Анизотропия - функция - распределение - Большая Энциклопедия Нефти и Газа, статья, страница 1
Аксиома Коула: суммарный интеллект планеты - величина постоянная, в то время как население планеты растет. Законы Мерфи (еще...)

Анизотропия - функция - распределение

Cтраница 1


Анизотропия функции распределения может приводить к раскачке замагниченных электронных ленгмюровских колебаний ( конусная неустойчивость), причем неустойчивость является сносовой. Колебания раскачиваются в центральной части ловушки, где их фазовая скорость вдоль магнитного поля значительно превышает тепловую скорость электронов. Однако по мере движения колебаний к торцам ловушки фазовая скорость падает.  [1]

Рассмотрим, какая степень анизотропии функции распределения может приводить к раскачке. Декремент пропорционален со / р /, где со - частота поглощаемых волн, а / р - изотропная ( основная) часть функции распределения. Инкремент раскачки будет пропорционален анизотропной части функции распределения / и характерной частоте, связанной с причиной анизотропии.  [2]

В работе [80] пренебрегало сь анизотропией ионной функции распределения и ее результаты справедливы лишь в случае, когда частота ион-ионных соударений доста точно велика, так что основную роль играет столкновительное, а не черепковское поглощение волн. В работе [81] обобщены результаты [80] на случай, когда сущест венно не только столкновительное, но и резонансное поглощение волн ионами. Система уравнений работы [81] по сравнению с системой (1.19) - (1.24) дополнена ки нетическим уравнением для резонансных ионов и уравнением для средней энергии тепловых ионов. В работе выведены уравнения, описывающие процессы нагрева элект-ронной и ионной компонент плазмы, причем основной акцент сделан на вопросе о нагреве резонансных ионов ( имеющих скорости v, большие минимальной фазовой скорости звуковых волн), детальный анализ которого не может быть проведен без учета анизотропии ионного поглощения и требует совместного решения уравнений как для электронной, так и для ионной функции распределения. Показано, что в опре деленных условиях ( при достаточно сильных электрических полях) процесс нагрева резонансных ионов может привести к появлению высокоэнергичных убегающих ионов и электронов.  [3]

Изменение крупномасштабного магнитного поля по величине приводит к анизотропии функции распределения быстрых частиц, что в свою очередь вызывает генерацию альвеновских волн ускоряемыми частицами. Рассеяние на генерированной самими частицами турбулентности приводит к их изотропизации и является условием действия механизма магнитной накачки. Таким образом, в модели Бахаревой не учитывается турбулентность, существующая в солнечном ветре независимо от быстрых частиц, а рассмотрена самосогласованная задача генерации турбулентности и ускорения частиц в результате магнитной накачки.  [4]

Величина ит или cos 0, характеризующая степень анизотропии функции распределения, пропорциональна величине разности концентраций или температур, вызывающей эту анизотропию. Поэтому разложение ( 24 3) представляет, по существу, разложение в ряд по степеням малой анизотропии функции распределения.  [5]

Однако возникающие при этом неустойчивости, связанные с анизотропией функции распределения по скоростям, существенно уменьшают время жизни ионов в системе.  [6]

Таким образом, изменение скорости плазмы на ударном фронте порождает анизотропию функции распределения, пропорциональную Дь но не оказывает влияния на плотность частиц.  [7]

Построим усредненный по питч-углу оператор ускорения частиц мелкомасштабным полем с учетом малой анизотропии функции распределения.  [8]

После того, как в адиабатических ловушках была преодолена желоб-ковая неустойчивость, на первый план выдвинулись неустойчивости, связанные с анизотропией функции распределения удерживаемых в ловушке частиц. При не очень высокой плотности эти неустойчивости проявляются в виде вспышек циклотронных колебаний, сопровождающихся выбросом некоторой доли плазмы из ловушки. В ряде случаев наблюдаемые экспериментально вспышки колебаний можно связать с теоретически предсказываемыми неустойчивостями. Однако полного соответствия между теорией и экспериментом пока еще установить не удается.  [9]

Это условие - позволяет произвести разложение функции распределения по малым добавкам к энергии. Оно же обеспечивает малость анизотропии функции распределения при переходе частиц через фронт.  [10]

Орг соя) ] 1 / на много порядков меньше частоты столкновений. Однако такая неоднородность или нестационарность может создать хотя и небольшую, но все же заметную анизотропию функции распределения.  [11]

Анизотропная часть тензора парциального давления электронов уменьшается не только в результате столкновений между электронами, но и при электрон-ионных столкновениях. При выполнении некоторого условия [ которое будет приведено после формулы (7.122) ], связанные с анизотропией функции распределения ионов величины j и j 3 оказываются малыми.  [12]

Величина ит или cos 0, характеризующая степень анизотропии функции распределения, пропорциональна величине разности концентраций или температур, вызывающей эту анизотропию. Поэтому разложение ( 24 3) представляет, по существу, разложение в ряд по степеням малой анизотропии функции распределения.  [13]

В предыдущих рассуждениях предполагалось, что функция распределения в системе магнитных неоднородностей изотропна. Это соответствует отсутствию диффузионного потока. Наличие малой анизотропии функции распределения в системе О приведет к существованию диффузионного потока, но никак не скажется на конвекционном слагаемом. Это объясняется тем, что члены, описывающие как конвекционный, так и диффузионный потоки, в рассматриваемом приближении являются малыми поправками к функции распределения, которые аддитивны с точностью до членов первого порядка малости.  [14]

Для простоты регулярное магнитное поле положим равным нулю. В условиях, когда размер системы - намного превышает транспортный пробег, функция распределения F почти изотропна. Однако для выявления эффектов второго порядка по - и Следует учитывать малую анизотропию функции распределения вплоть До второй сферической гармоники включительно.  [15]



Страницы:      1