Cтраница 3
Различным может быть в этих подполосах и оттенение Q-ветвей по отношению к оттенению Р - и R - ветвей. [31]
Поскольку R-ветви наблюдаемых полос не были разрешены, а Q-ветви при переходах типа 3П - 3П настолько малоинтенсивны, что практически не могут быть обнаружены в спектрах; проведение анализа вращательной структуры при помощи составления комбинационных разностей оказалось невозможным. Колебательные и вращательные постоянные BN в обоих состояниях 3П, найденные в работе [1375], приведены в табл. 208 и принимаются в настоящем Справочнике. [32]
Поэтому присутствие в спектре только одной или двух серий Q-ветви может дать однозначное подтверждение модели D3h или DZO. [33]
По сравнению с Р - и Д - ветвями Q-ветви колебательных полос молекулы воды гораздо менее подвержены влиянию температуры. [34]
Полоса антисимметричного валентного колебания v3 при 559 смГ1 не имеет Q-ветви, так что молекула должна быть линейной. Полоса v2 имеет, как и следовало ожидать, Q-ветвь; по расстоянию Р - R в полосе v3 можно рассчитать длины связей. [35]
О - и S-ветви; Q-ветвь полосы v3 вместе с Q-ветвями горячих полос va V4 - V4, v3 2v4 - 2v4 и v3 - f - vg - vg представляет наиболее характерную особенность полосы. Рассчитанная картина вращательной струк-туры, обусловленная анизотропной частью тензора поляризуемости, кривая на рис. 13, хорошо соответствует наблюдаемому спектру. Сложность наблюдаемого спектра обусловлена перекрыванием полос горячими полосами и полосами изотопозамещенных молекул, а недостаточный предел разрешения приводит к значительным трудностям при анализе спектров. В таких случаях для облегчения анализа используют рассчитанное распределение интенсивности. [36]
Q - и - ветвей, и более точно фиксировать положение Q-ветвей. Значение частоты V4 практически одинаково в жидкости и газе, в то время как значение vs, найденное в инфракрасном спектре газа, оказалось на 21 см 1 больше, чем в жидкости. [37]
При более тщательном анализе спектрограммы ( рис. 97) видно, что Q-ветви подполос 0 - 1 и 1 - 0 сильно различаются по оттенению. [38]
При степени деполяризации этих линий р - 0 05 вклад анизотропного рассеяния в Q-ветвь очень мал и не может привести к заметному уширению линий. [39]
Для многоатомных молекул разрешен переход Д / 0, в результате чего наблюдается Q-ветвь в колебательно-вращательном спектре. [40]
Полосы с красным оттенением, Р - и R - ветви широко раздвинуты Q-ветвь интенсивна близ начала, но быстро ослабевает по мере перехода к более высоким вращательным состояниям. [41]
BPR и BQ, полученных отдельно из Р -, R - и Q-ветвей посредством комбинационных разностей A2f ( /) ( см. [22], стр. [42]
Для частот Vj, v2, v3 до 1956 г. принимались значения максимумов Q-ветвей соответствующих полос, измеренные Диккинсоном, Диллоном и Разетти [1335] в спектре комбинационного рассеяния газообразного этилена. [43]
Из выражений ( 74) видно, что в противоположность случаю полносимметричных полос переходы Q-ветви не совпадают и поэтому не образуют интенсивной центральной линии. [44]
Оверенд и Томпсон [155] наблюдали полосу v8 в ИК-спектре, а сравнение волновых чисел Q-ветвей в ИК-спектре и спектре КР обнаружило небольшое различие между ними. Данные ИК - и КР-спектров анализировались при помощи выражения ( 826) без учета члена, описывающего центробежное искажение. Миллз [43] вывел правила отбора для вырожденных колебаний молекул типа симметричного волчка, для которых компоненты / и - / расщепляются в результате кориолисова взаимодействия. Эта работа показала также, что для молекул, принадлежащих точечной группе D2d, правила отбора в спектре КР для вырожденных колебаний отличаются от правил отбора в ИК-спектре. Следовательно, ИК-переходы и переходы в КР включают различные / - уровни вырожденного верхнего состояния. [45]