Топологический заряд

Cтраница 1

Топологический заряд равен числу поворотов фазы на величину 2л при обходе по замкнутому контуру, охватывающему ядро спиральной волны. Он равен единице для одноруких спиральных волн и N для TV-руких волн. [1]

Связанное состояние кинк-антикинк и бризер в различные моменты времени. [2]

Топологический заряд этого связанного состояния ра-вен очевидно, нулю, поскольку в формуле (16.3) и - 0 при х - оо. [3]

Топологический заряд ведущего центра равен нулю. Это означает, например, что в автоколебательных средах ведущий центр можно путем непрерывного преобразования перевести в однородные колебания среды. В ждущих средах ведущий центр может исчезнуть, испустив конечное число волн. [4]

Топологический заряд спиральной волны в двумерной среде равен деленному на 2тг изменению фазы при обходе по направлению часовой стрелки вдоль замкнутого контура, окружающего ядро спиральной волны. [5]

Мы упоминаем здесь топологический заряд, так как он является аналогом топологических индексов более сложных систем, таких, как калибровочные теории в четырех измерениях. Однако в тех случаях, когда физические величины зависят от разности значений ф, а не от абсолютной величины ф, как это имеет место во многих приложениях системы синус - Гордона, Q становится истинно топологическим индексом. Уединенным волнам с Q Ф О часто дают название топологических. Волны с Q 0 - нетопологические. Таким образом, кинк и антикинк системы (2.24) являются топологическими решениями, тогда как тривиальные решения ф ( х) ( т / УК) нетопологические. Один из наших выводов последнего раздела, сформулированный с применением данной терминологии, гласит, что для одного скалярного поля в двух измерениях нетривиальные статические решения обязательно являются топологическими. [6]

S с топологическим зарядом & i показывает, что D калибровочно эквивалентен основному инстантону. Эта лемма избавляет нас от необходимости переходить к подпоследовательностям при ограничении связностей на фиксированное компактное множество. [7]

Это отражает отличие топологических зарядов и токов от привычных нетеровских токов и зарядов, подчеркнутое в гл. [8]

Найти, какие бывают топологические заряды всех возможных конфигураций в системе синус - Гордон, как они связаны с отображением бесконечности в множество классических вакуумов. [9]

Основное монопольное решение имеет топологический заряд & i. Кроме того, плотность энергии имеет максимум в начале координат. Проекцию поля Jyv на это подпррстранство можно интерпретировать как обыкновенное электромагнитное поле; тогда асимптотически BPS-МОНОПОЛЬ выглядит как монополь Дирака. Однако вблизи начала координат эти два типа монополей различны. Монополь Дирака тлеет особенность в начале координат, тогда как ВРВ-МОНОПОЛЪ всюду регулярен: это наш солитон. [10]

Нетрудно показать, что топологический заряд построенного поля равен - &. Аналогичным образом можно описывать - fe - инстантоны, исходя из матричной функции Д ( х, ) где С, D - кватернионные ( - & nOx - fe - матрицы. [11]

В модели этого раздела введение топологического заряда не приносит большой пользы, однако, как мы увидим уже в разделе 7.4, в других моделях использование топологического заряда открывает путь к получению явных формул для солитонных конфигураций. [12]

Это выражение инвариантно относительно изменений топологического заряда. [13]

Это не что иное, как топологический заряд модели СГ, аналогичный заряду (5.76) в задаче кинка. Его значения равны 1 ( - 1) для солитона ( антисолитона) и нулю для связанных дублетных состояний. [14]

Для данных граничных условий, определяемых топологическим зарядом, который принимает целые значения, инстан-тоны и монополи доставляют абсолютные минимумы функционалам действия S и энергии Е соответственно. [15]

Страницы: 1 2 3