Cтраница 2
Присутствие D - волны в основном состоянии дейтрона проявляется не только в существовании квадрупольного момента дейтрона. Вследствие наличия D-волны магнитный момент дейтрона не равен точно сумме магнитных моментов нейтрона и протона; действительно, магнитный момент дейтрона можно рассматривать как сумму собственных магнитных моментов нейтрона и протона и добавочного магнитного момента, связанного с орбитальным моментом количества движения протона. [16]
Рис 4.2 Точка А обозначает наименьшую цену закрытия за 21 день и тем самым является началом первой D-волны. После того как зафиксирована наивысшая цена закрытия за 13 дней, а затем наименьшая цена закрытия за 8 дней, D-волна I завершается. [17]
Определение вероятности D - со стояния из магнитного момента дейтрона. Как отмечалось в § 8, небольшое отличие измеренного значения магнитного момента дейтрона от суммы магнитных моментов нейтрона и протона можно приписать орбитальным токам D-волны протона в основном состоянии дейтрона. [18]
Нецентральные силы в принципе сильно нарушают возможность рассматривать рассеяние при помощи метода парциальных волн. Разделение различных парциальных волн не является теперь полным, так как орбитальный момент количества движения не сохраняется. Но этот эффект незначителен, так как при малых энергиях интенсивность D-волны ничтожна вблизи рассеивающего центра. Оказывается, что коэффициент при Я2 ( 6) в угловом распределении рассеяния нейтронов протонами составляет всего только I % даже при 10 Мэв. Этот эффект трудно отделить от малых эффектов, связанных при этой энергии с Р - вол-ной, и он еще не наблюдался. Триплетные параметры at и г0 / мало меняются от наличия тензорных сил, в особенности если потенциалы У 1 2 3 имеют сходную форму. [19]
Тот факт, что можно подобрать комплексный потенциал, описывающий полное сечение, означает лишь, что модель воспроизводит Uiit поскольку связь между действительным ядром и моделью для случая полного сечения целиком может быть выражена через эту величину. Сравнение дифференциальных сечений рассеяния, однако, означает нечто большее, чем проверку того, как модель описывает t / u, поскольку в (40.18) входят FLm 2 - Приведенные выше фиг. А 150 и А 200, экспериментально для этих А не обнаруживается, хотя он и появляется при несколько больших энергиях. При обсуждении этого обстоятельства следует напомнить, что влияние различных L частично определяется центробежным барьером для rR и не связано исключительно с тем, что происходит внутри ядра. R равна 0 91 Мэв для Р - волны, 2 7 Мэв для D-волны, 5 4 Мэв для: / - - волны. Таким образом, при Еп 1 Мэв Р - волны должны начать проникать в область г R при несколько больших А, поскольку в этом случае высота барьера на поверхности ядра уменьшится. [20]