Картина - обтекание
Cтраница 2
Картина обтекания крыла конечного размаха, которую мы описали, и предыдущие результаты позволяют вычислить результирующую сил давления, действующих на крыло. В самом деле, элементарная сила, действующая на элемент объема с. Эта сила равна по величине и противоположна по направлению силе, с которой жидкость действует на крыло. [16]
Картина обтекания передней части цилиндра совершенно ясна. [17]
Картина обтекания пластины достаточно большой длины усложняется, так как участок существования ламинарного пограничного слоя относительно мал по сравнению с длиной пластины. [18]
Картину полного обтекания мы получили в предположении, что силы вязкости в жидкости отсутствуют. Если же от этого предположения отказаться, то картина обтекания тел существенно изменяется. Как было показано в § 125, слой вязкой жидкости, прилегающий к твердой стенке, прилипает к ней. Следующие слои потока скользят друг относительно друга с возрастающей скоростью, вследствие чего между слоями жидкости возникают силы вязкости. При этом на каждый слой жидкости со стороны соседнего слоя, более удаленного от стенки, действует сила вязкости в направлении потока, а со стороны слоя, более близкого к стенке, - сила вязкости, направленная навстречу потоку. В результате наряду с силами вязкости, действующими между соседними слоями жидкости, возникают также силы трения, действующие на поверхность обтекаемого тела со стороны прилегающего к ней слоя жидкости. Результирующая этих сил трения называется сопротивлением трения. [19]
Качественно картина обтекания конуса аналогична обтеканию клина. В этом случае также существуют режимы с присоединенной и отошедшей ударной волной и режимы сильной и слабой ударной волны. [20]
Из картины обтекания крыла потоком видно, что скорость частиц у верхней поверхности крыла больше, чем у нижней, ибо cipyfiKii тока вверху уже, чем внизу крыла. А по уравнению Бер-нулли давление больше там, где скорость меньше, следовательно, давление на верхнюю поверхность меньше, чем на нижнюю, что и является причиной подъемной силы. Разность давлений на верхней и нижней поверхностях легко обнаружить опытами. [21]
Произвол картины обтекания этим еще не исчерпывается. На контуре обтекаемой окружности можно выбрать две ( даже несимметричные) точки А и В и предположить, что поверхности струй отделяются от контура именно в этих точках. Бриллуена ( 1911) различают задачу об обтекании контура, когда сошедшие с концов дуги струи не пересекают контура ( на рис. 4 дуги АВ, А: Вг, AZBZ), от задаг чи об обтекании дуги контура, когда струи, сошедшие с концов дуги, пересекают контур ( дуга АоВ0 на рис. 4) и его за дугой пристроить нельзя. Очевидно, что ставить вопрос о единственности или неединственности решения имеет смысл только после того, как заданы либо точки отрыва, либо какие-то условия, определяющие их. [22]
 |
Картины пристенных течений за препятствием квадратного сечения различного удлинения. [23] |
Визуализация картин обтекания методом шелковинок показывает, что выше по потоку относительно зоны присоединения течение носит пространственный характер. Проявление трехмерности усиливается с уменьшением удлинения. При удлинениях А, 10 за зоной присоединения, ниже по потоку, еще можно выделить области квазидвумерного течения, при меньших удлинениях их практически нет. [24]
Наглядность картины обтекания вращающегося цилиндра позволяет проследить происхождение подъемной силы и лобового сопротивления и отчетливо разделить роль вязкости в образовании той и другой силы. Подъемная сила обусловлена тем, что скорость жидкости над цилиндром оказывается больше, чем под ним, и поэтому, в соответствии с законом Бернулли, давление под цилиндром выше, чем над ним. Лобовое сопротивление обусловлено главным образом неполным обтеканием цилиндра - наличием позади него области с пониженным давлением. [25]
Это изменение картины обтекания происходит из-за наличия в реальной ( вязкой) жидкости, пограничного слоя. [26]
Простое сравнение картин обтекания ( рис. 82 а и б) со схемой действительного обтекания ( рис. 82 в) показывает, что применение теории разрывного потенциала дает Оолее правильную форму течения, чем теория непрерывного потенциала. [27]
Для получения картины обтекания различных тел потоком жидкости или газа применяются аэродинамические спектры. [28]
При рассмотрении картины обтекания вращающегося цилиндра особенно легко проследить происхождение подъемной силы н лобового сопротивления и роль сил вязкости в их возникновении. Подъемная сила обусловлена тем, что скорость жидкости над цилиндром оказывается больше, чем под ним, и поэтому, в соответствии с законом Бернулли, давление под цилиндром выше, чем над ним. [29]
Чтобы лучше представить картину обтекания, рассмотрим простой пример. [30]
Страницы: 1 2 3 4