Более позднее измерение

Cтраница 2

Иерусалимском храме, выполненных игуменом Даниилом в локтях, и значительно более поздних измерений тех же размеров, произведенных в дореволюционных русских мерах в точной копии этого храма - в главном храме Ново-Иерусалимского монастыря, построенного патриархом Никоном в XVII в. Истра ( близ г. Истра, Московской обл. [16]

Работа Матуямы [256] оказалась несостоятельной, и результаты ее значительно расходятся с более поздними измерениями. Все объемы при смешивании в этих системах отрицательные, в то время как энтальпии положительные в сплавах с цинком, свинцом, оловом и висмутом. Ртуть может быть неполностью ионизирована в чистом состоянии, но может терять электроны после сплавления ( см. раздел 5), и получающееся при этом уменьшение размера ртутного катиона может привести к наблюдаемым отрицательным объемам смешения. [17]

Исследования рассеяния Мандельштама - Бриллюэна в объемных образцах плавленого кварца были проделаны [10] уже в 1950 г. Более поздние измерения [11], выполненные с одночастотным аргоновым лазером, показали, что VB 34 7 ГГц и A VB 54 МГц на длине волны Кр 486 нм. С учетом обратной зависимости VB от hp в (9.1.4) величина AvB должна быть пропорциональна К-2. В результате коэффициент ВРМБ-усиления почти не зависит от длины волны накачки. Если подставить в (9.1.6) типичные для плавленого кварца значения параметров, получится дв; 5 - 10 11 м / Вт. [18]

Исследования рассеяния Мандельштама - Бриллюэна в объемных образцах плавленого кварца были проделаны [10] уже в 1950 г. Более поздние измерения [11], выполненные с одночастотным аргоновым лазером, показали, что VB 34 7 ГГц и A VB 54 МГц на длине волны Хр 486 нм. С учетом обратной зависимости VB от Хр в (9.1.4) величина AvB должна быть пропорциональна Х-2. В результате коэффициент ВРМБ-усиления почти не зависит от длины волны накачки. Если подставить в (9.1.6) типичные для плавленого кварца значения параметров, получится дв - 5 - Ю 11 м / Вт. [19]

Земли, именно быть одной десятимиллионной частью квадранта ( четверти длины земного меридиана); однако при более поздних измерениях обнаружилось, что это получилось не совсем точно. [20]

Ошибки в шкале энергий электронов и абсолютных значениях сечений возбуждения, допущенные в работе [22] ( что подтвердили более поздние измерения тех же авторов [51]), не влияют на относительные значения сечений в максимумах. [21]

Следует отметить, что разность стандартных потенциалов между водородным и серебряным электродами по шкале Плескова равна 0 23 В, в то время как более поздние измерения дают 0 100 В. [22]

Данные для теплоемкосгей этена ( этилена), найденные от 1873 г. до 1915 г.; отличаются очень плохой согласованностью и значительно отличаются от более поздних измерений. [23]

Для расстояния С О в хлористых и бромистых карбониле и ацетиле было опубликовано раньше удивительно малое значение в 1 13 А ( Дорнт, 1933 г.), однако более поздние измерения Броквей, Бич и Паулинга ( 1935 г.) дают в случае хлористого карбонила величину в 1 28 0 02 А. Это значение прекрасно согласуется с аддитивной величиной, основанной на обычном предположении относительно отношения расстояний в случае двойной и одинарной связи. Аналогичный результат ( 1 29 А) был опубликован на основании измерений электронной диффракции в парах ( димерной ассоциированной формы) муравьиной кислоты Паулинг и Броквей, 1934 г.), а также на основании исследования различных кристаллов с помощью рентгеновских лучей. [24]

Значительная часть фотоэлектрических измерений, проведенных при более высоких температурах, указывает на то, что хемосорбированный водород образует диполи с положительными концами, направленными от поверхности; однако некоторые более поздние измерения контактных потенциалов, выполненные при низких температурах ( при температуре жидкого воздуха), указывают на наличие противоположно направленных диполей. Поэтому нельзя исключить возможность того, что на одних и тех же поверхностях металлов могут протекать оба типа хемосорбцион-ных процессов. [25]

Теоретический результат зависимости теплоемкости, например, слабого твердого раствора от концентрации примесных атомов и температуры, оказался в хорошем согласии с экспериментальными результатами, имевшимися до 1962 г., и был подтвержден более поздними измерениями советских и зарубежных физиков. Эта добавочная часть сопротивления была обнаружена экспериментально в 1963 - 1964 гг. в результате тщательных измерений французских физиков. [26]

Первые эксперименты на висмуте [262] показали, что изменение сопротивления на частоте 3 Ггц составляет около половины его значения при постоянном токе. Более поздние измерения [65] с магнитными полями до 6000 э показали, что магнитно-резистивный эффект быстро падает в частотном промежутке 1 1 - 9 2 Ггц, составляя на последней частоте лишь одну десятую значения при постоянном токе. [27]

По ширине импульсов на индикаторе спектроанализатора было установлено, что ширина сбиваемых компонент равна 7 кгц. Более поздние измерения показали, что ширины компонент достигают нескольких герц. Метод оптических биений - единственно возможный при измерении таких малых ширин линий, какие встречаются в газовых лазерах. [28]

Теплоемкость элементов группы 1й при низких температурах. [29]

Однако ни последние авторы, ни Лейтон [87] не нашли подобного пика на кривой 6 ( Г), рассчитанной по упругим постоянным серебра. Более поздние измерения Кеезома и Пирлмана [84], а также Корака и др. [75] показали, что этот пик, по-видимому, не существует вообще. Экспериментальные данные и результаты теоретических расчетов Лейтона, исходившего из найденного им вида колебательного спектра, прекрасно согласуются друг с другом. [30]

Страницы: 1 2 3 4 5