны соответствующие уравнения движения. [10]
Уравнения, которым удовлетворяет поле стационарных распределенных зарядов, получаются из уравнений Максвелла, если все производные по времени положить равными нулю. [11]
Найдите потенциал простого слоя от равномерно распределенного заряда на поверхности сферы; найдите объемный потенциал от заряда, распределенного равномерно по объему шара. [12]
Уравнения, которым удовлетворяет поле стационарных распределенных зарядов, получаются из уравнений Максвелла, если все производные по времени положить равными нулю. [13]
Для расчета полей, созданных распределенными зарядами, вводят понятие плотности электрических зарядов. [14]
Кроме того, внутри квадрата имеется равномерно распределенный заряд в 200 условных единиц. [15]