Cтраница 3
ВКБ, принадлежит к этому семейству и приводит в волновых задачах к известным приближениям геометрической оптики и геометрической акустики. [31]
Как следует из [6], I, определяемая равенством (2.1), остается дивергентной и для высокочастотного приближения ( геометрической акустики) в случае одиночной системы волн, распространяющейся в безграничном пространстве. Однако расчеты показывают, что осредненный по периоду колебаний поток акустической энергии F через поперечное сечение канала, вычисленный по (2.1), при этом сохраняется постоянным вдоль канала. [32]
Сравнительно малая длина ультразвуковых волн является основой для того, чтобы рассматривать их распространение в ряде случаев методами геометрической акустики. Физически это приводит к лучевой картине распространения. Отсюда вытекают такие свойства У. Практически эти свойства применяются для исследования макро-скопич. [33]
Главный принцип изложения заключается в описании физических явлений и процессов, обусловливающих наблюдаемые результаты ультразвукового контроля, с помощью преимущественно средств геометрической акустики. [34]
Таким образом, в среде, движущейся со сверхзвуковыми скоростями, могут существовать стационарные малые возмущения, описывающиеся ( при достаточно больших &) геометрической акустикой. Это значит, что такие возмущения будут располагаться вдоль определенных линий - лучей. [35]
Таким образом, в среде, движущейся со сверхзвуковыми скоростями, могут существовать стационарные малые возмущения, описывающиеся ( при достаточно больших k) геометрической акустикой. Это значит, что такие возмущения будут располагаться вдоль определенных линий-лучей. [36]
Таким образом, в среде, движущейся со сверхзвуковыми скоростями, могут существовать стационарные малые возмущения, описывающиеся ( при достаточно больших k) геометрической акустикой. Это значит, что такие возмущения будут располагаться вдоль определенных линий - лучей. [37]
Мы уже указывали, что недостаточно только использовать звукопоглощающие материалы, необходимо, чтобы они были размещены в надлежащих местах; отсюда и возникают требования геометрической акустики. [38]
Мы не будем заниматься здесь рассмотрением ударной волны как огибающей, а вместо этого будем трактовать ее как волновой фронт и применим для изучения этого фронта геометрическую акустику. В большинстве оптических проблем идея волнового фронта не слишком полезна, являясь приближением, эквивалентным геометрической оптике и менее информативным вблизи устойчивых каустик. Никакая вспышка света не будет настолько короткой, чтобы служить аппроксимацией волнового фронта, но для звукового удара это возможно. Он имеет сложную тонкую структуру, но его распространение в атмосфере может быть подсчитано - и обычно так и делается - по аналогии с геометрической оптикой. [39]
Следует иметь в виду, что боковая волна представляет собой эффект волновой акустики, несмотря на то, что она допускает изложенное наглядное истолкование с помощью представлений геометрической акустики. [40]
Следует иметь в виду, что боковая волна представляет собой Эффект волновой акустики, несмотря на то, что она допускает изложенное наглядное истолкование с помещью представлений геометрической акустики. [41]
Следует иметь в виду, что боковая волна представляет собой эффект волновой акустики, несмотря на то, что она допускает изложенное наглядное истолкование с помощью представлений геометрической акустики. [42]
Следует иметь в виду, что боковая волна представляет собой Эффект волновой акустики, несмотря на то, что она допускает изложенное наглядное истолкование с помощью представлений геометрической акустики. [43]
Экспоненциальный множитель снова соответствует тому, что мы имеем в рассматриваемом случае дело со звуковыми волнами, распространяющимися со скоростью и, причем мы находимся в области применимости геометрической акустики ( пич 1) г так что фаза велика. [44]
Экспоненциальный множитель снова соответствует тому, что мы имеем в рассматриваемом случае дело со звуковыми волнами, распространяющимися со скоростью и, причем мы находимся в области применимости геометрической акустики ( гтг 1), так что фаза велика. [45]