Экспериментальное значение - величина
Cтраница 2
Из рис. 36 нетрудно видеть, что конверсия сильно зависит от величины а, особенно в области небольших значений а, при любых значениях величины К. Таким образом, экспериментальные значения величины а необходимы для расчета реакторов промышленного масштаба. [16]
Однако, используя как расчетные, так и экспериментальные значения величины энергии, поглощаемой плазмой за время импульса, можно показать, что при длительности импульса около 10 - 6 сек нагрев газа не будет превосходить нескольких сот градусов, и тем меньше, чем короче СВЧ импульс, используемый для достижения заданной степени ионизации. [18]
В [8.48] h Mp определялась на основании измерения критической толщины слоя, по которому еще распространяется детонация, оставляя отпечаток на алюминиевой пластине. Значения dmin, вычисленные по (8.32) с использованием экспериментальных значений величин, приведены в табл. 8.3. Там же указан размер частиц ВВ в исходном состоянии ад. Прямой способ определения dmin осуществляется на однотипных приборах, состоящих из тонкостенной втулки и двух скользящих в ней роликов, между которыми помещается навеска ВВ. Один из роликов на конце, обращенном к навеске, в середине имеет плоский выступ, являющийся ударником. Разлет втулки на осколки свидетельствует о выходе реакции из ВВ под ударником в форме детонации, раздутие соответствует горению. Взрыв под ударником является необходимым условием определения наибольшего диаметра безопасного ударника d - и наименьшего d опасного, при котором хотя бы в одном опыте из пяти проходит детонация. [19]
Сравнение с наблюдаемыми характеристиками спектров ЯМР Na-фтормонтмориллонитов ( см. рис. 41) подтверждает справедливость принятого подхода. В интервале от - 75 до - 10 С экспериментальное значение величины а изменяется от 4 2 до 4 0 Э, что сравнимо с теоретически ожидаемым ( 5 25 Э) в низкотемпературной области. Отличие абсолютной величины а от расчетного его значения можно связать с более сложным, чем у вермикулита, характером поверхности монтмориллонита и в итоге с малыми отклонениями осей тензоров ЛМП в / - позициях от направления нормали к плоскости силикатных слоев. [20]
При этом мы учли здесь небольшое расщепление, связанное со спин-орбитальной связью, которую мы не будем рассматривать подробно. Для более тяжелых веществ это расщепление возрастает в отличие от межатомных матричных элементов, которые убывают. Экспериментальные значения величины расщепления были систематизированы Херманом и др, [138] и приведены в табл. 6.4. В гомеополярных полупроводниках величина расщепления обнаруживает четкую закономерность, возрастая для более тяжелых материалов. Следует ожидать, что величина расщепления в соединениях определяется как взвешенное среднее расщеплений для. [22]
В § 1.1 было указано, что теория, которой пользуются для вывода соотношения (1.12), является приближенной. Это приближение оказывается достаточным для решения задачи о расчете термоэлектронного тока и дает зависимость его величины от температуры, хорошо согласующуюся с опытом. Однако экспериментальные значения величины А в уравнении (1.12) не соответствуют универсальному значению 120 4 а / см2 - град2 и изменяются при переходе от одного металла к другому. [23]
На этом графике сплошной линией показана измеренная поверхность пламени, а пунктирной линией - контактная поверхность, рассчитанная с использованием к качестве R / 2 среднего измеренного значения а. Видно, что в нижней части пламени обе линии по существу совпадают, а в верхней части поверхность пламени круто уходит внутрь области, ограниченной контактной поверхностью. Согласно теоретическим расчетам, Ь / а равно д / 2 - Экспериментальные значения величины Ь / а группируются вокруг д / 2 - Таким образом, можно сказать, что в пределах точности эксперимента нижняя часть пламени примерно совпадает с контактной поверхностью. [24]
В уравнении ( 49) ( уравнение Вант-Гоффа) величину - dH / de можно заменить величиной - Д, так как в случае реакций в идеальных газах они равны между собой. Соотношения, аналогичные соотношению ( 49), можно получить для каждой из введенных в § 4 констант равновесия, однако для реакций в системах, отличных от смеси идеальных газов, величины - ЛЯ и - dH / de в этих выражениях в общем случае приравнивать нельзя. Поскольку определение равновесного состава часто оказывается более простым, чем любая из указанных процедур, на практике уравнение ( 49) часто используют для расчета теплоты реакции по экспериментальным значениям величины Кр, измеренным в некотором интервале температур. [25]
Эти трудности приводят к возрастанию неопределенности результатов. Различные расчеты одного и того же свойства обычно дают столь несхожие результаты, что полученные величины годятся лишь в качестве грубых оценок возможных значений. В работе [36] делается анализ теоретических расчетов некоторых свойств меди, и были получены следующие неопределенности значений: для энергии связи 3 для парных вакансий В - 0 3 0 3эв; для энергии активации вакансий при самодиффузии Q 2 1 1 0 эв и при самодиффузии внедренных атомов Q 3 7 1 6 эе. Экспериментальное значение величины Q для самодиффузии равняется 2 05 эв, Сопоставляя этот результат с теоретическими расчетами, можно сделать заключение, что здесь действует механизм одиночных вакансий и что парные вакансии не играют существенной роли в процессе самодиффузии. [26]
Образец обычно находится в растворе, и поглощение в нем сравнивают с поглощением эталона сравнения, содержащего чистый растворитель. Молярный коэффициент экстинкции ( погашения), Е, является характеристикой образца поглощающего вещества. Значения коэффициента экстинкции сильно отличаются при переходе от одного соединения к другому и от одного пика спектра поглощения к другому пику того же соединения. Поэтому экспериментальные значения величины е нередко приносят большую пользу при отнесении того или иного пика поглощения к конкретному типу электронных переходов. Если величина е заключена в интервале 103 - 105, то переход отвечает всем требованиям квантовомеханических правил отбора. [27]
 |
Доменная структура аморфной ленты Fe72Co8Si5B15 для сердечников. [28] |
Другими словами, если ширина доменов стремится к нулю, то потери We стремятся к минимальной величине Wc. Увеличение ширины доменов приводит к тому, что We растет. Если в уравнения (5.18) и (5.19) подставить экспериментальные значения величин, то потери We для аморфного сплава и для трансформаторной стали получаются одного поряд - ка. [29]
Поскольку в настоящее время применяются оба метода, необходимо сравнить их. ВК продуктов, полученных дистилляционным и газово-хроматографическим методами. ВК продуктов, определенных по газовой хроматографии, что соответствовало нулевому значению массовой концентрации по дистиллящионному методу. Дебидж предположил, что прямая линия рис. 2 - 5, соединяющая 17 и 100 % по массе ВК продуктов, должна отражать соотношение методов. Это предположение было подтверждено для ряда частично разложившихся терфенильных смесей экспериментальными значениями величин ВК продуктов, полученных дистилляционным и газово-хроматографическим методами. При этом максимальное отклонение экспериментальных значений ВК продуктов от прямой, представленной на рис. 2 - 5, не превышало 8 % по массе, а среднее - 2 % по массе. [30]
Страницы: 1 2 3