Следующая оптическая аналогия
Cтраница 1
 |
Схема масс-спектрографа Астона. [1] |
Следующая оптическая аналогия позволяет лучше понять действие прибора: параллельный пучок лучей белого света ( рис. 28), пройдя через призму Р, развертывается в спектр. [2]
Здесь уместно привести следующую оптическую аналогию. Если линейные размеры рассеивающего свет центра значительно превышают длину Я световой волны, то рассеяние света происходит по законам геометрической оптики и усложняющие явление дифракционные эффекты не учитываются. Это соответствует случаю быстрых нейтронов. Рассеяние света на объектах с линейными размерами d X, происходит по законам волновой оптики, где интерференционные и дифракционные явления играют основную роль. Это соответствует случаю медленных нейтронов. [3]
Здесь уместно привести следующую оптическую аналогию. Если линейные размеры рассеивающего свет центра-значительно превышают длину А, световой волны, то рассеяние света происходит по законам геометрической оптики и усложняющие явление дифракционные эффекты не учитываются. Это соответствует случаю быстрых нейтронов. Рассеяние света на объектах с линейными размерами d X происходит по законам волновой оптики, где интерференционные и дифракционные явления играют основную роль. Это соответствует случаю медленных нейтронов. [4]
Для медленных нейтронов с энергиями до 0 5 эв ( их называют еще тепловыми нейтронами) эффективное поперечное сечение их взаимодействия с ядрами оказывается в 102 - 103 раз большим геометрического сечения ядра. Здесь уместно привести следующую оптическую аналогию. Если линейные размеры рассеивающего свет центра значительно превышают длину световой волны А, то рассеяние света происходит по законам геометрической оптики и усложняющие явление дифракционные эффекты не учитываются. Это соответствует случаю быстрых нейтронов. Рассеяние света на объектах с линейными размерами d я К происходит по законам волновой оптики, где интерференционные и дифракционные явления играют основную роль. Это соответствует случаю медленных нейтронов. [5]
Для медленных нейтронов с энергиями до 0 5 эВ ( их называют еще тепловыми нейтронами) эффективное поперечное сечение их взаимодействия с ядрами оказывается в I02 - 103 раз большим геометрического сечения ядра. Здесь уместно привести следующую оптическую аналогию. Если линейные размеры рассеивающего свет центра значительно превышают длину световой волны Я, то рассеяние света происходит по законам геометрической оптики. Это соответствует случаю быстрых нейтронов. Рассеяние света на объектах с линейными размерами d К происходит по законам волновой оптики, это соответствует случаю медленных нейтронов. [6]
Энергичное поглощение нейтронов сопровождается также их упругим рассеянием. При описании сильного поглощения быстрых нейтронов весьма полезной оказалась следующая оптическая аналогия: ядро по отношению к нейтронам ведет себя как идеально поглощающая ( черная) сфера, на которую падает световая волна. Ooi лощение световой волны черной сферой сопровождается ее возмущением в области пространства, расположенной вблизи поглотителя. Это означает, что наряду с поглощением происходит рассеяние света. [7]
Радиус ядра равен 10 - 12 см и скорость а-частицы внутри ядра равна 10Э см / сек. Таким образом ct - частица будет ударяться о стенки ядра примерно 1021 раза в секунду. Помножив это на, получаем для средней продолжительности жизни а-частицы в ядре величины между 1018 сек. Полезно указать на следующую оптическую аналогию. Если луч света падает под достаточно большим углом на стеклянную пластинку, то он по законам геометрической оптики целиком от нее отражается, не проникая внутрь ее. По законам волновой оптики часть света однако проникает в толщу пластинки с интенсивностью, быстро убывающей ( по показательному закону с глубиной подобно проникновению а-частицы через потенциальный барьер. [8]
Страницы: 1