Оптическая анизотропия - среда
Cтраница 1
Оптическая анизотропия среды может быть обусловлена анизотропией составляющих ее частиц ( атомов или молекул) и характером их взаимного расположения. Так, молекула водорода оптически анизотропна, но в результате беспорядочного расположения молекул газообразный водород ведет себя как оптически изотропная среда, В большинстве случаев оптическая изотропия тел является результатом усреднения, обусловленного хаотическим расположением составляющих их молекул, Однако под влиянием внешних воздействий возможна перегруппировка анизотропный элементов, приводящая к макроскопическому проявлению оптической анизотропии. [1]
Оптическая анизотропия среды может быть обусловлена анизотропией составляющих ее частиц ( атомов или молекул) и характером их взаимного расположения. Так, молекула водорода оптически анизотропна, но в результате беспорядочного расположения молекул газообразный водород ведет себя как оптически изотропная среда. В большинстве случаев оптическая изотропия тел является результатом усреднения, обусловленного хаотическим расположением составляющих их молекул. Однако под влиянием внешних воздействий возможна перегруппировка анизотропный элементов, приводящая к макроскопическому проявлению оптической анизотропии. [2]
Оптическая анизотропия среды может быть обусловлена анизотропией составляющих ее частиц ( атомов или молекул) и характером их взаимного расположения. Так, молекула водорода оптически анизотропна, но в результате беспорядочного расположения, молекул газообразный водород ведет себя как оптически изотропная среда. В большинстве случаев оптическая изотропия тел является результатом усреднения, обусловленного хаотическим расположением составляющих их молекул. Однако под влиянием внешних воздействий возможна перегруппировка анизотропный элементов, приводящая к макроскопическому проявлению оптической анизотропии. [3]
 |
Зависимость двойного лучепреломления ст величины напряжения. [4] |
Оптическая анизотропия среды может быть обусловлена анизотропией составляющих ее частиц ( атомов или молекул) и характером их взаимного расположения. Так, например, молекула водорода оптически анизотропна, но в результате беспорядочного расположения молекул газообразный водород ведет себя как оптически изотропная среда. В большинстве случаев оптическая изотропия тел является результатом усреднения, обусловленного хаотическим расположением составляющих их молекул. Однако под влиянием внешних воздействий возможна перегруппировка анизотропных элементов, приводящая к макроскопическому проявлению оптической анизотропии. [5]
Оптическая анизотропия среды может быть обусловлена анизотропией составляющих ее частиц ( атомов или молекул) и характером их взаимного расположения. Так, молекула водорода оптически анизотропна, но в результате беспорядочного расположения молекул газообразный водород ведет себя как оптически изотропная среда. В большинстве случаев оптическая анизотропия тел является результатом усреднения, обусловленного хаотическим расположением составляющих их молекул. Однако под влиянием внешних воздействий возможна перегруппировка анизотропных элементов, приводящая к макроскопическому, проявлению оптической анизотропии. [6]
Если не учитывать оптическую анизотропию среды ( полагать, что 81 2 3 - скаляры), то эффект накопления имеет место только для поперечных волн. [7]
Основными факторами влияния неоднородных температурных полей в активных элементах твердотельных лазеров на формирование полей излучения в резонаторе и на выходные характеристики лазера являются термоиндуцированные неоднородности показателя преломления и оптической анизотропии среды. Для исследования этих искажений применяются классические интерференционные и поляризационные методы и приборы, в которых используются параллельные пучки лучей. Пропускание измерительных пучков через активные элементы в направлении оси резонатора дает возможность измерять именно те искажения ( интегральные вдоль геометрических путей лучей в активном элементе), которые непосредственно характеризуют влияние активного элемента на свойства резонатора. [8]
Величина N0 также должна быть оптимальной, так как малые N0 требуют очень высоких энергий накачки для создания инверсии заселенностей, а большие величины 7V0, во-первых, обычно трудно создать, а во-вторых, существенную роль начинает играть абсолютная величина безызлучателышх потерь энергии в активной среде, приводящая к выделению большого количества тепла в малом объеме и, вследствие этого, к оптической анизотропии среды, расстраивающей резонатор. [9]
При этом происходит разложение пучка на два луча, распространяющихся с разными скоростями и поляризованных в двух взаимно перпендикулярных плоскостях. Оптическая анизотропия среды может быть обусловлена анизотропией составляющих ее частиц ( атомов или молекул) и характером их взаимного расположения. [10]
Таким образом, оптическая анизотропия среды характеризуется тензором диэлектрической проницаемости или эллипсоидом диэлектрической проницаемости. [11]
 |
Луч S и нормаль jV вол-ны в изотропной среде совпадают.| Луч S и нормаль N волны в анизотропной среде. [12] |
Таким образом, оптическая анизотропия среды характеризуется тензором диэлектрической проницаемости или эллипсоидом диэлектрической проницаемости. [13]
 |
Зависимость брэггов-ского угла падения для меж-модовой дифракции Q e от угла - падения записывающих пучков 6, наблюдаемая в LiNbO3.. Fe. [14] |
Второй важнейшей отличительной чертой ФРК является существенно анизотропная природа формируемых в них фазовых голограмм. Это - прямое следствие анизотропии линейного электрооптического эффекта [5.15, 5.25], благодаря которому происходит трансформация пространственно-периодического поля голограммы в фазовый рельеф, и формально означает, что амплитуда такой решетки описывается тензорной величиной Аеи. По существу же подобная анизотропная фазовая решетка ( в противоположность решетке показателя преломления (5.1)) представляет собой периодические вариации локальной оптической анизотропии среды, в которой она записана. [15]
Страницы: 1