Nn-взаимодействие

Cтраница 1

NN-взаимодействия подтверждена экспериментами в широкой области энергий. [1]

Все графики NN-взаимодействия, кроме графика од-нопионного обмена, считаются б-образными и сводятся к константам, которые могут быть найдены из пустотного взаимодействия, после вычитания из него графика одно-пионного обмена. К полученному таким образом б-образ-пому взаимодействию добавляется график обмена одним пионом, но с учетом искажения пропагатора пиона в среде. В качестве первой задачи, следует выразить спин-сниновое NN-взаимодействие в ядерном веществе через его вакуумное значение и через взаимодействие, соответствующее обмену одним искаженным пионом. [2]

Кроме того, количественно учтено NN-взаимодействие; характеризующая его константа определяется из ядерных экспериментальных данных. [3]

Слабое кварк-кварковое взаимодействие посредством обмена Z и Vi.| NN-взаимодействие посредством обмена бозоном со слабой вершиной, не сохраняющей четность. [4]

Слабое взаимодействие кварков эффективно вводит в сильное NN-взаимодействие небольшую компоненту, не сохраняющую четность. [5]

Поскольку потенциал ОПО является наиболее периферической частью NN-взаимодействия, то он играет доминирующую роль для состояний рассеяния с высокими орбитальными угловыми моментами L. В таких состояниях вклады от внутренней области сильно подавлены и искажение свободных NN-волновых функций мало. Поэтому здесь надежным начальным подходом является бор-новское приближение. [6]

Полные сечения зг р - и я-р-рассеяния как функции полной энергии в системе центра масс W и импульса пиона в лабораторной системе. [7]

Поэтому s - волновое jrN - взаимодействие намного слабе, чем NN-взаимодействие. [8]

Мы получим (3.14) и поясним смысл величины v шосле расчета влияния NN-взаимодействия на полюсную часть поляризационного оператора. [9]

Классификация основных не сохраняющих четность переходов между NN-состояниями LJ в пределе малых энергий. [10]

Если только однопионный обмен не запрещен правилами отбора, он доминирует в NN-взаимодействии, не сохраняющем четность. Однако псевдоскалярная природа пиона является очень жестким ограничителем на обмениваемый заряд и изоспиновую структуру связи, нарушающей четность. В частности, как это следует из симметрии системы, я 0-обмен полностью подавлен. [11]

Типичные значения усиления дипольного правила сумм АС. Теоретические значения для ядерной материи ( Arima et al., 1973 и для избранных ядер ( Weng et al., 1973 разделены на вклады кс от центрального. [12]

Для случая ядерной материи даны результаты как для чистого взаимодействия ОПО, так и для полного NN-взаимодействия. [13]

Недавно Фримен и Максвелл [211] повторили приведенные выше расчеты, использовав более реалистичное выражение для сильного NN-взаимодействия. Они получили такую же зависимость от плотности, но численный коэффициент в уравнении (11.5.22) у них равен 7 4 1020, что почти на порядок величины больше. [14]

Дифференциальное сечение процесса пр - рп при двух различных лабораторных кинетических энергиях, нормированное на единицу при t - О. [15]

Страницы: 1 2 3