Разделяющая линия - ток
Cтраница 2
Это можно объяснить следующим образом: при понижении задней кромки статическое давление на разделяющей линии тока падает, так как течение проходит через веер волн расширения в области отрыва, следовательно, полная энергия течения вдоль разделяющей линии тока также падает и ее оказывается недостаточно, чтобы обеспечить присоединение в нормальной точке присоединения и развернуть поток обратно внутрь каверны. В результате поток присоединяется ниже по течению, причем характеристики течения аналогичны наблюдаемым при обтекании уступа, расположенного по потоку ( фиг. [16]
Установлено, что качественно влияние пограничного слоя состоит в уменьшении отношения скорости на разделяющей линии тока в конце области смешения к скорости вне области смешения, а также в увеличении донного давления и уменьшении донного сопротивления. [17]
Прандтля - Майера 3 - скачок; 4 - граница струи; 5 - разделяющая линия тока; в - след, 7 - линия тока, которая приходит в критическую точку области замыкания. [18]
Допускается, что поток имеет точку отрыва в центре В пластины СС, так что разделяющая линия тока АВ отделяется от пластины и образует свободные поверхности CD и C D, которые простираются в бесконечность. Кроме того, считается, что давление в следе пластины постоянно. Следовательно, скорость вдоль свободной поверхности также постоянна и равна скорости равномерного потока. [19]
Параметры с чертой сверху в уравнениях ( 15) и ( 16) соответствуют условиям вдоль разделяющей линии тока в слое смешения, индекс d относится к застойной области, а штрих - к условиям за зоной присоединения. Вследствие этого поток делится на две области: вязкий слой, где давление предполагается постоянным, и зона присоединения, где по предположению сжатие таково, что потери полного давления вдоль разделяющей линии тока не слишком велики. [20]
Линия тока с постоянным значением скорости, являющаяся в действительности средней линией области смешения, и разделяющая линия тока различны, но поток массы между ними одинаков во всех сечениях. [21]
Одновременно следует найти длину зоны отрыва / ( рис. 6.6.8) и параметр ч ] на разделяющей линии тока при условии отсуствия отсоса газа. [22]
При отрыве основной поток отделяется слоем смешения от области с циркуляционным течением гаяа, заключенной между разделяющей линией тока и поверхностью тела. Слой смешения вызывает некоторое отклонение потока. За скачком уплотнения, присоединенным к передней кромке, линии тока прямолинейны и параллельны внешней границе слоя смешения. При приближении разделяющей линии тока к точке присоединения образуется система волн сжатия, сливающихся затем в скачок уплотнения, соответствующий присоединению. Чепмен и др. [43] показали экспериментально, что рост статического давления p2 / pi по толщине зоны присоединения не зависит от числа Рейнольдта, а зависит от числа Маха Ма после присоединения. [23]
 |
Распределение относительного давления. [24] |
Расчет отрывных течений осуществляют, исходя из предположения, что отсасываемая масса газа располагается между двумя разделяющими линиями тока, одна из которых соответствует нулевому отсосу, а другая возникает при конечном расходе отсасываемого газа. [25]
 |
Линии тока в сжатом слое при наличии и отсутствии вдува. [26] |
Из рисунка видно, что при 10 % - ном и 50 % - ном вдувах охладителя появляется некая разделяющая линия тока, с одной стороны которой находится охладитель, а с другой - газ набегающего потока. [27]
Профили скорости V в различных сечениях этого потока аффинноподобны, следовательно, отношение V / Ve не изменяется вдоль разделяющей линии тока. [28]
Так как вдоль линии тока Vn 0, а вдоль стенки Vt О, то уравнение сохранения в приложении к замкнутому контуру, образованному разделяющей линией тока SR ( обозначена индексом 0) и стенкой RS ( фиг. [29]
Это можно объяснить следующим образом: при понижении задней кромки статическое давление на разделяющей линии тока падает, так как течение проходит через веер волн расширения в области отрыва, следовательно, полная энергия течения вдоль разделяющей линии тока также падает и ее оказывается недостаточно, чтобы обеспечить присоединение в нормальной точке присоединения и развернуть поток обратно внутрь каверны. В результате поток присоединяется ниже по течению, причем характеристики течения аналогичны наблюдаемым при обтекании уступа, расположенного по потоку ( фиг. [30]
Страницы: 1 2 3 4