Геометрическая акустика

Cтраница 2

Однако при ультразвуковом контроле такие отклонения от геометрической акустики приходится принимать в расчет довольно часто, так как применяемые длины волн там располагаются в миллиметровом диапазоне, а источники звука, отражатели и образцы имеют размеры того же порядка. [16]

Влияние ветра н. ход звуковых лучей. [17]

Ход лучей в данном случае определяется ур-ниямн геометрической акустики. Звуковые лучи поворачивают всегда к слою с меньшей скоростью звука. [18]

Если это условие выполняется, можно использовать терминологию геометрической акустики. [19]

Схема отражения и прохождения упругих волн на плоской границе двух сред при перпендикулярном ( я и наклонном ( б-г падения лучей. Я - пьезоэлемент. I - первая среда. / / - вторая среда. [20]

Законы отражения и преломления ультразвуковых волн аналогичны законам геометрической акустики. [21]

Дифракция волн на заднем закруглении.| Дифракция волн на переднем закруглении. [22]

ДИФРАКЦИЯ ЗВУКА - отклонение распространения звука от законов геометрической акустики, обусловленное его волновой природой. Звуковые поля, создаваемые дифракцией исходной волны на препятствиях, помещенных в среду, на неоднородности самой среды, а также на неровностях и нооднородностях границ среды, наа. [23]

Для коротких волн должно получиться приближение, вытекающее из геометрической акустики. В этом случае рассеянную волну можно представить как бы разделенной на две части - действительно рассеянную по всем направлениям, исходящую из центра сферы волну и на узкий пучок тенеобразующей волны, идущей по направлению тс и ограниченной площадью сечения сферы ъг. Интенсивность тенеобразующей волны равна интенсивности падающей волны, а фазы их противоположны, так что эти две волны в сумме дают тень. Второй член в уравнении ( 9 12) как раз и представляет тенеобра-зующую волну. [24]

Изложенный выше метод, по существу, эквивалентен методу геометрической акустики ( Я, Л), который, однако, применяется к нелинейным уравнениям. Различие состоит в том, что в нелинейной проблеме учитывается различие в скоростях распространения. [25]

Существующие методы расчета звуковых полей помещений основаны на положениях волновой, статистической и геометрической акустики, Волновая теория исходит из физических закономерностей звуковых процессов, протекающих внутри помещения. Связанная с этим сложность математического аппарата не позволяет получить необходимые для акустического проектирования расчетные формулы. Важное: практическое значение волновой теории заключается в том, что на ее основе могут быть оценены вопросы влияния акустических свойств поверхностей на различные виды волн, возникающих в помещении, характер звукового поля при стационарном режиме, процессы затухания колебаний, а также пределы применимости упрощающих предположений, аксиоматически принимаемых другими теориями. Методы волновой акустики приходится применять на практике для помещений малого объема, правильной формы, в низкочастотном диапазоне. При решении задач строительно-акустического проектирования в большинстве случаев применяют методы статистической и геометрической теорий. [26]

Таким образом, учет потока приводит ( даже в рамках геометрической акустики С2223) к возможности образования акустического резонатора между двумя точками поворота. Данное обстоятельство представляется весьма существенным и имеющим фундаментальное значение для теории и практики к а в и т а - ционных явлений в потоках жидкости. Если физика образования каверны в сужающемся канале хорошо укладывалась в рамки электрогидродинамических аналогий ( ср. Разумеется, лее сказанное относится к каналам с медленно меняющимися по длине параметрами. [27]

Малая длина УЗ-волн позволяет в ряде случаев исследовать их распространение методами геометрической акустики. Это дает возможность рассматривать отражение, преломление, а также фокусировку с помощью лучевой картины. [28]

В данном разделе звуковое поле, создаваемое дисковым излучателем, рассмотрено с позиций геометрической акустики и наглядной геометрии путем построения моделей прохождения пучков лучей продольных, сдвиговых и поверхностных волн в некоторых телах, ограниченных плоскими и кривыми поверхностями. [29]

Эти условия устанавливают применимость лучевого описания волновых процессов ( приближения геометрической оптики и геометрической акустики, квази-классич. [30]

Страницы: 1 2 3 4