Подобное излучение - Большая Энциклопедия Нефти и Газа, статья, страница 2
Демократия с элементами диктатуры - все равно что запор с элементами поноса. Законы Мерфи (еще...)

Подобное излучение

Cтраница 2


При достаточно большой энергии атомные частицы ( электроны, атомы, ионы), ядерные частицы и фотоны, поглощаясь в газе, способны вызвать его ионизацию. Эта способность определяет экспериментальные способы регистрации подобных излучений и их количественные характеристики. Некоторые из этих единиц построены на базе единиц СИ, некоторые - на базе единиц СГС, остальные - внесистемные.  [16]

В заключение данного параграфа сделаем замечание относительно самого характера и свойства люминесцентного излучения. Поскольку все заключительные акты излучения при люминесценции происходят самопроизвольно, независимо друг от друга, то подобное излучение будет являться некогерентным.  [17]

18 Диаграмма ядерных энергетических уровней, на которой показаны основное и возбужденное состояния ядра 23ciTh. Эта диаграмма объясняет существование а-частиц с энергией 4 195 и 4 147 МэВ и у-излучение. [18]

Альфа-частицы с энергией 4 13 МэВ испускаются при превращении 238U в 234Th, находящийся в возбужденном ядерном состоянии. Когда 234Th переходит в свое основное состояние, высвобождается энергия 0 05 МэВ в виде гамма-излучения. Исследование подобного излучения делает возможной ядерную спектроскопию, аналогичную атомной спектроскопии, которую мы обсуждали при рассмотрении строения атома водорода. В будущем такие исследования должны способствовать выяснению внутренней структуры ядра.  [19]

Тепловизионный метод или метод инфракрасной ( ПК) термографии основан на бесконтактной регистрации параметров температурного поля на поверхности контролируемого объекта. Измерение температуры с помощью ИК-систем основано на функциональной зависимости спектральной интенсивности ИК-излучения физического, тела от его температуры. Тепловизор преобразует подобное излучение в электрические сигналы, которые после усиления и автоматической обработки отображаются на экране дисплея разными по интенсивности черно-белыми полутонами или цветами.  [20]

Тепловизионный метод или метод инфракрасной ( ИК) термографии основан - на бесконтактной регистрации параметров температурного поля и поверхности контролируемого объекта. Тепловизор преобразует - - подобное излучение в электрические сигналы, которые после усиления и автоматической обработки отображаются на экране дисплея-разными по интенсивности черно-белыми полутонами или цветами.  [21]

22 Шумовая температура неба. [22]

При этой частоте, как было показано на рис. 5.20, галактический шум снижается, по сравнению с рис. 5.21; наиболее низкой из показанных температур является 8 К, наиболее высокой - 280 К. Если внимательно изучить рис. 5.21 и 5.22, то можно обнаружить область наибольшего излучения шума. Она расположена в овальной области в середине правой части каждой карты; продольная ось овала определяет положение на нашей галактической плоскости, где подобное излучение космического шума является наиболее интенсивным.  [23]

24 Торцовый счетчик. / - корпус. 2 - нить. 3 - тонкое. [24]

Форма, геометрические размеры и другие параметры счетчиков импульсов колеблются в весьма широких пределах. Некоторые специальные счетчики, служащие, например, для регистрации нейтронов, будут описаны в § 12 гл. Счетчики, предназначенные для регистрации р-лучей, а также фотонов небольшой энергии ( соответствующих, например, рентгеновскому излучению), должны иметь корпус из легкого вещества ( например, алюминия толщиной порядка 0 1 мм) во избежание поглощения подобного излучения в самой стенке счетчика.  [25]

При этом энергия характеристических фотонов, излучаемых атомом, равна разности энергий электрона на внешней оболочке и той, куда он перешел. Часто характеристические фотоны сами выбивают электроны с внешних оболочек атома, давая электроны Оже. На рис. 2.9 для вольфрама характеристическое излучение имеет энергии 58 и 70 кэв, что соответствует переходам электронов между внешней и / ( - оболочками. Подобное излучение наблюдается у других элементов, но с энергией, тем меньшей, чем меньше атомный номер мишени. Характеристическое излучение составляет малую долю в спектре тормозного излучения.  [26]

Свет, испускаемый каким-либо отдельно взятым элементарным излучателем ( атомом, молекулой), в каждом акте излучения всегда поляризован. Но макроскопические источники света состоят из огромного числа таких частиц - излучателей, а пространственная ориентация векторов электрического и магнитного полей, а также моменты актов испускания света отдельными частицами в большинстве случаев распределены хаотически. Поэтому в общем излучении направление векторов электрического и магнитного полей непредсказуемо. Подобное излучение называется неполяризованным, или естественным светом.  [27]

Когда молекула из л я - состояния возвращается в основное состояние, некоторое количество энергии выделяется в виде характеристического излучения. Испускание света, которое происходит при дезактивации синглетной я я - системы, называется флуоресценцией. Испускание света, происходящее с изменением спина, имеет меньшую вероятность и поэтому происходит с некоторой задержкой. Подобное излучение, связанное с возбужденным я я - состоянием триплетного типа, известно под названием фосфоресценции.  [28]

Комптона и явлением образования пар. Энергии квантов, приведенные в табл. 1, изменяются в пределах от 87 до 2620 кэв. В случае легких элементов ( из которых в основном состоят естественные объекты биологического происхождения) поглощение излучения с энергиями от 200 до 2000 кэв, обусловленное фотоэффектом и образованием пар, ничтожно по сравнению с поглощением вследствие эффекта Комптона. Фотоэффект имеет меньшее значение, чем эффект Комптона, даже для диапазона энергий характеристического рентгеновского излучения, испускаемого изотопами семейства тория; поскольку вклад подобного излучения в общую величину суммарной дозы, обусловленной распадом этих изотопов, оказывается значительно меньше 1 %, то во всех наших рассуждениях поглощением такого типа можно смело пренебречь. Сечение образования пар достигает измеримых величин только для максимальной энергии - [ - квантов ThC, равной 2 62 Мэв. При таких энергиях тс равно 0 04 а. Принимая это во внимание, мы получим в результате расчета мощность дозы, создаваемой излучением тория и продуктов его распада, которая только на несколько десятых процента ниже мощности дозы, которую мы получили бы, учитывая только комптоновское поглощение. Это допустимо, поскольку можно пренебречь энергией связи электронов, взаимодействующих с квантом; отсюда следует, что сечение комптоновского взаимодействия прямо пропорционально числу электронов, приходящихся на I см3 вещества.  [29]



Страницы:      1    2