Cтраница 1
Наведенные заряды на плоской границе создают напряженность электрического поля, перпендикулярную плоской границе. [1]
Этот наведенный заряд действует на вышедший электрон так, как если бы он был сосредоточен под поверхностью металла на глубине х в точке, симметричной той, в которой находится электрон. [2]
При этом наведенный заряд распределяется между поверхностными состояниями и объемом полупроводника. [3]
Следовательно, наведенный заряд Q () линейно возрастает с удалением х электрона от катода. [4]
Экранирующая поверхностная плотность наведенных зарядов зависит в основном от формы объекта, его расположения и ориентации относительно поверхности земли. Силовые линии внешнего поля перпендикулярны поверхности объекта, причем напряженность поля на поверхности объекта различна. [5]
Помимо того случая, когда наведенные заряды незначительны, мы имели дело с примером другого рода, в котором qV дает правильные результаты. Если определенная разность потенциалов V между проводниками поддерживается батареей или каким-либо другим источником ЭДС, движение заряда q от одной точки к другой сопровождается именно таким перераспределением зарядов, которое сохраняет неизменную разность потенциалов. В этом случае источник ЭДС доставляет недостающую энергию или поглощает избыток энергии. Передача энергии точно выражается как qV, так как потенциал не может изменяться. [6]
Найдите, чему равна плотность наведенных зарядов в объеме диэлектрика. [7]
Это изменение энергии объясняется появлением наведенных зарядов. Изменение свойств диэлектрика в соответствии с (4.100) вызывает изменение плотности связанного заряда. [8]
Поэтому средняя сила, действующая на наведенные заряды со стороны ближайшей пластины, равна нулю. На наведенные заряды действует лишь электрическое поле зарядов, лежащих вблизи удаленной пластины. [9]
Таким образом, независимо от природы наведенных зарядов кинетика их релаксации и кинетика изменения плотности быстрых состояний совпадают. [10]
Но последнее взаимодействие мало, так как наведенные заряды меньше наводящих. Поэтому превалирующей остается сила притяжения основных зарядов, но она уменьшается в е раз. [11]
Слева показано распределение вектора поляризации, справа - наведенный заряд и соответствующее ему электрическое поле, противоположное внешнему. [12]
Плотность избыточных электрических зарядов, как и плотность наведенных зарядов, неодинакова на поверхности вытянувшейся под влиянием внешнего электрического поля капельки. Она приобретает наибольшее значение на вытянутых концах капельки. [13]
Применяя метод наложения, можем получить распределение плотности наведенного заряда на поверхности земли, обусловленного зарядами всех проводов линии. [14]
Электризация посредством влияния. [15] |