Пространственный заряд - пучок - Большая Энциклопедия Нефти и Газа, статья, страница 1
"Я люблю путешествовать, посещать новые города, страны, знакомиться с новыми людьми."Чингисхан (Р. Асприн) Законы Мерфи (еще...)

Пространственный заряд - пучок

Cтраница 1


Пространственный заряд пучка увеличивает неоднородность поля и, следовательно, влияет на его дисперсионные и фокусирующие свойства. Расчет показывает, что в точке смещенного фокуса г гп Фо я / Т / 2 ( 1 - Б0) удельная дисперсия по скорости в интервале значений / / Т3 / 2 от 10 - 8 до 5 - 10-в А / ( см2 - В3 / 2) ( / - плотность тока; а 1, 2, 3; hlr0 0 3; 0 00125; 0 0025; 0 005) почти постоянна и даже может возрастать. Однако при тех же значениях а, / i / r0, ki в точке г г0, ф0я / У2, начиная с / / Т3 / 2 1Q - 6 А / ( см2 - В3 / 2), дисперсионные свойства поля цилиндрического конденсатора резко ухудшаются.  [1]

Влияние поля пространственного заряда пучка можно уменьшить частично или полностью, нейтрализуя его полем положительно заряженных ионов. Этот эффект достигается при транспортировке пучка через нейтральный газ или плазму.  [2]

Мы обсудили роль собственного пространственного заряда пучка как источника аберраций в разд. Известно, что пространственный заряд может быть в двух основных видах: распределенный заряд и взаимодействие отдельных частиц. В этой главе проблема распределенного пространственного заряда будет рассмотрена довольно подробно с последующим обсуждением эффекта Боэрша.  [3]

Очевидно, что поле пространственного заряда пучка за его пределами пропорционально 1 / г, где имеет силу уравнение Лапласа.  [4]

В случае больших значений параметра пространственного заряда пучка система нелинейных уравнений значительно упрощается. Это связано с возможностью использования в теории двухволнового приближения, которое соответствует пренебрежению взаимодействием волны в линии передачи с быстрой ( медленной) волной пространственного заряда. Применение его в нелинейной теории ЛБВ и ЛОВ позволяет найти простые аналитические соотношения для основных нелинейных характеристик приборов. Особый интерес представляет возможность получения в аналитическом виде нелинейных характеристик ЛОВ-генератора, так как для анализа этого прибора методы численного интегрирования уравнений на ЭЦВМ значительно сложнее, чем для ЛБВ.  [5]

Для одного пучка она ограничена действием пространственного заряда пучка и внутр. В режиме встречи двух пучков появляются эффекты взаимодействия частиц одного пучка с эл.  [6]

При превышении электростатическим потенциалом, созданным пространственным зарядом пучка, величины кинетической энергии частиц, равновесное состояние нарушается: формируется виртуальный катод, отражающий часть инжектируемого пучка. В этом отношении ионные пучки, скомпенсированные по заряду, имеют преимущество. Ток Альфвена для них примерно в ( т / Ше) 1 / 2 раз больше и достигает единиц мегаампер.  [7]

Однако из сравнения выражений (7.11) и (7.21) видно, что пространственный заряд пучка изменяет дальность полета граничных электронов, увеличивая хмакс верхних частиц и уменьшая нижних. Вследствие этого нарушается фокусировка, так как точка пересечения траекторий граничных электронов F ( см. рис. 7.1, б) располагается ниже плоскости нижней обкладки.  [8]

В-третьих, в плазменных релятивистских источниках СВЧ-излучения благодаря эффектам нейтрализации пространственного заряда пучка существует возможность использования токов пучков, сравнимых с предельным вакуумным током в той же геометрии в вакуумной системе.  [9]

Наличие в пучке частиц противоположных знаков приводит как к частичной компенсации собственного пространственного заряда пучка, так и к появлению осцилляции в пучке. Первое явление можно использовать как альтернативу для поддержания пучков высокой интенсивности, второе имеет большое значение в микроволновых приборах. Однако при анализе пучка волнами пространственного заряда, влиянием высокочастотных полей и другими явлениями, зависящими от времени, обычно пренебрегают.  [10]

Рассмотрим движение электронов лишь в плоскости рис. 5.1. Пренебрежем расталкивающим действием сил пространственного заряда пучка и искажением поля конденсатора за счет краевого эффекта.  [11]

В отличие от ограничения интенсивного пучка однородным продольным магнитным полем при ограничении периодическим полем расталкивающее действие пространственного заряда пучка компенсируется магнитным полем не в любой момент времени, а лишь в среднем за период.  [12]

13 Фазовый параллелограмм. [13]

Качество формирования электронного пучка удобно оценивать с помощью фазового параллелограмма, построенного по результатам траекторного анализа электронно-оптической системы с учетом степени компенсации пространственного заряда пучка в различных ступенях этой системы.  [14]

Из приведенных выражений следует, что при х хпред удельная дисперсия определяется в основном величиной угла раствора а, а при х хпред - пространственным зарядом пучка.  [15]



Страницы:      1    2    3