Указанный максимум

Cтраница 2

Температурная зависимость структуры первой полосы собственного. [16]

Кроме того, коэффициент поглощения в указанных максимумах на несколько порядков больше, чем для аи § полос. Ион кислорода в ВаО имеет электронную конфигурацию, подобную конфигурации электронов в ионах галоида в щелочно-галоидных кристаллах. Поэтому в обоих случаях действительны одинаковые правила отбора. Из приведенных данных следует, что спектр поглощения ВаО также не отвечает требованиям рассмотренной выше модели. В указанном спектре наблюдаются четыре максимума вместо двух возможных. [17]

На основании этого авторы заключают, что указанные максимумы соответствуют возмущенному и невозмущенному состояниям С13р орбиталей. Авторы приписывают полосу при 13 0 эВ самому внешнему занятому 0-уровню. Позднее авторы настоящей книги получили спектры винилхлорида с хорошим разрешением ( рис. 4.11) и, сравнив его со спектрами других винилгалогенидов, пришли к выводу, что первоначальная интерпретация Бейкера и Тернера была, по видимому, правильной. Полный подсчет общего числа полос в ФЭ-спектрах винилгалогенидов показывает, что интерпретация Лейка и Томпсона предполагает больше полос в спектрах, чем имеется занятых орбиталей, и поэтому не может быть правильной. [18]

Зависимость ДЯраСтв КВг от мольной доли i - СзНтОН в смешанном спирто-водном растворителе при 10 ( а, 25 ( б, и 40 С ( а. Моляльная концентрация электролита в растворе. / - Э 0. 2 - 9 1. 5 - 1 0. 4 - 1 5. 5 - 2 0. 6 - 3 0. 7 - 4 0. [19]

Значительный интерес вызывает тот факт, что указанные максимумы на кривых рис. 2 наблюдаются и для концентрированных по КВг растворов. Следовательно, природа и структурные особенности растворителя оказывают существенное влияние на свойства не только разбавленных, но и концентрированных растворов электролитов. [20]

Зависимость сдвига температуры замораживания доменной структуры ( Tf Tmaxtg кристалла RbH2AsO4 от амплитуды Еп измерительного поля. [21]

При изменении частоты измерительного поля в пределах до 107 Гц положение указанного максимума на шкале температур остается неизменным. [22]

Это означает, что при пуске работа вакуум-насоса будет возрастать до указанного максимума, после перехода через который будет уменьшаться. [23]

Величины Q ( a) и Q ( e) представляют собой частоты, соответствующие указанным максимумам. [24]

Поэтому, если верхняя грань значений / [ в ] в ( L2) положительна, то существование указанного максимума доказано. [25]

В аммиачной соде и особенно в соде S о 1 v а у я содержание этих примесей значительно ниже указанных максимумов. [26]

Таким образом, выбор наилучшего лечения на ( 1) - м шаге определяется значением k, при котором достигается указанный максимум. [27]

При 70 - 80 К для гиперпроводников на основе меди и алюминия ( р010 9 - 10 - 8 Ом - м) указанный максимум вырождается в точку перегиба, а при больших температурах - вообще является фиктивным. [28]

Решить задачу о наилучшем равномерном приближении на отрезке [ а, Ь ] означает найти многочлен Р ( х) данной степени, для которого - величина указанного максимума будет наименьшей. [29]

В указанных работах установлен ряд важных закономерностей процесса прохождения через резонанс, в частности, показано, что максимум амплитуды ( размаха) колебаний достигается несколько позднее того момента, когда частота вращения становится равной соответствующей собственной частоте, а также, что указанный максимум убывает с ростом ускорения вала. Однако полученные в упомянутых работах количественные ( а иногда и качественные) результаты не всегда применимы к вибрационным машинам, характеризующимся относительно большими массами дебалансов вибровозбудителей. В таких машинах вращение вала вблизи резонансных частот уже нельзя полагать равномерно-ускоренным или равномерно-замедленным: здесь происходит весьма интенсивная и существенно зависящая от настройки перекачка энергии от вращающегося вала в колебательную систему. [30]

Страницы: 1 2 3 4 5