Анизотропия - плазма - Большая Энциклопедия Нефти и Газа, статья, страница 1
Первым здоровается тот, у кого слабее нервы. Законы Мерфи (еще...)

Анизотропия - плазма

Cтраница 1


Анизотропия плазмы при наличии сильного магнитного поля особенно проявляется в разреженной плазме. С увеличением же плотности облегчается обмен энергией между различными степенями свободы и анизотропия температур и давлений несколько сглаживается. Кроме того, анизотропия процессов переноса ( электропроводность, диффузия, теплопроводность, вязкость) в плазме не может проявляться в полной мере из-за ряда дополнительных обстоятельств. Так, анизотропия проводимости ослабляется появлением электрического тока в плазме за счет сил инерции, давления и других сил неэлектрического характера, так как под совместным действием этих сил и магнитного поля ионы и электроны в плазме движутся в противоположные стороны, а диффузионные процессы в поперечном направлении осложняются аномальной диффузией, связанной с неустойчивостью плазмы.  [1]

Заметим, что анизотропия плазмы приводит к различной зависимости поля от поперечных координат, определяемой функциями А, ( х) и Ли ( я), для волн, распространяющихся в положительном ( z) и отрицательном ( - z) направлениях.  [2]

Как мы видим, после вспышки анизотропия плазмы, как и следовало ожидать, уменьшается.  [3]

Последний член в правой части уравнения индукции описывает дисперсию, связанную с анизотропией плазмы в магнитном поле.  [4]

Эта модель дает упрощенную картину происходящего в пылевой плазме и неприменима для описания некоторых экспериментов, особенно когда анизотропия плазмы играет существенную роль. Однако с ее помощью удалось получить ряд качественных результатов, подтвержденных экспериментально, и поэтому она может рассматриваться как основа для создания более реалистичных моделей для описания свойств пылевой плазмы в различных условиях.  [5]

При в ( те / т) 1 2 хорошо проявляются дисперсионные эффекты, связанные как с инерцией электронов, так и с анизотропией плазмы, поэтому ударная волна имеет сложную структуру, состоящую из осцилляции за основным фронтом с характерным пространственным масштабом 8е и перед основным фронтом с характерным масштабом с в / о. Наконец, при 0 ( те / т 1 преобладающими становятся дисперсионные эффекты, связанные с анизотропией плазмы, и ударная волна приобретает характерный признак косых волн - осцилляторныи предшественник и отсутствие осцилляции за основным фронтом.  [6]

Плазма, помещенная в сильное магнитное поле, по своим свойствам отличается от незамагниченной плазмы. Анизотропия плазмы особенно резко проявляется в таких процессах, как диффузия, электропроводность, теплопроводность и др. Каждый из этих процессов оценивается по двум соответствующим направлениям: вдоль по направлению магнитного поля и поперек магнитного поля.  [7]

Это уравнение является одной из форм закона Ома. Феноменологическая величина а имеет смысл проводимости и ее тензорный характер является следствием анизотропии плазмы, обусловленной наличием внешнего ( статического) магнитного поля.  [8]

При в ( те / т) 1 2 хорошо проявляются дисперсионные эффекты, связанные как с инерцией электронов, так и с анизотропией плазмы, поэтому ударная волна имеет сложную структуру, состоящую из осцилляции за основным фронтом с характерным пространственным масштабом 8е и перед основным фронтом с характерным масштабом с в / о. Наконец, при 0 ( те / т 1 преобладающими становятся дисперсионные эффекты, связанные с анизотропией плазмы, и ударная волна приобретает характерный признак косых волн - осцилляторныи предшественник и отсутствие осцилляции за основным фронтом.  [9]

Фаталиева и др. к исследованию влияния магнитного поля на плазму, и в частности, к исследованию поведения положительного столба разряда в цилиндрической трубке в аксиально-симметричном магнитном поле. Наложение магнитного поля, искривляя пути электронов, влечет за собой увеличение числа соударений электронов с частицами газа и поэтому приводит к таким же изменениям режима разряда, как и увеличение давления газа. Указанными выше авторами установлено влияние магнитного поля на продольный и поперечный градиенты потенциала в положительном столбе и на возникновение анизотропии плазмы в отношении длины свободного пробега электронов. Установлено влияние аксиально-симметричного поля на распределение концентрации заряженных частиц в плазме; это приводит к возможности искусственно сужать область разряда и получать таким образом концентрированные источники положительных ионов, необходимые для некоторых целей. Установлено влияние магнитного поля на функцию распределения электронов плазмы по энергиям и на величину их средней энергии.  [10]

В случае, если имеет место притяжение, оказывается возможным существование так называемых пылевых молекул - связанных состояний из двух или нескольких пылевых частиц. Однако для условий изотропной плазмы, которая рассмотрена выше, формирование молекул пока не получило экспериментального подтверждения. Это в первую очередь связано с тем, что для существенного теневого эффекта необходимы относительно большие частицы. В лабораторных экспериментах такие частицы могут быть подвешены только в приэлектродной области разряда ( за счет компенсации силы гравитации сильным электрическим полем), где эффекты, связанные с анизотропией плазмы, выходят на первый план. Здесь ионы, движущиеся к электроду с надтепловой скоростью, практически не дают вклад в экранировку. Это приводит к различию между взаимодействием в плоскости перпендикулярной потоку ионов и параллельной ему. По направлению потока электростатический потенциал имеет затухающую осциллирующую структуру, в которой возможно притяжение между частицами.  [11]



Страницы:      1